环形管道磁流体力学流动的渐近解

考虑矩形截面环形管道(图1):0≤z′≤L,r′_1≤r′≤r′_2.上下壁为绝缘壁,在 z 轴方向加匀强磁场 B_0.内外壁为理想导体,用作电极,在径向通以电流 I.管道内导电流体就在电磁力作用下旋转起来(单极机).设导电率σ及粘性系数η都是常数.设 ...     

关于低温等离子体放电中的最小损失原则

在低温等离子体放电过程的分析中经常利用一个最小损失原则,即Steenbeck原则。它的表达形式有:1、在给定总电流下,电流在等离子体內的分布总是使端电压降最小;2、在给定总电流下,电流的分布总是使焦耳热最小。Steenbeck原则原先只用在等离子体没有宏观运动速度的定常放电情况,最近也有应用到等离子体有很大宏观运动速度     

有限长螺管对高频等离子体电磁场的端部及匝间效应

在实际应用中,高频等离子体发生器感应螺管的高度一般与螺管的直径大小相近,因此在高频等离子体理论计算中螺管端部对等离子体电磁场的影响不容忽视.本文在等离子体为均匀电导率、无限长直圆柱的假设下,求解了它在有限长分离螺管中的电磁场分布,得到一些新的结果.指出,等离子体轴心处的磁场与空心螺管轴心处的有很大不同,甚至会出现逆向磁场;而在等离子体半径处的磁感应强度值仅稍大于空心螺管时的值,且其相位差与空心螺管时的也相差甚微.应用此处的空心螺管电磁场作为高频等离子体计算中电磁场的边值条件与实际更为接近.     

塑料注模成型中的流体力学问题

塑料注模成型是塑料加工的主要方法之一。先由注塑机加压使熔融热塑料经导管通过一个或几个“门”进入加工精细的冷模,直到充满整个模型。这是第一阶段。充满后提高压力(或保持压力)一段时间,再注入一些热塑料以补偿以后冷却时的体积收缩。停止注入后的自然冷却是笫三阶段。当然这方面化工的研究是主要的,然而流体力学也有其一席之地,因为虽然单个塑料制品很便宜,但模型及注塑机很贵,所以应用流体力学理论来判断所设计的模型及注塑机能否达到要求(例如,在给定压力下能否充满整个模型)是很有价值的。而且      

突然开始旋转的圆盘上的三维非定常边界层

本文研究突然以常角速度ω开始旋转的圆盘上的三维非定常边界层.先求级数展开再用隐式差分把它延拓,得出了从ωt=0时的涡线扩散连续过渡到Kármán定常解的完整解答.最后给出了力矩系数c_M,来流速度w(∞),物面流线倾角随时间ωt的变化以及与实验点的比较.     

塑料注射成型过程中运动前锋面后的非定常边界层

由于溶融塑料的粘性大而导热性能差,因而,它在注塑机的型腔中流动时在壁上形成薄的温度边界层.本文考虑了粘性耗散,求出了从流动前锋面直到型腔入口处的完整相似性解.然后分析了这种有两个“等效前缘”的边界层的特性和相应的解法,并讨论了温度分布的特点.本文结果对注塑机的型腔设计和自动控制程序设计都有一定的意义.     

拉格朗日边界层方程及椭圆柱在攻角下的非定常分离

本文引入拉格朗日边界层方程以研究突然起动的有攻角椭圆柱的分离问题,不仅计算了分离奇点的出现,而且计算了它们随时间的前移。计算也揭示了随着攻角的增大会由后缘分离变为前缘分离。在计算方法方面,本文引入变换将辅助平面上的均匀网格映射到物理平面上的非均匀网格,这样可以只在物理平面上需要提高精度的局部区域加密网格而不增加过多的计算时间,同时又能保留等距差分的简单、高精度的优点。此外,本文还将复杂的变边界问题(分离点前移)当作定边界问题处理而大大简化了程序。     

环形管道与直管道中的磁流体力学流动

考虑矩形截面环形管道(图1)。轴向加匀强磁场B_0,径向电流为I.假设导电率σ及粘性系数η都是常数。设二次流小,可以忽略,其中。这时在柱坐标下无量纲方程组及边条件为     

高频等离子炬的设计原则与参数选择

高频等离子体技术虽得到了一定的发展,也已应用于制造钛白、光导纤维,但对高频等离子炬的设计及参数的选择所应遵循的依据还存在很多问题。我们试图从分析等离子体的物理过程出发找出影响其工作的关键参数,给出设计步骤并加以分析讨论。1.高频等离子体的维持机理我们采用拟通道模型,将放电管分为两个区域:内部放电区(0≤r≤r_p,弧半径r_p是未知的),假设此区内导电率σ=δ为一常...     

国际生物力学学会简介

为促进国际运动生物力学的研究发展与学术交流,国际生物力学学会(ISB)成立于1973年8月.有来自36个国家的解剖学、生理学、工程(机械工程、宇航工程)、整形外科、理疗、体育运动科学等方面的专家加入了该学会,共450多名会员.学会设执行委员会.本届主席是美国宾州大学生物力学实验室主任纳尔逊博士.执委会下设分组委员