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  1997年   4篇
排序方式: 共有161条查询结果,搜索用时 33 毫秒
1.
一维多原子分子离子与超短激光场作用产生的高次谐波   总被引:4,自引:2,他引:2  
从经典方程出发,采用克兰克-尼科尔森中心差分法对一维多原子分子离子与一维超短强激光场相互作用产生的高次谐波进行了数值模拟计算,发现激光场的初始相位对高次谐波辐射谱有明显影响;通过进一步研究,给出了初步解释。从而,可以通过调节适当的激光初始相位和选取适当的系统来改善高次谐波的相位匹配,产生清晰的高次谐波辐射谱。  相似文献
2.
氩气中高次谐波辐射的研究   总被引:4,自引:0,他引:4  
报道了在45fs-2TW激光装置上以Ar惰性气体为介质产生高次谐波的实验结果,实验中通过研究气体密度和激光能量对谐波辐射的影响,找到了适当的气体密度和激光能量范围,并在Ar气中观察到81次(9.7nm)的皆波辐射,这时迄今为止,人们在Ar气中所能观测到的最短波长的谐波辐射,经分析表明,高于57次的谐波是由Ar离子产生的。  相似文献
3.
利用超快强光场产生的高次谐波获得相干软X射线辐射   总被引:4,自引:3,他引:1  
徐至展  张正泉 《光学学报》1997,17(7):57-958
报道了在本实验室建立的45fs-2TW级超短超强钛宝石激光装置上,以Ar气为非线性工作介质进行的高次谐波实验的初步结果。研究了激光能量和气体密度对高次谐波的影响。目前得到的最高次谐波为25次,相应波长为31.4nm,深入的实验研究正在进行之中。  相似文献
4.
在不同激光脉宽下的高次谐波   总被引:3,自引:2,他引:1       下载免费PDF全文
用数值计算方法计算了不同强激光脉冲宽度下高次谐波的产生.我们发现对于激光场强度不高,不能有效电离初态的激光场,长脉冲宽度可以更有效产生高次谐波;而对于高场强的激光场,由于它能够在几个光学周期之内把原子的初态全部电离,所以短脉冲的激光场能够更有效产生高次谐波.  相似文献
5.
强场高次谐波辐射过程中的相位匹配   总被引:2,自引:0,他引:2  
从实验上定性地研究了强 辐射过程中位相匹配的作用与影响,主要通过改变气体密度、激光强度和光束的共焦参数来研究相位对高闪谐波辐射的影响。从改善高次谐波辐射过程中的相位匹配来考虑,气体攻激光强度都有一最佳值。利用大的共焦参数,可以明显改善相位匹配,提高谐波输出的转换效率。  相似文献
6.
偶次和半整数次谐波的产生   总被引:2,自引:0,他引:2  
用数值求解一维含时薛定谔方程的方法计算了由频率分别为ω及1.5ω的激光组成的双色场2作用下的模型原子产生的高次谐波谱。发现由于双色场的相干效应,在其谐波谱中不仅产生了奇次谐波,还产生了偶次谐波和半整数次谐波。分析了各次谐波产生的原因以及对谐波转化效率产生影响的主要因素。  相似文献
7.
正交偏振双色激光场作用下生成的孤立阿秒脉冲   总被引:1,自引:1,他引:0       下载免费PDF全文
我们理论研究了正交偏振双色激光场作用下的高次谐波发射和孤立阿秒脉冲的产生.当y方向加一束中红外激光脉冲(12.5 fs/2000 nm),x方向加一束强度较弱的激光脉冲(12 fs/800 nm)时,我们得到从250 eV到350 eV的超连续谐波平台,在平台范围内叠加50 eV的谐波,可以得到一个脉宽约为97as的孤立阿秒脉冲. 通过时频分析,我们解释了高次谐波发射的物理机制.  相似文献
8.
通过数值求解原子在强激光场中的含时薛定谔方程,研究了有库仑奇点和无库仑奇点的一维模型氢原子和三维真实氢原子产生高次谐波的特性.结果表明,有库仑奇点和无库仑奇点的一维模型氢原子和三维真实氢原子产生高次谐波的截止位置相同,但是高次谐波强度变化特征明显不同,进一步的研究表明,无库仑奇点的模型氢原子产生的高次谐波谱相对变化趋势与三维真实氢原子的高次谐波谱变化趋势是完全一致的.  相似文献
9.
研究强激光脉冲与-维多原子分子离子的相互作用,讨论双色激光场中高次谐波转化效率的提高,并应用经典三步模型说明高次谐波平台展宽的物理机制.  相似文献
10.
双色激光场中高次谐波转化效率的提高   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
采用渐近边界条件和辛算法数值求解双色激光场与模型P?schl-Teller势相互作用的含时Schr?dinger方程,计算了电离概率、平均位移、高次谐波以及跃迁概率;数值结果显示添加6倍频光的双色激光场能使高次谐波转化效率明显提高.分析了双色激光场极大地提高高次谐波转化效率的机理,并且通过对产生特定级次谐波的跃迁概率的计算,给出高次谐波转化效率提高的具体数值. 关键词: 渐近边界条件 辛算法 双色激光场 高次谐波  相似文献
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