首页 | 本学科首页   官方微博 | 高级检索  
文章检索
  按 检索   检索词:      
出版年份:   被引次数:   他引次数: 提示:输入*表示无穷大
  收费全文   59013篇
  国内免费   232篇
  完全免费   5850篇
  物理学   65095篇
  2019年   123篇
  2018年   1380篇
  2017年   1206篇
  2016年   691篇
  2015年   1137篇
  2014年   2317篇
  2013年   2154篇
  2012年   3287篇
  2011年   4996篇
  2010年   3708篇
  2009年   4227篇
  2008年   4843篇
  2007年   4455篇
  2006年   4301篇
  2005年   3067篇
  2004年   2757篇
  2003年   2356篇
  2002年   2016篇
  2001年   1712篇
  2000年   1931篇
  1999年   1057篇
  1998年   795篇
  1997年   867篇
  1996年   722篇
  1995年   675篇
  1994年   733篇
  1993年   727篇
  1992年   722篇
  1991年   633篇
  1990年   606篇
  1989年   508篇
  1988年   589篇
  1987年   394篇
  1986年   406篇
  1985年   338篇
  1984年   393篇
  1983年   137篇
  1982年   248篇
  1981年   285篇
  1980年   206篇
  1979年   257篇
  1978年   228篇
  1977年   172篇
  1976年   194篇
  1975年   57篇
  1974年   47篇
  1973年   89篇
  1972年   88篇
  1971年   62篇
  1970年   47篇
  1969年   67篇
  1968年   32篇
  1967年   21篇
  1966年   6篇
  1965年   1篇
  1964年   3篇
  1961年   3篇
  1959年   1篇
  1958年   1篇
  1956年   1篇
  1955年   1篇
  1949年   5篇
  1948年   1篇
  1946年   2篇
  1945年   4篇
排序方式: 共有65095条查询结果,搜索用时 78 毫秒
1.
一维光子晶体掺杂缺陷模研究   总被引:54,自引:9,他引:45  
方云团  沈廷根  谭锡林 《光学学报》2004,24(11):557-1560
用特征矩阵法计算了光波在包含多种掺杂缺陷的一维光子晶体中的传播规律,与不包含缺陷的结构相比较,在禁带中形成缺陷模。缺陷模的位置、数目和强度不仅和缺陷的产生方式有关,还和缺陷位置处的光学厚度及折射率的变化有关。当掺杂缺陷的位置呈等间距时,相应缺陷模也呈等间距排列。随着掺杂缺陷光学厚度的变化,缺陷模的位置、数目也随之变化。保持掺杂缺陷光学厚度不变,掺杂缺陷折射率的变化将会引起缺陷模强度的变化,并存在一个最大值。缺陷模的出现一般使带隙加宽,尤其是掺杂介质的折射率与周期介质的折射率差别较大时更加明显。掺杂空气介质时可使缺陷模的透射率近似为1。  相似文献
2.
介观LC电路中电压、电流的量子涨落   总被引:53,自引:5,他引:48       下载免费PDF全文
崔元顺 《光子学报》1998,27(6):517-520
从有源LC回路运动方程出发,通过引入正则变量、量子化有源LC电路,研究了真空态、压缩真空态下介观LC电路中电压、电流的量子涨落,并着重研究了压缩角对涨落的影响。  相似文献
3.
Simulating physics with computers   总被引:50,自引:0,他引:50  
4.
Connectivity of growing random networks   总被引:43,自引:0,他引:43  
A solution for the time- and age-dependent connectivity distribution of a growing random network is presented. The network is built by adding sites that link to earlier sites with a probability A(k) which depends on the number of preexisting links k to that site. For homogeneous connection kernels, A(k) approximately k(gamma), different behaviors arise for gamma<1, gamma>1, and gamma = 1. For gamma<1, the number of sites with k links, N(k), varies as a stretched exponential. For gamma>1, a single site connects to nearly all other sites. In the borderline case A(k) approximately k, the power law N(k) approximately k(-nu) is found, where the exponent nu can be tuned to any value in the range 2相似文献
5.
