脉冲时滞抛物型方程解的振动性

本文研究了两类边界条件下有振动系数的脉冲时滞抛物型方程解的振动性,得到了若干解振动的判别准则。其结果即使用于有固定符号系数的方程,也显著地改进了已有的结果。  

n 阶非线性时滞微分方程的振动性与渐近性

在本文中,我们研究了具有强迫项的n阶非线性时滞微分方程的振动性与渐近性.建立了某些充分条件,在这些条件下,如果 n 为偶数,方程的所有解为振动的;而 n 为奇数,方程的所有解或者振动,或者解本身及它的 1 至 n-1 阶导数都单调趋于零.  

二阶非线性阻尼常微分方程的振动性定理

考虑二阶非线性阻尼微分方程(α(t)ψ(x(t))x′(t))′ p(t)x′(t) q(t)f(x(t))=0 (1)和二阶非线性微分不等式x(t){(α(t)ψ(x(t))x′(t))′ p(t)x′(t) q(t)f(x(t))}≤0,(2)其中α,p,q∈C([t_0,∞)→(-∞,∞)),ψ,f∈C(R→R),并且α(t)>0,xf(x)>0 (x≠0).此外,我们总假设方程(1)的每一个解 x(t)可以延拓于[t_0, ∞)上.在任何无穷区间[T,∞)上,x(t)不恒等于零,这样的解叫正则解.一个正则解,若它有任意大的零点,则称为振动的;否则就称为非振动的.若方程(1)的所有正则解是振动的,则称方程(1)是振动的.关于不等式(2)的振动性的定义,与方程(1)的振动性的定义完全类似,不再赘述.  

具有一个“积分小”系数的二阶微分方程解的振动性质

<正> 且当x≠0时ψ(x)≠0,f∈C′((-∞,∞)→(-∞,∞)),当x≠0时xf(x)>0,并且有ε为某一正常数.在本文中,关于r和p的上述条件总假设成立.而关于f及ψ的条件在§3中也假设满足.此外,我们假设方程(1.1)的每一个解x(t);可以延拓于[t_o,∞)上.方程(1.1)的解x(t),称做振动的,如果它有任意大的零点;否则,它将称做非振动的.方程(1.1)称做振动的,如果它的每一个解都是振动的.对于二阶线性方程(1.3),由Sturm分离定理(见[10])可知,如果它有一个解是振动的,那  

脉冲中立型时滞微分方程的振动性

本文证明了线性脉冲中立型微分方程解的振动性等价于一类线性非脉冲中立型时滞微分方程解的振动性.应用这一结果,建立了线性脉冲中立型方程解振动性的显式判据.这些判别条件,显著地改进了已有的结果.  

脉冲中立型时滞微分方程的振动性

本文证明了线性脉冲中立型微分方程解的振动性等价于一类线性非脉冲中立型时滞微分方程解的振动性．应用这一结果，建立了线性脉冲中立型方程解振动性的显式判据．这些判别条件，显著地改进了已有的结果．  

二阶线性微分方程的振动性定理

其中 a(t)∈C[t_0,∞)→(-∞,∞),t_0≥0.众所周知,方程(1)的振动性研究,在许多物理和技术问题中,都具有很重要的意义.从著名的 Sturm 定理建立以来,有关(1)的振动性判别问题,已得到了大量的结果,其中包括近三十多年来建立的一类不限制 a(t)的取值符号而仅关联于它的积分渐近性态的一些振动性判别定理.在这些定理中,最重要的是由 Wintner,Leighton,Hartman,Coles,Willett 及 Wong 等建立的.  

具有连续变量的差分方程的振动性

本文建立了具有连续变量的差分方程ｙ（ｔ）－ｐ（ｔ）ｙ（ｔ－τ）＋ｑ（ｔ）ｙ（ｔ－σ）＝０的振动性判据，这里ｐ（ｔ），ｑ（ｔ）∈Ｃ［［０，∞），Ｒ＋］，τ＞０，σ＞０  

二阶阻尼非线性泛函微分方程解的振动性质

Baker曾在文献[1]中建立了具有阻尼项的二阶非线性常微分方程解的几个振动性定理。这些定理分别包括了由Baker、Waltman、Kung、Chiou等建立的关于二阶常微分方程、时滞微分方程或泛函微分方程的有关结果。 在本文中,对于方程(3),总假设以下条件成立: