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平面跨音速叶栅的正、反混合问题 总被引:1,自引:0,他引:1
本文在文献[1],[2]的基础上提出了跨音速平面叶栅的一种正、反混合问题并给出了求解方法。根据本方法编制的计算机程序既能用来分析已有跨音速平面叶栅的绕流流场,又能设计兼顾气动,强度等方面要求的叶栅型线,还可以局部修改叶栅型线。应用时灵活方便。文中以Hobson冲击式涡轮叶栅作为例子,考核了此种正、反混合问题的提法和求解方法。结果是满意的。 相似文献
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欠膨胀超音速射流处于螺旋模式下的中度欠膨胀时,其入射剪切层的激波具有很高强度,激波和剪切层发生了强烈的相互作用,远场辐射的拢动波出现了大间隔、交错的上下行类似螺旋锥面波形图像,该扰动波具有很强的向上游传播的指向性,导致上游噪声高于垂直喷嘴方向的声压级.而在相对压比较低的低度欠膨胀情况下,或高压比下的高度欠膨胀的情形,入射剪切层激波强度相对较弱,远场辐射没有大间隔、交错的上下行远场辐射
关键词:
超音速射流
啸叫
扰动波
激波
剪切层 相似文献
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求解二维Euler方程的时一空守恒格式 总被引:3,自引:0,他引:3
将作者原来得出的一维时-空守恒格式推广到了二维情形,得到了二维Euler方程的时.空守恒格式,并用几个典型算例进行了检验计算,结果表明:得到的二维时一空守恒格式保留了一维格式所有的优点,格式简单,通用性强,对微波等间断具有很高的分辨率. 相似文献
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等直-收缩-扩张-等直(SCDS)变截面微管道主要应用于微型空间推进器和微型气体涡轮机等微器件中,研究其内流动特性对指导上述两种微器件的设计和性能的提高具有非常重要的意义.采用硅微加工技术在硅片上制作出矩形截面三维SCDS微管道,喉部宽度为16μm,深度为20μm,收缩比为1.625∶1实验测量了不同进出口压比条件下微管道内氮气的流量特性.实验设定进出口压比值范围为1.0—4.0,由此出口体积流量范围为0—0.12mL/s,流动的特征雷诺数小于350在实验研究的基础上,采用有限体积法对其内部流动特性进行了数值模拟,数值模拟结果与实验结果相符合.数值模拟结果发现两点不同于常规流动的特异现象:其一为最早出现声速点不在最小截面喉部附近,而是移到出口截面附近,即声速点的位置发生变化;其二为在进出口压比达到4.0时,SCDS微管道内部流场才出现声速点,即临界压比值(这里将管道内部首次出现声速点时对应的当地点压力与进口压力的比值定义为临界压比)发生变化.将其原因归结为表面效应(表面积与体积比值S/V)的影响,并进一步研究了这两点特异现象与S/V值之间的关系.
关键词:
等直-收缩-扩张-等直变截面微管道
声速点位置
临界压比
表面积与体积比值 相似文献
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将Taylor-Galerkin有限元法和多级有限元的思想结合起来,构成了在收敛速度和稳定性两方面均较好的新型有限元算法:多级广义有限元。利用这一方法,分别基于Navier-Stokes方程和Euler方程,研究了透平跨音速叶栅无粘流动和粘性流动,并将计算结果与实验结果作了比较。计算结果表明,本方法是透平机械内部跨音速流动计算的强有力的手段。 相似文献
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对差分格式进行优化处理可以提高其谱精度。与高精度(指Taylor展开精度)格式相比,优化格式放大因子的误差随波数的变化不是单调的,而是必然会出现极值点,这样就存在临界距离Rcr,在此距离内优化格式描述的数值波的积累误差小于高精度格式,而超出此距离后优化格式的误差反而大,对于非定常流及气动声学计算来说,控制差分格式的临界距离是必要的。一般的优化目标函数以每个时间推进步的误差为基础(即放大因子法),Rcr不能在优化过程中确定。对此进行分析,指出积累误差的重要性并提出以此为基础的新的优化目标函数,这样在对格式进行优化时可以直接指定临界距离,从而为控制谱精度提供方便。 相似文献