关于广义协变问题的讨论

广义相对论在它的建立过程中,所包括的广义协变原理是对座标选择的问题上给以更高的概括。它试图以狭义的相对性原理推广到任意座标系上去。这一思想虽未被确立下来,然而由此产生的论证上的分歧至今仍然是存在的。一些早期著作同意并支持广义协变原理这一思想,并认为应给予高的评价,由     

对运动学矩阵理论的一个注记

建立运动学的矩阵体系,困难之处是相对运动.现模仿张量协变导数的方法,就容易解决这个问题.以小写字母(a)代表向量,大写字母(A)代表矩阵.设(P)是正交变换矩阵,则基向量(i)与活动基向量(e)的变换关系,以及向量(a)的变换关系为(e)=(i)(P),(a~i)=(a~e)(P)~T(1)条件(1)是向量变换的必要条件.将(1)对时间求导一次(a~i)(?)=(a~e)(?)(P)~T (a~e)((P)~T)(?)(2)因为(2)不满足(1)的形式,故对等式右端右乘单位矩阵(P)(P)~T,经化简后并     

再论等效原理与广义协变

一、前言广义协变与等效原理是广义相对论发展至今,仍存留的两个有争议的基本问题。一些作者在他们的专著中对此各抒己见,也有不少作者回避这一问题。因而弄清这一问题的实质是非常必要的。1961年,福克在他的《时间,空间及引力理论》一书中,对爱因斯坦的论点作了如下批判,大致概括为三点。1.对于非惯性系没有下严格的定义;2.物理定律的协变性只存在于狭义相对性原理,广义协变徒有数学上的意义;3.与引力等效的非惯性系是不存在的。本文也将从这三方面,提出我们的论点进行讨论。在经典力学中,我们总把一个物理量或物理规律写成一个数学表示式,并且要求在伽利略变换或洛伦兹变换下,方程的形式“不变”,又称之为“协变”。自从爱因斯坦完成     

分析力学中的短程线理论

作者在[1]中导出了“哈米顿原理新的表述定理”,实际上,该定理首先应该解决的是,牛顿力学保守动力学体系问题。因而,也可以设想发展成分析动力学的一种新的处理方法,这就是本文的内容。本文在理论上,与哈米顿变分原理的区别是:在哈米顿变分原理中,“时间”是不参与变分的特殊参数。在本文中时间与空间处于同等地位,变分是在(n+1)维空间进行的。