层子模型中的(1/2)~ 重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象

本文利用层子模型的计算方法和文献[2]中的重子波函数,对1/2~ 重子的电磁性质和△(1236)的光生电生现象进行了讨论。文中利用重子的Bethe-Salpeter(以下简写B-S)方程取标量耦合和梯形近似,得到重子波函数中的两个不变函数成正比的结果,在此基础上把G_M~p(q~2),μ_p和μ_A作为输入,可以较好地解释μ_pG_E~p(q~2)/G_M~p(q~2),G_E~n(q~2)及p→△~ (1236)的G_(M_1 )(q~2),μ,E1 和S1 。文中给出的中子电形状因子的斜率(q~2=0点)比实验大30—40％,μ∑ 比实验小30—40％。     

我的老师朱洪元先生

 1992年6月初,因开会路过北京,听说朱先生因病住院,急忙赶到同仁医院去看望他。在病房中看着朱先生消瘦的面容,心里真是痛极了。朱先生说,平日只注意心脏不要出毛病,没想那里出了问题。他嘱咐我,一定要多活动。从医院出来,眼泪再也止不住了。没想到这次见面竟是永别。五个月后,从计算机网络中得知朱先生仙逝了。     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

华德等式和贝特-沙尔披特方程、介子和重子的电磁跃迁矩阵元

在这篇文章中,用华德等式给出了介子、重子的贝特-沙尔披特方程的积分核与其电流跃迁矩阵元的积分核的关系,用这些关系作为讨论方程和跃迁矩阵元时做的假定的限制,从而使电流守恒得到保证.文中在不考虑封闭的层子线圈图的贡献时,用华德等式给出的关系可从贝特-沙尔披特方程的积分核将电流跃迁矩阵元的积分核算出来.文中在对方程的积分核作位势假定以后,得到了跃迁矩阵元的表达式.用方程的核和解出的波函数可将电流跃迁矩阵元算出,而且保证电流守恒.     

华德等式和电子深度非弹散射

本文用[1]中方法继续对电子深度非弹散射过程进行讨论.文中给出结构函数中的不可约图的一般表达式,用华德等式将它们与核子电流矩阵元的核、核子的 B-S 方程的核联系起来.文中在不考虑封闭的层子线圈图的贡献和核子方程中的积分核作位势假定的情况下,给出结构函数的表达式和计算方法,用核子方程解出的波函数和方程的积分核可将结构函数算出来.     

Skyrme模型中的Goldberger-Treiman关系和核子的强作用半径

在这篇文章中证明, 即使在m_π≠0的情况下, 在Skyrme模型中仍可得到Goldberger-Treiman关系, 核子的强作用半径2>^1/2被计算出来为0.8frm.     

相对论层子模型中的介子和重子波函数

本文从层子模型的基本假定出发,对介子和重子波函数进行了探讨。文中讨论了介子、重子这样的强耦合束缚态的物理特性,指出“层子对”的产生效应对波函数的贡献是重要的。文中给出了具有任意角动量的介子波函数的一般形式。在质心系中,假定介子波函数和重子波函数具有近似的SU₆对称性质,得到了在质心系具有SU₆对称性质的介子波函数和基态重子波函数的一般形式,禁戒了实验中不出现的介子态。在质心系假定了O₃?SU₆对称性,写下了在质心系具有这种对称性的几个低激发态重子的波函数。在每一个O₃?SU₆多重态中的介子和重子波函数都含有两个洛仑兹协变的空间函数,对强耦合的束缚态,由于“层子对”的产生效应是重要的,这两个不变函数一般是不相等的。由于只在质心系假定了SU₆和O₃?SU₆对称,因而可以使波函数具有洛仑兹协变性,即运动系中这种对称性是不存在的。     

在一个改进的Skyrme模型中πN散射的相移

在一个改进的Skyrme模型中,计算了πN散射的P波相移、Roer共振的质量和宽度,改进了从原先的Skyrme模型出发所得到的相应的结果.     

MIT口袋模型中的π~0→2γ衰变

本文用MIT口袋模型和波包方法计算了π~0→2γ过程的宽度。计算发现m_π→0是一个好的近似。MIT口袋模型给出,Γ(π~0→2γ)∞m_π~3/F_x~2,这种形式与Adler的结果相符合,但数字结果显示。Γ(π~0→2γ)的理论值是实验值的2.7倍,这个差主要来自F_π的理论值与实验值的差。而这个差很强地依赖于MIT口袋模型的方程和边界条件,从而对MI7口袋模型构成了一个检验。