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1.
本文利用激光诱导荧光光谱技术(LIF)、泵浦探测技术和简并受激超拉曼泵浦(DSHR)技术研究了高激发态分子Cs H(X~1Σ~+v)与CO_2的碰撞能量转移过程.精确测量了CO_2(00~00)[J=36-60]与CO_2(00~01)[J=5-31]的碰撞转移速率系数,并计算该过程的总猝灭率.这些实验数据表明CO_2的转动平移能量对高位振动态碰撞能量的变化是非常敏感的.  相似文献   
2.
在K-H2和CO2的混合系统中,利用404 nm脉冲激光器激发K原子至K(5P)态后其与H2发生反应,产生KH(X^1Σ^+,V=0-3)分子.采用泵浦-探测技术,利用OPO脉冲激光器作为"泵浦"激光,泛频激发X^1Σ^+(V=0)至高位振动态(V=14-21),钛宝石激光器作为探测激光激发KH(X^1Σ^+)至激发态KH(A^1Σ^+),在与激光束垂直方向测量A^1Σ^+(V)→X^1Σ^+(V)的激光感生荧光光谱(LIF),得到KH(V)与CO2碰撞的猝灭速率系数,得出猝灭速率系数与KH振动量子数V有关系.  相似文献   
3.
A K-N2 mixture is irradiated in a glass fluorescence cell with pulses of 710hm radiation from an OPO laser, populated K2 (^1∧g) state by two-photon absorption. The cross section for ^1∧g →^3∧g transfer in K2 is determined using molecular fluorescence spectrometry. The cell temperature is kept constant at 553K. The N2 pressure is varied between 40 Pa and 400 Pa. The effects of K2-K collisions could not be neglected. These effects are subtracted out by using the results of the pure K experiment. The cross sections are (3.8 ± 1.5) ×10^-15 cm^2 for K2 (^1∧g) + N2 → K2(^3∧g) +N2 and (8.9 ± 3.5) × 10^-15 cm^2 for K2 (^3∧g) collisions with N2.  相似文献   
4.
We experimentally study energy-pooling collision in the Rb-Cs vapour mixture at low densities in a cell. Atoms are excited to Rb(5P1/2) and Cs(6P3/2) states using two single-mode diode lasers. To isolate the heteronuclear contribution in the fluorescence spectrum, a double-modulation technique is adopted. The excited-atom density and spatial distribution are mapped by monitoring the absorption of a counterpropagating single-mode diode laser beam, tuned to Rb(5P1/2 → 7S1/2) and Cs(6Pa/2 → 8S1/2) transitions, respectively, which could be translated parallel to the pump beams. The excited atom densities are combined with the measured fluorescence ratios to determine cross section for the energy-pooling process [i.e. Rb(5P1/2) +Cs (6P3/2) → Cs(8S1/2)+Rb (5S1/2)]. The cross section is 3.79 × 10^-14 cm^2 ± 45%.  相似文献   
5.
Cs蒸气中的碰撞能量合并和6P3/2和6P1/2间的激发转移   总被引:2,自引:0,他引:2  
通过激发转移和碰撞能量合并研究了Cs(62P)精细结构混合.单模半导体激光器激发基态Cs原子至6P3/2态,直接荧光是由6P3/2态发射的,敏化荧光是由精细结构碰撞转移和碰撞能量合并产生的.由相对荧光强度得到了转移截面σ(6P3/2→6P1/2)=(1.5±0.5)×10-15cm2,与其它实验结果进行了比较.  相似文献   
6.
在Cs蒸气密度为1013?cm-3量级范围内,研究了6P3/2+6P3/2→6DJ+6S碰撞能量合并过程.利用单模半导体激光器共振激发6P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线调至6P3/2→8S1/2跃迁,并可平行于泵浦激光束移动.由激发态原子密度和谱线的荧光强度比得到碰撞能量合并的截面.碰撞转移到6D5/2和6D3/2的截面分别是(4.1±1.8)×10-15和(2.2±1.0)×10-15?cm2.与其它实验结果进行了比较.  相似文献   
7.
研究了Rb(5PJ)+Rb(5PJ)→Rb(nlJ')+Rb(5S)碰撞能量合并过程,利用单模半导体激光器分别共振激发Rb原子的5P1/2或5P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1/2跃迁.由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程的截面,对5P3/2激发,碰撞转移得到5D5/2,5D3/2和7S1/2的截面分别是(1.32士0.59)×10-14,(1.18士0.53)×10-14和(3.21士1.44)×10-15cm2;对5P1/2激发,碰撞转移到5D5/2和5D3/2的截面分别是(6.57士2.96)×10-15和(5.90士2.66)×10-15cm2.与其他的实验结果进行了比较.  相似文献   
8.
激光激发Cs He碰撞复合物,测量了Cs(62P)精细结构布居数分支比,由此证实了发生在光学碰撞中的非绝热跃迁.激光频率从Cs(6P3/2)红翼30cm-1调至蓝翼30cm-1,在6P3/2的近翼,分支比与矢谐量有很大的关系.同时测量了Cs(6PJ)态的精细结构转移截面,截面值σ21=9.8×10-19cm2.  相似文献   
9.
用激光二步激发Cs原子至8S态,从谱线的波长及强度可以确定Cs原子的辐射及碰撞过程,5D态主要是由8S→7P→5D跃迁布居的.在1016-1017Cs密度范围内,测量了碰撞能量合并5D 5D→nL 6S(nL=9D,11S,7F)速率系数,因5D→6P(3.0-3.6μm)处于红外本实验不能探测,利用一个已经测量过的过程(即6P 5D→6S 7D)作相对测量,对于9D,11S和7F态,其平均速率系数分别为(8.4±4.2)×10-10,(7.3±3.6)×10-10和(9.7±4.8)×10-10cm3s-1.讨论了碰撞转移过程11S 6S 7F 6S对速率系数的影响.  相似文献   
10.
利用770nm脉冲激光激发基态K原子到K(4P1/2)态,在样品池中,利用原子荧光光谱方法,测量了K(4PJ)和N2、He碰撞的精细结构转移截面和碰撞猝灭截面。在不同N2、He气体密度下,通过对4P1/2→4S1/2共振荧光与4P3/2→4S1/2转移荧光的时间积分荧光强度进行测量,得到其荧光强度比与N2、He密度成线性关系。从荧光强度比R与(Nv)-1线性关系图中的直线斜率可以得到4P1/2→4P3/2转移截面为(2.77±0.69)×10-15cm2和4P3/2→4P1/2的碰撞转移截面为(1.62±0.41)×10-15cm2,从直线的截距计算出K(4P3/2)与N2、He的碰撞猝灭截面为(0.40±0.12)×10-15cm2和(0.60±0.18)×10-16cm2。  相似文献   
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