MoⅩⅣ-PdⅩⅧ离子n=4 Complex谱线和振子强度

用HXR方法计算了MoⅩⅣ -PdⅩⅧ离子n =4Complex(4l,l=s,p ,d ,f)组态能级。通过分析该等电子序列离子能级的实验值与理论值之差ΔE随Zc 变化规律 ,提出了一种新的拟合公式。用该公式和所设计的FORTRAN程序对上述组态各能级的HXR理论计算值进行了系统的拟合计算。获得了上述组态跃迁谱线波长和相应的振子强度     

KⅧ—TbLⅣ离子3s3p 3P1—3s21S0 的自旋禁戒跃迁

在对KⅧ—TbLⅣ离子3s3p3P1能级结构的多组态相互作用理论HXR方法计算的基础上, 分析了各种效应对等电子序列离子能级结构的影响, 找出了能级沿等电子序列变化的规律性. 预测计算了KⅧ—TbLⅣ离子3s3p3P1的能级. 由此进一步计算了KⅧ—TbLⅣ离子自旋禁戒跃迁3s3p3P1—3s21S0的谱线波长、 振子强度和跃迁概率. We have calculated the energy levels of 3s3p3P1 for magnesium like sequence ions from KⅧ—TbLⅣ by HXR (Hartree Forck plus statistical exchange potential with relativistic corrections) method. With the important effects taken into account, we have made a systematic fit for the energy levels of the ions mentioned above. We predicted here the energy levels which have not been observed in experiments for ions from KⅧ to TbLⅣ.The wavelengths, oscillator strengths and probabilities of intercombination transitions 3s3p 3P1—3s21S0 are computed too.     

RhXⅥ-InXX离子n=4 Complex跃迁谱线和振子强度的计算

 对类锌等电子序列ZnI–SnXXI离子n=4Complex组态的能级结构和组态相互作用进行了理论分析。通过分析HXR方法理论计算值与实验值之差DE随Zc的变化关系，找出了用于最小二乘拟合计算的半经验拟合公式，用此公式预测了CdXIX–InXX离子n=4Complex中至今还没有实验值的部分能级。给出了4s²-4s4p, 4s4p-4s4d跃迁波长和相应的HXR方法计算的振子强度，同时也对预测能级值的可靠性作了说明。     

类Li和类Be等电子序列离子基组态能量的Z相关修正

在相对论多体微扰理论和屏蔽理论的基础上,本文提出了一种计算等电子序列离子基组态能量的新方法,通过引入一个与核电荷数Z相关的能量修正函数γ(Z)来考虑由于忽略能量的高阶项对原子体系基组态能量的影响。在对类Li(Z=3～50)和类Be(Z=4～50)等电子序列离子的基组态能量所进行的理论计算研究结果表明,Z相关能量修正对于原子体系基组态能量的准确计算是有效的。     

Rh XⅢ—Cd XVI离子4s24p3—4s4p4能级与跃迁的理论计算

用HFR（Hartree-Fock with relativistic corrections）方法对Rb V—Cd XVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态能级结构做了全面系统的理论计算研究. 通过分析能级结构参数的HFR理论计算值与基于实验能级拟合得到的计算值之比值随着原子序数Z_c变化的规律,运用广义拟合外推方法预言了这些离子能级结构参数. 由此进一步计算了Rh XⅢ,Pd XIV,Ag XV和Cd XVI离子4s²4p³（⁴S_3/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2）和4s4p⁴（⁴P_1/2,3/2,5/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2,²S_1/2）组态能级以及电偶极跃迁波长与振子强度. 研究表明,对于4s²4p³组态,单组态近似可以得到较满意的结果;而对于4s4p⁴组态,只有在考虑了4s²4p²4d的组态相互作用效应时,计算结果的准确性才能明显得到提高. 同时,本文还运用全相对论grasp2K-DEV程序包计算了Rh XⅢ—Cd XVI离子组态能级. 对于Rh XⅢ离子4s²4p³（²P_1/2）,Pd XIV离子4s²4p³（⁴S_3/2,²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2）和4s4p⁴（²P_1/2,3/2,²D_3/2,5/2,²S_1/2）,能级均无实验值;对于Ag XV和Cd XVI离子,截至目前还没实验能级数据,没有实验能级值的所有数据均仅来自本文的计算数值. 本文计算结果与已有实验值吻合得很好.     

