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1.
LiMgPbSb型四元Heusler合金CoFeTiSb的半金属性及其无序效应   总被引:1,自引:0,他引:1  
基于密度泛函理论的GGA计算,我们研究了LiMgPbSb型Heusler合金CoFeTiSb电子结构,发现CoFeTiSb在费米面处存在100%的自旋极化率,并且具有2μB的原胞总磁矩.此外,我们考虑了Co-Fe、Co-Ti和Fe-Ti交换无序对CoFeTiSb合金电子结构的影响,发现这三种交换无序均使得CoFeTiSb完全丧失了半金属性,在Co-Fe交换无序下,CoFeTiSb合金具有85%的自旋极化率,而在Co-Ti无序下,CoFeTiSb合金的自旋极化率只有5%.  相似文献   
2.
利用第一性原理计算了Inverse-Heusler合金Ti_2Co_(1-x)Ni_xGa的半金属性、磁性和电子性质.计算结果表明Ti_2Co_(1-x)Ni_xGa的原胞总磁矩和晶格常数随着x的增加而增加.由于过渡金属原子之间的直接杂化和sp电子的调节,原胞总磁矩和晶格常数随掺杂浓度x的改变而改变,并与Slater Pauling规则形成一定的差异.当Ni的掺杂浓度x=0.5时,Ti_2Co_(1-x)Ni_xGa合金的费米面在自旋向下带隙的中间位置,因而可以判定Ti2Co0.5Ni0.5Ga将具有最佳的半金属稳定性.  相似文献   
3.
基于密度泛函理论的第一性原理计算,我们研究了CrO2块体以及其(1 0 0)和(0 0 1)表面的磁性和电子结构。CrO2(1 0 0)表面中表面层Cr原子向内收缩,而(0 0 1)表面中的表面层Cr原子却向外伸展;越往内层,原子驰豫幅度越小。由于表面效应。表面层原子的磁矩有了大幅的提升,其中(1 0 0)表面中表面层Cr原子的磁矩最高,为3.03μB。电子结构计算表明,CrO2 (1 0 0)和(0 0 1)表面均保持了块体中良好的半金属性,并且半金属带隙在(1 0 0)表面中受到了进一步的拓宽,因此具有更稳定的半金属性  相似文献   
4.
本文通过第一原理计算,研究了Ti_2NiAl/MgO(100)异质结Ti Al-O、TiNi-Mg、TiNi-O和Ti AlMg这4种原子端面的界面结构、原子磁性、态密度和自旋极化.在平衡界面结构中,由于原子间相互作用力的存在,Ti-Mg (Ni-Mg)键的长度远大于Ti-O (Ni-O)键的长度.在所有端面中,原来块体出现的半金属间隙都遭受了界面态的不同程度破坏.在Ti_2Ni Al/MgO(100)异质结中,TiNi-O界面检测到具有最大76%左右自旋极化率,根据Julliere模型预测Ti_2NiAl/MgO(100)异质结在低温下的隧道磁电阻值(TMR)可以达到281%.  相似文献   
5.
基于密度泛函理论的第一性原理计算,我们研究了CrO_2块体以及其(100)和(001)表面的磁性和电子结构.CrO_2(100)表面中表面层Cr原子向内收缩,而(001)表面中的表面层Cr原子却向外伸展;越往内层,原子驰豫幅度越小.由于表面效应.表面层原子的磁矩有了大幅的提升,其中(100)表面中表面层Cr原子的磁矩最高,为3.03μB.电子结构计算表明,CrO_2(100)和(001)表面均保持了块体中良好的半金属性,并且半金属带隙在(100)表面中受到了进一步的拓宽,因此具有更稳定的半金属性  相似文献   
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