D介子衰变Γ（D0→K+K-）/Γ（D0→π+π-）

考虑强作用修正对D⁰介子衰变的影响,用Gilman和Wise^[1]的方法,导出ΔC=1的等效哈密顿量,算得Γ（D⁰→K⁺K^-）/Γ（D⁰→π⁺π^-）～1.26,简单讨论了这种计算方法中的一些问题。     

有延展外源的SU(3)规范场经典静态球对称解

本文证明了,在可对角化的静态延展外源下,经典SU(3)Yang—Mills方程的广义静态球对称解必须要求外源是球对称的,而在此外源下,不存在非库仑解的广义静态球对称解。     

关于SU(9)大统一模型轻费米子质量等级问题的一个评注

按照文献[3]解决轻费米子质量等级问题的思想, 我们对SU(9)大统一模型作了系统分析. 结果是否定的, 任何SU(9)模型都不可能实现(α²,α,1)的方案.     

γγ→γZ过程高能总截面的数值计算

给出了γγ→γZ过程,质心系总能量在91.2—2000GeV的总截面.结果表明在总能量大于140GeV时,W玻色子图的贡献比起费米子图的贡献要大,当总能量在750GeV左右,截面达到极大值220fb(|cosθ|33cm^－2·sec^－1,每年在总能量750GeV处可观察到6000多个γγ→γZ事例,用它可以进一步验证标准模型,特别是其中规范粒子的三顶角和四顶角相互作用.     

Z→3γ及相关过程的解析手征振幅和极化矢量的讨论

给出了Z→3γ及相关过程的解析手征振幅.结果与Glover等的结果不同,虽然手征振幅的这种差别并不影响总几率的计算,但它有直接的物理意义,并可为实验检验.同时对极化矢量的定义进行了讨论,并指出Glover文章之错误.     

SU4SU′3模型和γ族新粒子

本文根据 SU₄SU′₃模型,讨论了γ族新粒子填充色空间 SU′₃维表示的可能性.     

SU(4)结构模型下新粒子J(3105)和'(3695)的电磁衰变

最近,新的玻色子窄共振态J(3105)和′(3695)的发现引起了人们很大兴趣。系统地研究这些新粒子的各种衰变对了解这些粒子的内部结构是重要的。在本短文中,对它们的电磁衰变进行了研究和讨论。 假定J(3105)和′(3695)的量子数都是I~G=0~-,J~(PC)=1~(--),填充在SU(4)维表示中Y=0,C=0的位置上,并且假定,′(3695)是J(3105)的径向激发态,J(3105)与ω,φ,中有混合。 按照层子模型的计算方法,可以计算出过程J,′→e~ e~-,μ~ μ~-的衰变宽度为     

有两个Higgs二重态的SU（2）×U（1）×S3模型讨论和广义Cabibbo角计算

本文对有两个Higgs二重态的SU（2）×U（1）×S₃模型进行了普遍讨论,指出除Segré等讨论的情况外,还有一类物理上感兴趣的情况,并对后者作了较详尽的研究。在此情况下,以夸克质量和Cabibbo角θ₁作为输入,可以得到与θ₁同数量级的θ₂和θ₃值。最后讨论了赝Goldstone粒子的出现及其克服的一种方案,并对这种方案所得的物理结论作了讨论,结果与实验都是相容的.     

N=2超对称大统一理论中规范破缺注记

本文讨论了用N=2超对称有限理论建立现实大统一模型的可能性. 发现规范对称自发破缺和超对称破缺是可以实现的, 但在夸克轻子质量问题上遇到困难.