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51.
在计算等离子体环境中的原子结构时,一般情况下只考虑等离子体对核-电子相互作用的屏蔽,较少考虑其对电子-电子相互作用的屏蔽.本文采用MCDHF (multi-configuration Dirac-Hartree-Fork)方法结合屏蔽势研究了电子-电子相互作用的等离子体屏蔽对原子结构参数的影响随电子密度、电子温度、核电荷数和束缚电子个数的变化规律.结果表明,对于类氦离子的基态和第一激发态,等离子体对电子-电子相互作用的屏蔽引起的能量移动量、跃迁能移动量和跃迁几率移动量分别随着电子密度和电子温度的升高而不断增大和减小;随着核电荷数的增大,能量移动量逐渐增大并趋于稳定值,跃迁能移动量和跃迁几率移动量逐渐减小并趋于0.能量移动量随着束缚电子个数的增加而增大.当满足电子密度(束缚电子个数)大于或者等于其临界值以及电子温度(核电荷数)小于或者等于其临界值任意一条件时,等离子体对电子-电子相互作用的屏蔽效应不可忽略. 相似文献
52.
在MRCI+Q/ang-cc-PCVQZ+DK理论基础上对LiAr第一激发态(A2Π)的势能曲线进行了理论计算, 采用HFD(Hartree-Fock dispersion)解析势能函数对得到的势能曲线进行拟合, 并得到了相应的光谱常数, 计算结果与实验值和大部分理论计算值符合得很好. 通过求解核运动的薛定谔方程完整地获得了每个电子态下J=0时的振动能级Ev、转动惯量Bv和6 个离心畸变常数(Dv, Hv, Lv, Mv, Nv, Ov). 然后采用分波法研究了低温及极低温度下激发态Li原子和基态Ar原子沿LiAr相互作用势的弹性碰撞, 在1.0×10- 12 –3.45×10-6 eV碰撞能区内通过数值计算得到了这一弹性碰撞的总截面和各分波截面, 讨论了各分波截面对总截面的影响. 结果表明: 在入射能量低于10-9 eV时弹性散射的总截面值很大且几乎为一常数, 总弹性截面的形状主要由s分波决定, 但是随着碰撞能量的增加, s分波对总截面的贡献不断减少, 高阶分波对散射截面的贡献逐渐增大. 相似文献
53.
用轨线法对N(4Su)+CH(0,0)→CN(v′,J′)+H(2Sg)和N(4Su)+CH(0,0)→NH(v′,J′)+C(3Pg)反应进行计算,研究了两个反应的阈能、反应截面、产物散射分析和微观反应机理 相似文献
54.
55.
用相对论有效原子实势 (RECP)和密度泛函 (B3LYP)方法对Pun(n =2 ,3)体系的结构进行了优化 ,得到了Pu2 和Pu3分子的几何构型分别为D∞h,D3h,其基态分别为 13和 19重态 .在B3LYP RECP水平上得到Pu2 分子的光谱常数ωe=5 2 .3845cm- 1 ,ωe χe=0 .0 2 0 1cm- 1 和Pu3分子的谐振频率 (ν1 =5 6 .90 0 7cm- 1 ,ν2 =5 7.1816cm- 1 ,ν3=6 4 0 785cm- 1 )等性质 ,并通过正规方程组和多体展式理论 ,得到了Pu2 ,Pu3的分析势能函数 . 相似文献
56.
CALCULATION OF THE FINE STRUCTURE OF OXYGEN-LIKE IONS USING THE POLARIZATION POTENTIAL FUNCTION 下载免费PDF全文
We have calculated the forbidden transition energies and magnetic dipole transition probabilities of 2s22p4(3P1-3P2) and 2s22p4 (3P0-3P1) of oxygen-like isoelectronic sequences (Z=10-32) by a method of polarization potential correction. The transition energies show good agreement with experiment and are much better than the calculations in the literature. These results also illustrate that it is feasible to use the dipole expansion of the polarization potential to deal with some dynamic and non-dynamic effects in the central field approach. The relation of polarizability and cut-off radius with atomic number is discussed. We also give the fitted formula between the polarizability α1 and atomic number Z as α1=0.73429-9.56644×10-4Z+7.43016×10-5Z2-2.53298×10-6Z3+2.08306×10-8Z4. 相似文献
57.
58.
基于多体展式方法所导出的AIH_2(X ~2A_1)分析势能函数,用准经典的Monte-Carlo轨迹法对AI(~2P_u)+H_2(X~1∑_g~+,v=j=0)的分子反应动力学过程进行了计算.结果表明,此反应的主产物为交换反应AI(~2P_u)+H_2(X~1∑_g~+ v=j=0)→AIH(X ~1∑~+,v~',j~')+H(~2S_g)的AIH(X ~1∑~+,v~’,j~’),没有发现 AlH_2( X~2 A_1)络合物.而从反应的反应截面σ_r与相对平动能E_t的关系发现,该反应为有阈能反应,阈能值为 314 KJ·mol~(-1).同时,由于 AI的质量比氢的大,发生的是直接碰撞,产物散射角分布是向前散射的. 相似文献
59.
The fine-structure energy levels of 1s2s and 1s2p atomic states for the He-like Ar ion immersed in dense plasmas are calculated. The ion sphere model is used to describe the plasma screening effect on the tested ion. The influences of the hard sphere confinement and plasma screening on the fine-structure energy levels are investigated respectively. The calculated results show that the confined effect of the hard sphere on the fine-structure energy levels increases with decreasing hard sphere radius, and the plasma screening effect on the fine-structure energy levels increases with the increase of free electron density. In dense plasmas, the confined effect of the hard sphere on the fine-structure energy levels can be neglected generally, compared with the contribution from free electron screening. An interesting phenomenon about the energy level crossing is found among 1s2s(~1S_0) and 1s2p(~3P_(0,1)) atomic states. The results reported at the present work are useful for plasma diagnostics. 相似文献
60.