闭式两相热虹吸管的传热极限及其相互关系

两相热虹吸管的极限有干涸限、携带限、沸腾限等。文献[1]提出了振荡与携带限之间的联系。文献[2]对带芯玻璃管的观察中,见到了局部干涸点及再润湿情况。文献[3]对热虹吸中产生的液膜破断作了详细的描述。本文对在金属管条件下是否出现液膜破断,以及液膜破断引起局部过热与振荡现象及其它极限的联系进行了研究。     

大颗粒流化床中垂直埋管的传热研究

本文实验研究大颗粒流化床中垂直埋管的周向平均传热系数随流化速度和截面高度的变化规律以及垂直埋管的水平位置对传热的影响。实验结果表明,垂直埋管的周向平均传热系数随截面高度增加而减小,而垂直管的水平位置对周向平均传热系数的影响很小。文中还给出了局部管壁温的瞬态变化以及垂直埋管与水平埋管传热的比较。     

垂直管外降落液膜的流动和传热特性

本文报道对过冷薄层水膜沿均匀加热竖管外壁向下流动时的流动和传热特性而作的实验研究。详细描述了液膜流态和液膜破断临界现象。根据实验数据拟合出液膜破断临界热流密度经验公式,同时还拟合出正常液膜和接近破断临界时的液膜的换热系数综合关系式。实验中液膜雷诺数的变化范围是800—6800;最大热流密度达8.67x10~4W/m~2。     

(Pr0.9La0.1)2(Ni0.74Cu0.21Ga0.05)O4+δ纳米纤维阴极的制备及电化学性质

采用静电纺丝法制备了(Pr_(0.9)La_(0.1))_2(Ni_(0.74)Cu_(0.21)Ga_(0.05))O_(4+δ)(PLNCG)氧化物纳米纤维。利用热重-差热分析(TG-DTA)、X射线衍射(XRD)、傅里叶变换红外光谱(FT-IR)和扫描电子显微镜(SEM)对材料的物相及微观形貌进行分析。研究表明950℃煅烧5 h得到平均直径420 nm、形貌均一的PLNCG氧化物纤维;1 000℃烧结2 h得到紧密附着在Ce_(0.9)Gd_(0.1)O_(2-δ)(CGO)电解质上的网状结构纤维阴极。电化学阻抗谱(EIS)测试结果表明纳米纤维阴极具有比粉体阴极更优越的性能。700℃的极化电阻(RP)为0.134Ω·cm~2,比同组分的粉末阴极减少32%(RP=0.197Ω·cm~2)。以纤维阴极构筑的电解质支撑单电池Ni-CGO/CGO/PLNCG在700℃的最大输出功率密度为231 m W·cm-2。氧分压测试结果表明阴极反应的速率控制步骤为电荷转移过程。     

热管网状毛细芯毛细力及渗透率研究

本文对热管中使用的网状毛细芯的毛细力和渗透率进行了研究,对不规格的网芯进行了实验.应用Happel的理论推导了渗透系数,在实验和分析的基础上提出了计算公式。     

大颗粒流化床与水平埋管的局部换热研究

本文给出了常温流化床中水平埋管的周向局部及平均换热系数的实验结果.结果表明,大颗粒床中水平埋管的局部换热系数分布及其随流化速度的变化规律与小颗粒床完全不同.大颗粒床中埋管周向换热系数分布呈“桃形”,后缘换热低于前缘.文中还给出局部换热随流化速度变化的规律.从大颗粒流化床的传热机理和动力学过程对流化床中水平埋管的局部换热进行了探讨.     

(Pr0.9La0.1)2(Ni0.74Cu0.21Ga0.05) O4+δ纳米纤维阴极的制备及电化学性质

采用静电纺丝法制备了（Pr_0.9La_0.1）₂（Ni_0.74Cu_0.21Ga_0.05）O_4+δ（PLNCG）氧化物纳米纤维。利用热重-差热分析（TG-DTA）、X射线衍射（XRD）、傅里叶变换红外光谱（FT-IR）和扫描电子显微镜（SEM）对材料的物相及微观形貌进行分析。研究表明950℃煅烧5 h得到平均直径420 nm、形貌均一的PLNCG氧化物纤维;1 000℃烧结2 h得到紧密附着在Ce_0.9Gd_0.1O_2-δ（CGO）电解质上的网状结构纤维阴极。电化学阻抗谱（EIS）测试结果表明纳米纤维阴极具有比粉体阴极更优越的性能。700℃的极化电阻（R_P）为0.134 Ω·cm²,比同组分的粉末阴极减少32%（R_P=0.197 Ω·cm²）。以纤维阴极构筑的电解质支撑单电池Ni-CGO/CGO/PLNCG在700℃的最大输出功率密度为231 mW·cm^-2。氧分压测试结果表明阴极反应的速率控制步骤为电荷转移过程。     

重力辅助热管的性能及热阻的实验研究

本文对重力辅助铝-氨热管和铜-水热管的性能和热阻进行了实验研究,研究了热管倾斜角对极限功率和膜系数的影响,并对蒸发段和冷凝段的热阻进行了分析。