NON-NEAREST-NEIGHBOR HOPPING IN POLYACETYLENE

In this paper, the extended Wannier function suitable for instable lattice is constructed, by employing a linear combination of hydrogenlike-atom wave functions, and used to calculate the non-nearest-neighbor hopping and energy-band structure of trans-polyacetylene. Studies show that the non-nearest-neighbor terms have a considerable influence on the band structure. The computed results agree very well with the experimental results.     

(5—50)GeV/c高山荷电强子动量谱

ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">在海拔ˎ̥,Verdana,Arial">3220ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">米ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">高山上ˎ̥,Verdana,Arial">, ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">利用大型磁谱仪测量了垂直方向动量区间ˎ̥,Verdana,Arial">(5—50)GeV/cˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">的ˎ̥,Verdana,Arial">π^－ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">介子和质子微分动量谱ˎ̥,Verdana,Arial">. ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">二个谱可以分别表示为ˎ̥,Verdana,Arial">: j_π^－ˎ̥,Verdana,Arial">(P)=9.6×10^{－ˎ̥,Verdana,Arial">4}p^{－ˎ̥,Verdana,Arial">2.6}ˎ̥,Verdana,Arial">(cm²ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">srˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">sˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">GeV/c)^{－ˎ̥,Verdana,Arial">1}ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">和ˎ̥,Verdana,Arial">j_p(P)=1.26×10^{－ˎ̥,Verdana,Arial">3}ˎ̥,Verdana,Arial">p^{－ˎ̥,Verdana,Arial">2.5}ˎ̥,Verdana,Arial">(cm²ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">srˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">sˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">﹒ˎ̥,Verdana,Arial">GeV/c)^{－ˎ̥,Verdana,Arial">1}ˎ̥,Verdana,Arial">; ˎ̥,Verdana,Arial'; mso-hansi-font-family: 'ˎ̥,Verdana,Arial'">并得到该能区内二者的数目比ˎ̥,Verdana,Arial">N(π^{－ˎ̥,Verdana,Arial">;}ˎ̥,Verdana,Arial">)/N(p)=0.62±0.14.     

Pb和Al中产生的中性超子与重介子

从1955年到1957年用多板云室进行了两次V⁰粒子实验,共得V⁰约550个。按α-∈方法分类为Λ⁰的67个,为θ⁰的44个。其中产生于Pb板的Λ⁰58个、θ⁰38个;产生于Al板的Λ⁰9个、θ⁰6个。对这些V⁰粒子进行分析,得到下列结果。1.Λ⁰,θ⁰衰变时质量中心系中衰变角均匀分布。产生面与衰变面的关联角均匀分布。无自旋>1/2的迹象。2.对Pb核中出来的Λ⁰衰变看不出因宇称不守恒引起的不对称角分布。Al中产生的Λ⁰有不对称的倾向。3.由动量分布和产生角分布看,在产生重介子与超子对时超子多向后去。4.得平均寿命τ_(Λ⁰)=(3.39_-0.44^0.63)×10^-10秒,τ_(θ⁰)=(0.86_-0.16^0.26)×10^-10秒。5.N(Λ⁰)/N(θ⁰)～1.4 6.估计整个奇异粒子产生截面可合0.8mb/核子。对Pb,Al都合。7.按V⁰佔次粒子总数比例看,Pb原子核对产生V⁰来讲比Al原子核有效。     

高能带电粒子直接产生电子对

本文叙述利用场强为6200高斯的磁云室,对级联簇射中的能量大于30兆电子伏的电子在铝中直接产生电子对的平均总截面进行了测量。实验上总共找到真正由电子产生的电子三岔8.1个,相应于三岔产生的平均自由路程为672±585厘米或平均总截面为(0.25±0.22)×10^-25厘米²。在数据处理中,对假三岔数目的除去作了应有的适当考虑。此外对Bhabha及Murota等的总截面公式也作了适合于于我们实验具体情况的修正,并算出总截面值,最后将它同实验值作了比较。结果我们认为实验上测得的值和Murota等的总截面值较为接近,但也不与Bhabha的截面值矛盾。     

合数是绝对假素数的充要条件

利用正整数模的特征数这一新概念给出了合数是绝对假素数的充要条件。以此为据，证明了绝对假素数是奇数，它无异于1的平方因数，并且至少是三个互异的奇素数的乘积；还给出了两个绝对假素数或两个大于1的奇数的乘积是绝对假素数的充要条件。     

海拔3200米的μ子垂直微分动量谱

在海拔3200米的云南高山实验室(地磁刚度14GeV), 利用改进了的G-M计数管磁谱仪和吸收谱仪, 测量了动量在(0.4—250GeV/c)范围的宇宙线μ子垂直微分动量谱和μ子荷电比, 并与相同高度的μ谱比较基本相符. 实验给出的谱在动量大于150GeV/c以上与O.C.Allkofer等人的海平面μ谱也符合得很好. μ子荷电比在5—100GeV/c动量范围几乎是常数, 其值为1.30±0.06.