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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 总被引:13,自引:8,他引:5
本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2p且p=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和
Rj2等如何变化,态|ψ6(2)〉q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2p且p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和
Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)〉q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 相似文献
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第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究 总被引:39,自引:23,他引:16
本文构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场ψ5(2)〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态 ψ5(2)〉q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态ψ5(2)〉q是一种典型的多模非经典光场;无论腔模总数q与压缩阶数N这两者之积q·N取奇还是取偶,只要各模的初始相位之和 、态间的初始相位之差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的量子化条件,态ψ5(2)〉q总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模-奇数阶、奇数模-偶数阶、偶数模-偶数阶和偶数模-奇数阶这四种不同形式的等阶N次方H压缩效应.2)上述四种不同形式的等阶N次方H压缩效应,其态间压缩条件完全相同,但模间压缩条件完全不同,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同.3)无论q·N取奇还是取偶,态ψ5(2)〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方H压缩效应总是呈现周期性的互补关系. 相似文献
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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩 总被引:3,自引:3,他引:0
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第类两态叠加多模叠加态光场|φ6(2)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|φ6(2)〉q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)在腔模总数q与压缩阶数N这两者之积取偶数亦即qN=2p的条件下,如果p=2l(l=1,2,3,…,…),则无论各模的初始相位和∑j=1qφj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和∑j=1qRj2等如何变化,态|φ6(2)〉q总是恒处于等阶N-H最小测不准态.2)在qN=2p的条件下,如果p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…),则当∑j=1qφj、(θpq(R)-θq(I))、∑j=1qRj2、[(θpq(R)-θq(I))-∑j=1qRj2]等分别满足一定的量子条件(或者在一些特定的闭区间内连续取值)时,态|φ6(2)〉q总可呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应. 相似文献
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