甲烷电离特性的等离子体发射光谱法研究

应用等离子体发射光谱法，用CCD（charge coupled device）光栅光谱仪记录并标识了脉冲电晕甲烷等离子体370～1 100 nm的发射光谱，确定了常温常压下高纯甲烷（99.99%）经100 kV, 100 Hz脉冲高压电离后的产物为H，C＋,CH，C，C2,C3, C4,C5和烃等。通过分析实验检测到的甲烷等离子体发射光谱，给出了甲烷经脉冲高压电离形成电晕等离子体的机理和自由基CHn（n=3，2，1）、碳、烃等产物的电离途径。结果显示甲烷分子经高能电子非弹性碰撞后脱氢程度很高，大量氢原子及其离子和甲烷自由基在进一步被高能电子作用下合成了烯烃、炔烃、烷烃和高聚碳化物。实验所获得的脉冲甲烷等离子体发射光谱及其机理分析可为甲烷及其转化研究提供相关依据。     

脉冲电晕氢等离子体370～1100nm发射光谱分析

用CCD (Charge Coupled Device)光谱仪记录并标识了脉冲电晕氢等离子体370～1100nm的发射光谱.通过与非相对论修正的氢原子能级理论计算值和标准数据库比较,巴耳末系测得5条,帕邢系测得14条.其中包括帕邢系的821.334nm(ni=99),821.838nm(nI=77),823.651nm(nI=49),826.709nm(nI=35)和834.655nm(nI=23)等.通过发射光谱线相对光强比较,656.318nm处激发最强,其次为486.050nm和844.524nm,激发最弱的为397.133nm.     

退货量依赖销售量和价格的供应链协调性

在假设零售商允许顾客退货且退货量依赖销售量和销售价格的条件下,本文研究了一个制造商和一个零售商组成的供应链的协调问题。研究表明:只有回购与回馈惩罚的联合契约能协调此供应链。最后给出了数值例子,并对主要参数进行了灵敏度分析。     

类锌Au~(49+)离子电子碰撞激发速率系数的研究

利用全相对论扭曲波方法和研究电子碰撞激发过程的计算程序REIE06系统计算了类锌Au~(49+)离子从基态(3s~23p~63d~(10)4s~2)的4s、3d、3p和3s电子激发到4 l(l=p、d、f)和5 l(l=s、p、d、f)的碰撞激发强度,研究了在不同入射电子能量下碰撞强度的变化规律,通过对类锌Au~(49+)离子涉及金激光等离子体M带谱,3d→4f和3d→5f电子碰撞激发速率的计算,分析了等离子体中电子温度对碰撞过程的影响.部分计算结果与其它理论及实验结果进行了比较,取得了很好的一致性.     

分散聚合法制备单分散聚苯乙烯微球

以苯乙烯为单体,偶氮二异丁腈为引发剂,聚乙烯吡咯烷酮为分散稳定剂,在乙醇/水的极性反应体系中,使用分散聚合法制备了聚苯乙烯(PS)微球。研究了制备工艺对微球分子量等远程结构参数的影响。研究结果表明:在适合微球形成的单体用量、引发剂和分散稳定剂的浓度、反应温度、时间和乙醇/水的比例等参数下,克服了以往存在的粒径不均匀、分子量较低、微球表面圆整光洁度较低和产率偏低等主要问题,制备了粒径在1.5~3μm之间、粒径分布1.05~1.08、分子量80×104左右、最高得率达97%、球体表面光洁、球形对称均匀且相互不粘连的单分散PS微球。     

两种研究复摆特性实验的误差分析

本文以石河子大学理学院力学实验室为例,介绍了利用FB210C型复摆实验仪和钢板刀架复摆装置研究复摆特性的详细过程,并对两种测定结果进行对比和分析,讨论了两种实验装置的数据处理及不确定度的评定方法,分析了测量过程中的误差来源及减小误差的方法。     

迈克尔逊干涉仪测定金属线胀系数实验分析——升温测量和降温测量

利用迈克尔逊干涉仪可精确测量微小长度这一特性来测定金属在一定温度变化范围内,热胀冷缩的微小长度变化,从而得到一种更加精确测量金属线胀系数的新方法。并分别进行了升温测量和降温测量。后经对实验结果及实验误差的对比分析,结果显示,降温测量相比升温测量,可极大地减小实验误差,提高实验精度。     

利用三种方法计算腔内插入透明介质对激光高斯光束聚焦的影响

利用高斯光束的ABCD定律、q参数定义及高斯光束的表征和介质传输矩阵三种方法,计算得出腔内插入折射率为η的透明介质,不改变高斯光束聚焦后的腰斑大小,只改变焦斑位置,且插入的透明介质相当于长度为D/η的真空.     

端面抽运方形复合YAG温度场及热透镜研究

采用数值方法研究了方形截面复合Nd∶YAG激光晶体棒在端面抽运情况下的温度分布及热透镜效应,得到复合激光晶体内温度场的数值解和径向温度梯度引起的轴向传播光相位延迟分布ΔΦT(r),并与同条件下普通晶体的结果进行了比较.结果表明,吸收系数越大,两种晶体中最高温度相差也越大.采用复合晶体可以大幅度降低激光晶体内的温升,同时减小端面形变造成的透镜效应.复合晶体的ΔΦT(r)与普通晶体相似,且不满足对半径r的二次方关系.在rwp时,ΔΦT(r)相对于参考球面透镜的相位畸变Δφ随r的增大而急剧增大.     

静电场诱发禁戒的跃迁

在文献[ 1]工作的基础上, 讨论了氢原子静电场诱发的禁戒跃迁2 s→1 s的跃迁几率, 发现在静电场的 作用下, 由于态的叠加, 实现了在一般近似下不可能实现的禁戒跃迁, 且在这种情况下, 禁戒跃迁2 s→1 s的跃迁几 率与2 p→1 s的跃迁几率成正比