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1.
等离子体破裂会对托卡马克装置的安全运行造成严重威胁.等离子体破裂期间电流猝灭速率与电磁负载的大小及逃逸电流平台的形成都密切相关.本文对HL-2A装置等离子体破裂进行了统计分析,统计选用等离子电流的两个衰减区间90%-10%和80%-20%.分析结果表明:HL-2A装置等离子体破裂有四种不同的电流猝灭波形,两个衰减区间最小电流猝灭时间的参数区分别为2.6 ms和2.2 ms,并且不同衰减区间下平均电流猝灭时间统计分布明显不同. 相似文献
2.
非线性转子系统的分叉 总被引:3,自引:0,他引:3
本文利用非线性动力学的分析方法,研究了非线性挤压油膜阻尼器支承的柔性转子系统中的分叉特性 相似文献
3.
运用改进的量子分子动力学(ImQMD)模型嫁接GEMINI统计衰变模型对波包宽度与弹核碎裂反应截面之间的关系进行了理论分析,分析了不同的波包宽度对400AMeV36Ar+C,20Ne与C,Al,Cu,Sn弹核碎裂反应截面的影响,分析了同位素36Ar,40Ar与Al反应在不同的波包宽度下的同位素分布。分析结果表明:波包宽度的选择影响着弹核碎裂的反应截面,并且与核反应体系有关。当σ2r=2fm2时的计算结果与实验结果一致;而σr=(0.88+0.09A1/3)fm的计算结果与体系有很大的关系,对弹核碎裂的反应截面影响明显。不同的波包宽度对丰中子核40Ar的弹核碎裂反应截面的影响要小于对36Ar的弹核碎裂反应截面的影响,而且随体系分布的波包宽度计算的同位素要比σ2r=2fm2时计算的同位素多。 相似文献
4.
HNN是一类基于物理先验学习哈密尔顿系统的神经网络.本文通过误差分析解释使用不同积分器作为超参数对HNN的影响.如果我们把网络目标定义为在任意训练集上损失为零的映射,那么传统的积分器无法保证HNN存在网络目标.我们引进反修正方程,并严格证明基于辛格式的HNN具有网络目标,且它与原哈密尔顿量之差依赖于数值格式的精度.数值实验表明,由辛HNN得到的哈密尔顿系统的相流不能精确保持原哈密尔顿量,但保持网络目标;网络目标在训练集、测试集上的损失远小于原哈密尔顿量的损失;在预测问题上辛HNN较非辛HNN具备更强大的泛化能力和更高的精度.因此,辛格式对于HNN是至关重要的. 相似文献
5.
本文采用统计方法分析了HL-2A托卡马克装置上欧姆放电条件下的实验数据,根据硬X射线出现时刻的等离子体环电压、 中心线平均等离子体电子密度等参数, 计算出电子逃逸的实验阈值, 并与初级产生机制下逃逸电子的理论阈值进行对比. 实验数据表明逃逸电场阈值明显高于相对论碰撞理论预测, 抑制电子逃逸现象的临界电子密度明显比理论预测的低. 这与ITPA(International Tokamak Physics Activity)在D3D, TEXTOR, FTU, KSTAR等装置得出的实验结果吻合. 针对逃逸现象出现时刻硬X射线增长率的实验研究发现初级产生机制下逃逸电子的增长率与电场强度大小成正比, 与中心线平均等离子体电子密度成反比, 此现象验证了通过减小环电压或提高等离子体密度的方法可以抑制电子逃逸现象. 相似文献
6.
7.
The emission angle and the transverse momentum distributions of projectile fragments produced in the fragmentation of 56Fe on CHs, C and A1 targets at 471 A MeV are measured. It is found that for the same target, the average value and width of the angular distribution decrease with an increase of the projectile fragment charge; for the same projectile fragment, the average value of the distribution increases and the width of the distribution decreases with increasing the target charge number. The transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained by a single Gaussian distribution and the averaged transverse momentum per nucleon decreases with the increase of the charge of projectile fragment. The cumulated squared transverse momentum distribution of a projectile fragment can be explained well by a single Rayleigh distribution. The temperature parameter of the emission source of the projectile fragment, calculated from the cumulated squared transverse momentum distribution, decreases with the increase of the size of the projectile fragment. 相似文献
8.
9.
采用含时量子波包理论的简单模型对5-氯尿嘧啶和尿嘧啶的共振拉曼光谱开展了强度分析拟合, 获得了1(π, π*)激发态的几何结构变化动态特征. 结果表明, 尿嘧啶1S0→1S2跃迁的动态结构特征因5-位氯原子取代而改变. 5-氯尿嘧啶的动态结构特征主要沿C5=C6伸缩振动+C6H12 弯曲振动和N3H9/N1H7弯曲振动+N1C6伸缩振动反应坐标展开, 而尿嘧啶的动态结构特征主要沿嘧啶环的伸缩振动+C5H11/C6H12/N1H7弯曲振动和C4=O10伸缩振动反应坐标展开. π和π*轨道中氯原子的pz电子参与嘧啶环的p-π共轭作用导致了在1(π, π*)激发态上5-氯尿嘧啶的振动重组能更多地配分给嘧啶环的弯曲振动模式和C5=C6伸缩振动模式. 尿嘧啶在甲醇中的激发态动态结构特征与在水中的基本一致, 但波包沿C5H11/C6H12/N1H7弯曲振动+N1C6伸缩振动(υ12)和环呼吸振动(υ17)反应坐标的运动明显增强. 相似文献
10.