多电子体系波函数的构造问题

我们知道,多电子体系的波函数 Ψ(r1s1,r2s2,…rnsn)对任何一对粒子的位置和自旋参量的同时对调,必须是反对称的.本文讨论当体系的哈密顿量H0不包含粒子间相互作用时,如何构造H0的反对称本征函数 H0Ψ=EΨ的问题.这一问题在微扰论中构造零级近似波函数时也要遇到. 有的书上说,当自旋与轨道相互作用可以忽略时,体系的波函数可以写为 Ψ(r1s1,r2s2,…rnsn) =φ(r1,r2,…rn)x(s1,s2,…sn) (1)然后取对称的φ和反对称的x相乘,反对称的中和对称的x相乘,所得的都是体系的反对称波函数. 这种方法对于两个电子的体系无疑是正确的.但当。>3时.这种…     

玻耳兹曼统计法与吉卜斯系综统计法的关系

玻耳兹曼统计法与吉卜斯系综统计法是统计物理中两种重要方法。我们对这两种统计法进行了总结、对比了它们的异、同点,阐述了二者的联系,希望这一短文能对同学们的学习有所帮助。 一、两种统计法的差别 1.对系统的要求 玻耳兹曼统计法(以下简称玻氏方法)只适用于由近独立粒子组成的孤立系统;而吉卜斯系综统计法(以下简称系综方法)适用于粒子间可以有相互作用的孤立系统、封闭系统或开放系统。 2.描述系统微观状态的方法 为简单起见,设系统由N个全同粒子组成,且每个粒子的自由度数为r。 在玻点方法中,系统的微观状态由μ空间(它是由粒子的r…     

无穷长力程反铁磁性自旋玻璃的相图

提出了反铁磁性自旋玻璃Ising模型,并据此给出其相图。 关键词：     

可见区八条新氯离子激光谱线的研究

本文报导八条可见区氯离子新激光谱线.波长分别为441.48,459.62,460.18,477.11,477.89,509.93,517.59,535.61nm.实验表明,在工作物质氯化氢中掺入适量氩对可见区氯离子激光谱线有普遍的增强作用,并出现较多的新氯离子激光谱线.本文还对有关实验现象作了定性解释.     

生物分子介电常数的理论计算

介电常数可以反映物质的许多特性.例如存贮信息的物质,几乎都是高度量子简并系统,这类物质往往具有很高的介电常数. 目前已知生物大分子的介电常数几乎都是由实验测定的,还有不少生物分子(包括蛋白质在内)还无法直接测得它的介电常数. 我们运用一个具有中心偶极子电荷分布的空腔模型,把空腔模型以外的分子视为连续介质。其介电常数ε,用经典电动力学与统计理论推导得介电常数ε的表达式. 运用推导结果对DNA(脱氧核糖核酸)与蛋白质分子的介电常数进行了计算.对DNA计算表明,当形变介电常数取3.8时,它的介电常数已达104量级.Sadron等人曾发…     

六配位中铬离子不同价态的MS-Xα计算

本文采用自旋极化的MS-X_α方法,以铬离子与氧六配位形成的(CrO₆)铬离子为模型,计算铬离子三种价态(Cr²⁺,Cr³⁺,Cr⁴⁺的电子结构,在D_4k群下给出单电子轨道本征值和本征函数、能级分布和光学跃迁,对计算结果作了详细的讨论。 关键词：     

六配位中铬离子不同价态的MS-X_α计算

本文采用自旋极化的MS-X_α方法,以铬离子与氧六配位形成的(CrO_6)铬离子为模型,计算铬离子三种价态(Cr~(2+),Cr~(3+),Cr~(4+)的电子结构,在D_(4h)群下给出单电子轨道本征值和本征函数、能级分布和光学跃迁,对计算结果作了详细的讨论。