Rh ⅩⅢ—Cd ⅩⅥ离子4s~24p~3—4s4p~4能级与跃迁的理论计算

用HFR (Hartree-Fock with relativistic corrections)方法对Rb Ⅴ—Cd ⅩⅥ离子4s~24p~3和4s4p~4组态能级结构做了全面系统的理论计算研究.通过分析能级结构参数的HFR理论计算值与基于实验能级拟合得到的计算值之比值随着原子序数Z_c变化的规律,运用广义拟合外推方法预言了这些离子能级结构参数.由此进一步计算了Rh ⅩⅢ,Pd ⅩⅣ, Ag ⅩⅤ和Cd ⅩⅥ离子4s~24p~3 (~4S_(3/2),~2P_(1/2,3/2),~2D_(3/2,5/2))和4s4p~4 (~4P_(1/2,3/2,5/2),~2P_(1/2,3/2),~2D_(3/2,5/2),~2_(S_(1/2)))组态能级以及电偶极跃迁波长与振子强度.研究表明,对于4s~24p~3组态,单组态近似可以得到较满意的结果;而对于4s4p~4组态,只有在考虑了4s~24p~24d的组态相互作用效应时,计算结果的准确性才能明显得到提高.同时,本文还运用全相对论grasp2K-DEV程序包计算了Rh ⅩⅢ—Cd ⅩⅥ离子组态能级.对于Rh ⅩⅢ离子4s~24p~3 (~2P_(1/2)), Pd ⅩⅣ离子4S~24p~3(~4S_(3/2),~2P_(1/2,3/2),~2D_(3/2,5/2))和4s4p~4(~2P_(1/2,3/2),~2D_(3/2,5/2,)~2S_(1/2)),能级均无实验值;对于Ag ⅩⅤ和Cd ⅩⅥ离子,截至目前还没实验能级数据,没有实验能级值的所有数据均仅来自本文的计算数值.本文计算结果与已有实验值吻合得很好.     

屏蔽理论对LiⅠ等电子序列离子基组态能量的计算方法研究

在屏蔽理论和多体微扰理论的基础上,文中提出了一种新的计算等电子序列离子基组态能量的方法,用该方法和作者设计的FORTRAN程序,计算了LiⅠ等电子序列离子 (3≤Z≤20)基组态能量,计算结果与已有实验结果十分接近,表明该方法对低Z原子体系基组态能量的计算是可行的.     

ZnⅪⅩ离子3d^2—3p^3d跃迁的多组态相对论理论计算

用多组态相对论理论对ZnⅪⅩ(离子3s^2，3s^3p，3p^2，3s3d，3p3d，3d^2，3s4s，3s4p，3s4f组态能级结构进行了计算与分析。在已有实验工作的基础上，运用参数拟合方法计算了ZnⅪⅩ(离子上述组态能级，获得了能级结构参数的最佳计算值。由这些参数值进一步预测计算了ZnⅪⅩ离子n=3Complex中3d^2-3p3d组态能级跃迁的谱线波长，振子强度和跃迁概率。     

Nb XIII离子3d94s2, 3d94s4p, 3d94p2 组态能级结构与跃迁的理论研究

用准相对论Hartree-Fock方法对Nb XIII离子二电子激发组态3d⁹4s², 3d⁹4s4p, 3d⁹4p² 的能级结构做了全面系统的理论计算研究.在对已有研究结果分析的基础上, 运用最小二乘方法对径向积分参数进行了优化计算, 得到了与这些组态有关的电偶极允许跃迁的谱线波长和跃迁概率.计算结果与最新的实验值做了对比分析, 表明本文计算结果是准确的. 研究发现, 波长40.92 nm的谱线, 属于3d⁹4s(¹D)4p²F_7/2–3d⁹ (²D)4s^{2 2}D_5/2 的跃迁谱线, 而不属于3d⁹4s (¹D)4p⁴D_7/2–3d⁹(²D)4s^{2 2}D_5/2 的跃迁谱线, 即上谱项能级为²F_7/2, 而不是⁴D_7/2. 关键词： Nb XIII离子 二电子激发组态 谱线波长 跃迁概率     

Fe~(24+)离子双电子复合以及和H_2 碰撞的共振转移与激发X射线发射过程的研究

以准相对论Hartree-Fock理论为基础,对Fe~(24+)离子KLn(n=L,M,N,O,P)共振激发态可能辐射衰变通道的双电子复合过程的共振强度进行了系统的理论计算研究,计算了KLL共振激发态谱项能级电偶极允许跃迁的共振强度和截面,在此基础上,根据已有H_2分子的实验Compton轮廓,进一步计算了能量在300—800 MeV范围内,抛射体Fe~(24+)离子俘获H_2分子靶电子的KLn(n=L,M,N,O,P)共振电荷转移与激发X射线发射截面,计算结果与最新实验值或者其他理论计算结果做了对比分析,研究表明,对于Fe~(24+)离子KLn(n=L,M,N,O,P)的双激发态,Kα辐射衰变通道对双电子复合过程的共振强度贡献最大,是起主导性作用的重要通道,Kα辐射衰变X射线的波长范围λ为1.850—1.880A,而非Kα辐射衰变的波长范围λ为1.460—1.601 A,两者共振X射线的波长位置并不重叠。