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41.
利用已知弹性函数级联上高非线性度多输出布尔函数的方法构造(n,m,t)弹性函数,其非线性度为2^n-1-2^n-l/2-1+2^l/2.nlmax(n-l,m,t),在相同条件下改进了Kurosawa的非线性度2^n-1-2^n-l/2-1.特别地,本文构造了两类具体的向量弹性函数,得到两个不同的非线性度.本文所得函数的非线性度在大多数情况下是比较好的. 相似文献
42.
本文提出等效远场的可变孔径方法,由测量光纤远场累积分布求得模场半径。并且利用Petermann关于模场半径的新定义,推出了一种对非高斯模场分布也适用的求模场半径的方法。实验表明,这种测量方法简便可靠,在不同的制备端面下,重复测量的标准误差小于0.04μm。 相似文献
43.
44.
聚芳香杂环甲烯的三阶非线性光学效应与时间分辨光克尔效应 总被引:6,自引:4,他引:2
合成了一系列聚芳香杂环甲烯,包括聚吡咯甲烯和聚噻吩甲烯.采用四波混频法研究材料的共振三阶非线性光学效应(λ=532nm),其共振二阶超分子极化率γ三阶非线性光学系数分别达到10-30esu和10-8esu.选择具有良好溶解性、成膜性的聚吡咯对二甲氨基苯甲烯(PPDMAB),采用飞秒时间分辨光克尔效应方法研究材料的非共振三阶非线性光学效应(λ=790nm).实验表明,翠绿亚胺碱溶液的光克尔信号仅表现一超快响应的成分,归功于π电子云扭转产生的非共振激发.PPDMAB的非共振二阶超分子极化率γ三阶非线性光学系数分别达到γ=5.78×10-32esu和χ(3)=1.26×10-10esu. 相似文献
45.
46.
单壁碳纳米管的SERS研究 总被引:2,自引:2,他引:0
本文通过改进实验方法,将单壁碳纳米管的乙醇溶液与金胶混合并制作成固体薄膜,使单壁碳纳米管夹裹在金纳米粒子之间,保证了吸附的紧密性,获得了高质量的单壁碳纳米管SERS光谱。不但观测到文献中报道的径向呼吸振动模(RBM)和C-C正切拉伸模(GM)的增强,还在1100-1500cm-1区域观测到一组新峰,其峰形完整并有相当的强度。这些峰在现有的文献中几乎没有报导。文章对这组新峰的出现进行了初步的分析。 相似文献
47.
48.
将介观无损耗传输线中的驻波场看成作相对运动的两列同频率的行波的叠加,此电路量子化后成为两个频率相同、不同模的光子场。计算和分析了激发相干态下电压和电流梯度的量子涨落,指出了双模传输线与一般的LC电路、双模传输线与单模传输线量子涨落的异同之处。 相似文献
49.
Yong Lee Kazuhiko Hosomi Hiroyuki Uchiyama Toshio Katsuyama Shinya Kominami Tomoyoshi Mishima 《Optical Review》2003,10(1):38-42
An InGaAsP slab-type asymmetric-coupled-waveguide-based dispersion compensator with a mode selector has been designed and fabricated. The mode selector is necessary to select either a symmetric [with a positive group-velocity dispersion (GVD)] or antisymmetric (with a negative GVD) supermode. These supermodes exist simultaneously in the dispersion-compensation region of the device. Pulse-compression experiments were used to test the dispersion compensator, evaluating the function of the mode selector. A theoretical study of the experimental results shows that the mode selector obtains a very strong selectivity (nearly 100%) for the antisymmetric supermode. 相似文献
50.
基于Lee等人的离子温度梯度模导致的反常热能输运系数,本文研究了辅助加热托卡马克等离子体的能量约束行为,并对自举电流的效应作了初步考虑。结果表明,计算得到的能量约束时间随等离子体电流I_p和托卡马克大半径R增大而增长,随注入功率P_t、环向场B_t以及等离子体小半径α的增大而缩短。这些结果与Kaye-Goldston的经验约束定标具有相同的趋势。自举电流的存在总是导致能量约束时间的增加,当自举电流与总电流的比值γ较小时,能量约束时间的增加率约为γ/2。此外,自举电流将造成锯齿反转半径的减小。 相似文献