d-玻色子体系波函数的SU2⊙SU2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅱ)

为了完满地解决求现有几类物理基矢在SU₂⊙SU₂表象的表示问题, 文中从第一类|PPO₃>基矢的无迹玻色子算符形式出发, 直接求出内积A_εx|PP⊙LL>的明显表达式. 同时用这种基矢的迭加表示出第二类基矢A_εx|PP(x)LL>的相应的迭加表示出A_εx|PP(y)LL}. 在结语部分还把本文的方法与前文(Ⅰ)的方法作了简单的对比.     

IBM跨壳激发的玻色子展开厄米途径

本文借助Holstein-Primakoff玻色子展开方法在IBM哈密顿量中引入厄米和有限形式的补充项,以描述跨壳激发,并推广内禀凝聚态方法处理闯入态.按照这种理论方法计算了Sn核的低能谱,得到了与实验相符合的振动谱及附加的转动谱.     

微观IBM2的内禀凝聚态方法与168Er转动能谱的计算

本文采用内禀凝聚态方法,取消IBM2中通常采用的最大F旋截断近似,对变形核,用内禀凝聚态及其内禀激发来描述低能集体转动态.按照这种理论方法计算了¹⁶⁸Er的低能转动能谱.结果表明,对于激发带,最大F旋截断近似很不好.对中子玻色子和质子玻色子的内禀激发是分别进行的.     

在修改的r~2势下q~3P_0凝聚

对r2 型关联核的大r行为作了修改 ,使得它在小r区域变为r2 关联核 ,而在大r区域趋于一个常数A ,因此不再是绝对禁闭的 .通过计算 ,发现这种对大r行为的修改虽然能够使真空凝聚保持在r2 关联核下的主要性质 ,但它的影响仍然是显著的 .     

在对力、四极对力及四极力下相互作用玻色子模型的Dyson表示

针对具有同类价核子的偶偶核,在对力、四极对力及四极力下,依据以玻色子展开和Jancovici-Schiff代换为基础的微观途径,给出了描写IBM玻色子的本征方程组并求出IBM哈密顿量相互作用项中各系数的表达式。     

d-玻色子体系波函数的SU_2■SU_2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅱ)

为了完满地解决求现有几类物理基矢在SU_SU_2表象的表示问题,文中从第一类|PPO_3>基矢的无迹玻色子算符形式出发,直接求出内积的明显表达式。同时用这种基矢的迭加表示出第二类基矢|PP(y)LL},和用的相应的迭加表示出相似文献   

非微扰色动力的新途径

本文首先对于所谓光前ＱＣＤ作一概述，然后阐述Ｋ．Ｇ．Ｗｉｌｓｏｎ等人最近提出和发展的非微扰ＱＣＤ理论方案的基本内容。     

用杨立铭方法估算大于126的幻数

采用 Woods- Saxon形成的密度函数 ,按照杨立铭方法以及稍微修改的方法进行估算都得出 ,紧接126的幻数应该接近于184.Based on Fermi Yang Liming method and its improved method, magic numbers were calculated by using Woods Saxon density function. That the magic number next to 126 should be 184 was predicted.     

变形核光学模型的绝热-玻恩近似解法

本文提出用绝热——玻恩近似法求解变形核光学模型,即利用绝热近似法给出的波函数,按照类似于扭曲波玻恩近似的步骤来确定散射振幅。这样得到的散射振幅,在结构上仍然与绝热近似振幅相似,但克服了后者的主要缺点。     

时间相关的多道散射理论

本文把Lippmann-Schwinger等人关于散射理论的时间相关方案扩充到多道情况。Ekstein在1956年也曾试图进行这样的扩充工作。值得特别提到,他所指出并着重引用的事实,即多道情况下的射出(或射入)本征态组的广泛的正交性质,是极为重要的,这是建立散射矩阵概念的基础。但是,Ekstein没有充分利用Lippmann-Schwinger等人的方案所包含的相当普遍的出发点,原方案的简明性没有保留下来。而且由于无法用一个单独的相互作用表示来建立散射算符,就认为散射矩阵不能看作某种线性算符的表示,使散射矩阵的概念含混起来。本文保持原有Lippmann-Schwinger方案的基本精神及简明性而把它扩充为多道理论。给出了散射算符的明显形式。跃迁几率与散射矩阵的关系可以按照单道情形的方法来推导。 关键词：