赵玲慧  杨志勇  侯瑶  张振杰  侯洵 《光子学报》2000,29(4):293-307,316
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即 q模)相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψmsc(2)q 利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态 | ψmsc(2)q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现:1)当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,亦即当q·N =2pp =2m(m =1,2,3,…,…)时,态 | ψmsc(2)q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当q·N =2pp =2m′+ 1(m′ =0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位之和 、态间的初始相位差(θnq(I)nq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数 以及 [(θnq(I)nq(R))+ ]等满足一定的量子化条件时,态 | ψmsc(2)q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时,亦即当 q·N =2p + 1时,无论 p =2m(m =0,1,2,3,…,…)还是 p =2m′ + 1(m′ =0,1,2,3,…,…),只要各模初始相位之和 满足一定的量子化条件,则当两态叠加几率幅满足rnq(R) =rnq(I) 时,态 | ψmsc(2)q 就恒处于N-H测不准态  相似文献
6.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态(即MSCS)光场|ψ(2)q的广义非线性等阶N次方H压缩效应.结果发现:1态|ψ(2)q是一种典型的非经典光场;当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数,即qN=2p,并且p为奇数亦即p=2m’+1(m’=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位和∑j=1qψj态间的初始相位差(θpq(I)nq(R))、各多模相干态光场的总的平均光子数∑j=1qRj2等满足一定的量子化条件(或者当∑j=1qRj2在总的平均光子数∑j=1qRj2的一系列压缩区内连续取值时),态|ψ(2)〉q总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶N次方H压缩效应.2态|ψ(2)q的第一及第二两个正交分量,其压缩结果(亦即压缩程度和压缩深度)完全相同,但压缩条件不同;两者的等阶N次方H压缩效应呈现出周期性的互补关系.3与文献16相比,本文所研究的态|ψ(2)q的等阶N次方H压缩效应是比其等阶N次方Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应.  相似文献
7.
Negative refractive index in left-handed materials   总被引:35,自引:0,他引:35  
The real part of the refractive index n(omega) of a nearly transparent and passive medium is usually taken to have only positive values. Through an analysis of a current source radiating into a 1D "left-handed" material (LHM)-where the permittivity and permeability are simultaneously less than zero-we determine the analytic structure of n(omega), demonstrating frequency regions where the sign of Re[n(omega)] must, in fact, be negative. The regime of negative index, made relevant by a recent demonstration of an effective LHM, leads to unusual electromagnetic wave propagation and merits further exploration.  相似文献
8.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψi,o(2)q的广义非线性等阶高阶压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数 N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态;而当 N为奇数时,态 |Ψi,o(2)q既不处于等阶 N-Y最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应.2)当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q&183;N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态;而当q&183;N为奇数时,态 |Ψi,o(2)q 既不处于等阶 N-H最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应.3)上述的等阶 N-Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别.4)多模虚奇相干态光场 |Ψi,o(2)q与已报道的多模奇相干态光场 |Ψ,oq和多模复共轭奇相干态光场 |Ψ*,o(2)q等虽是三种不同的量子光场态,但却具有完全相同的量子统计性质;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应.  相似文献
9.
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θeo)、各模初相位φj以及态的几率幅值re和ro及平均光子数Rj2等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅰ>q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与态|Ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着“压缩简并”现象.  相似文献
10.
一维光子晶体的缺陷模特性研究   总被引:28,自引:17,他引:11       下载免费PDF全文
利用传输矩阵法研究了缺陷层有吸收的一维光子晶体的带隙结构,在中心波长附近利用泰勒展开式的一级近似得到了缺陷模的高度和半峰全宽的计算公式.研究发现,消光系数、介质周期数和缺陷层厚度对缺陷模高度的影响较大,它们的增大均使缺陷模高度快速下降;而对半峰全宽的影响主要取决于介质的周期数,随周期数的增大缺陷模快速变窄.  相似文献
设为首页 | 免责声明 | 关于勤云 | 加入收藏

Copyright©北京勤云科技发展有限公司  京ICP备09084417号