全文获取类型
收费全文 | 16030篇 |
免费 | 4726篇 |
国内免费 | 6174篇 |
专业分类
化学 | 8816篇 |
晶体学 | 377篇 |
力学 | 2205篇 |
综合类 | 338篇 |
数学 | 803篇 |
物理学 | 14391篇 |
出版年
2024年 | 137篇 |
2023年 | 438篇 |
2022年 | 571篇 |
2021年 | 599篇 |
2020年 | 452篇 |
2019年 | 453篇 |
2018年 | 294篇 |
2017年 | 413篇 |
2016年 | 497篇 |
2015年 | 604篇 |
2014年 | 1249篇 |
2013年 | 952篇 |
2012年 | 949篇 |
2011年 | 1082篇 |
2010年 | 1118篇 |
2009年 | 1209篇 |
2008年 | 1339篇 |
2007年 | 1060篇 |
2006年 | 1240篇 |
2005年 | 1090篇 |
2004年 | 1195篇 |
2003年 | 1156篇 |
2002年 | 1037篇 |
2001年 | 960篇 |
2000年 | 773篇 |
1999年 | 639篇 |
1998年 | 625篇 |
1997年 | 682篇 |
1996年 | 643篇 |
1995年 | 582篇 |
1994年 | 560篇 |
1993年 | 423篇 |
1992年 | 464篇 |
1991年 | 403篇 |
1990年 | 373篇 |
1989年 | 362篇 |
1988年 | 124篇 |
1987年 | 83篇 |
1986年 | 47篇 |
1985年 | 16篇 |
1984年 | 10篇 |
1983年 | 17篇 |
1982年 | 10篇 |
排序方式: 共有10000条查询结果,搜索用时 12 毫秒
31.
32.
只考虑腔长失调因素下建立了反射率模拟测量的理论模型。根据高斯光束传输规律分析了腔长失调对衰荡腔模式耦合的影响,推导了腔长失调与谐振腔输出脉冲信号、衰荡信号与反射率之间的关系,模拟了腔长失调在±10mm范围内的光脉冲衰荡现象。结果表明:对于光敏面直径为0.2mm的高速探测器,为了保证10-6的测量精度,腔长的失调量应控制在±1mm之间。在光路调节中采用具有对数变换功能的示波器和动态范围较大的探测器,可以提高测量精度。 相似文献
33.
34.
35.
36.
中心自旋不可避免地与周围核自旋发生相互作用,发生退相干,这也是量子信息和量子计算领域长久以来面临的严峻挑战之一。我们提出了一种可以完美且长久保持中心自旋量子位相干性的结构,该结构由一个自旋-1/2中心自旋通过XXZ型超精细相互作用耦合上一个由非均匀耦合相互作用的自旋链构成,其在中心自旋为叠加态、浴自旋为反铁磁态为初态及浴内为较强耦合的情况下,中心自旋可近似维持原有相干性,进一步去除xy方向超精细耦合,可完美保持相干性。中心自旋作量子位,将此结构应用于量子计算,或可实现无损耗量子计算。我们用浴自旋模拟环境,应用基于XX链中自旋算符矩阵元解析表示的运动方程方法,系统地研究了环境对于中心自旋退相干动力学的影响,着重研究了浴自旋间非均匀耦合影响下的中心自旋相干因子的动力学特性。在从最小到最大调控浴自旋间非均匀耦合过程中,中心自旋相干动力学大致呈现出了六个阶段,展现了丰富的量子动力学特性,并为日后研究中心自旋动力学提供了两个重要参考标志:相干因子的长时平均值的极值可以作为区分不同相的标志;相干因子长时演化的平衡可以作为竞争平衡中耦合关系对等或之间的倍数关系的标志。 相似文献
37.
量子导引相较于其他量子纠缠类型的优势在于它具有天然的不对称性,可以实现单向、且一方设备不依赖的量子任务。本文研究了特殊条件下,即力学振子的频率刚好是腔的自由光谱区的一半时,由单泵浦的光力学系统中产生的三组份量子导引特性。研究结果表明:力学模对两个光模的导引要强于光模对力学模的导引,联合导引的能力要大于单个导引的能力,且通过调节失谐量或温度可以实现力学模和光模之间的单向导引和双向导引之间的转换。该研究对于实现更安全的量子通信和构建多频率系统混合的量子网络具有一定的参考价值。 相似文献
38.
ZHOU Bang-Rong 《理论物理通讯》2007,47(1):95-101
By means of a relativistic effective potential, we analytically research competition between the quark- antiquark condensates (qq) and the diquark condensates (qq) in vacuum in ground state of a two-flavor Nambu Jona Lasinio (NJL) model and obtain the Gs-Hs phase diagram, where Gs and Hs are the respective four-fermion coupling constants in scalar quark-antiquark channel and scalar color anti-triplet diquark channel. The results show that, in the chiral limit, there is only the pure (qq) phase when Gs/Hs 〉 2/3, and as Gs/Hs decreases to 2/3 〉 Gs/Hs ≥ 0 one will first have a coexistence phase of the condensates (qq) and (qq) and then a pure (qq) phase. In non-zero bare quark mass case, the critical value of Gs/Hs at which the pure (qq) phase will transfer to the coexistence phase of the condensates (qq) and (qq) will be less than 2/3. Our theoretical results, combined with present phenomenological fact that there is no diquark condensates in the vacuum of QCD, will also impose a real restriction to any given two-flavor NJL model which is intended to simulate QCD, i.e. in such model the resulting sma/lest ratio Gs/Hs after the Fierz transformations in the Hartree approximation must be larger than 2/3. A few phenomenological QCD-like NJL models are checked and analyzed. 相似文献
39.
Exact Solution of Quantum Dynamics of a Cantilever Coupling to a Single Trapped Ultracold Ion 总被引:1,自引:0,他引:1
LIU Tao FENG Mang WANG Ke-Lin 《理论物理通讯》2007,47(3):561-566
40.