空间目标事件相机探测能力分析

建立了事件相机空间目标探测灵敏度模型，分析了影响事件相机观测灵敏度的影响因素，得到了可观测极限星等与阈值的线性关系，并通过望远镜进行了外场观星实验。结果表明事件相机可以进行空间目标探测，同时验证了空间目标探测灵敏度模型的准确性。进一步明确了阈值对事件相机空间目标探测的影响，为基于事件相机的空间目标观测及其他相关研究提供了理论基础。     

一种等距曲线生成与修正方法

给出了一种等距曲线生成与修正方法.从离散点出发,将其经过傅里叶本轮法拟合以获得光滑简单闭曲线,同时根据等距曲线的基本定义给出初始等距曲线表达式,并由辐角原理来判断点与曲线的关系,以此给出推进的方向关于曲线所围区域内外部的判断,再指出了会导致局部曲线病态的原因,并根据曲线自交点划分子回路,由尖点及沿原初曲线主法向量指向的侧来判别该子回路是否需要去除.     

预制装配式管廊的施工力学性能研究

以吉首市综合管廊一期工程为背景，基于预制管廊施工回填过程中的原型观测试验和ABAQUS中的“生死单元”功能，建立管廊施工回填过程的三维动态数值模型，研究施工回填过程中装配式管廊的受力变形特性。结果表明：回填阶段管廊结构受力变形呈“两阶段”变化，管廊覆土深度小于2 m时，管廊结构整体上受力变形较小，管廊覆土深度大于2 m时，管廊结构受力变形基本呈线弹性增长；覆土荷载对预制段、现浇段、预制段与现浇段搭接3种不同断面处的管廊结构产生的纵向受力变形整体上大于横向变形，管廊结构顶板和底板跨中位置受力变形明显；就断面变形差异而言，预制段与现浇段搭接处横向受力变形明显。考虑施工过程中管廊的受力变形特性，在管廊结构设计时，对管廊结构顶板和底板的跨中、预制段承插口、尤其是预制段与现浇段搭接等部位需加以特别考虑。     

超导探测器与太赫兹天文应用

太赫兹频段(0.1—10 THz)占有宇宙空间近一半的光子能量，特别适合观测早期遥远天体、正在形成冷暗天体，以及被尘埃遮掩天体，且具有非常丰富的分子、原子及离子谱线，是其他频段不可替代的宇宙观测窗口。近四十年来，低温超导探测器技术得到快速发展，在天文学领域率先实现应用并取得系列有显著影响的研究成果，如黑洞成像、原行星盘精细结构观测以及近邻宇宙水分子刻画和宇宙最先诞生的电离氢化氦离子探测等。文章将主要介绍4种国际主流太赫兹超导探测器(即超导隧道结(SIS)混频器、超导热电子(HEB)混频器、超导相变边缘(TES)探测器和超导动态电感(KID)探测器)的研究进展、应用突破和未来发展趋势。     

星载10 m合成孔径相干成像望远镜和波前估计

针对天文观测和深空探测需求，提出了星载10 m合成孔径相干成像望远镜概念和形式。给出了波长可调谐激光本振相干探测器形式，分析了大口径衍射薄膜镜的双波段实现方式和系统主要参数。提出了基于子镜结构的光学合成孔径相干成像算法，给出了基于相位恢复的阵列形变误差波前估计仿真结果，由于多个子镜所接收复信号的成像处理在计算机软件中完成，相比传统望远镜，可降低对微调机构等硬件的精度要求。该望远镜在短波红外1.45～1.65μm光谱范围内的中心波长角分辨率为0.15μrad；在中波红外4.55～4.75μm光谱范围内的中心波长角分辨率为0.46μrad，其探测灵敏度在原理上是传统10 m口径望远镜的约2.8倍。     

用于海洋拖曳系统的吸光度传感器设计与研制

为实现海水吸光度大范围长时间的测量，设计了适用于海洋拖曳观测系统的原位吸光度传感器。传感器可实现多波段吸光度同步探测，选取LED和光电二极管分别作为光源和探测器，通过多通道并排排列的光机结构布局方式及高集成电路优化等实现传感器的小型化及低功耗设计；使用窄带光学滤光片及数字锁相处理算法实现明场环境下的海水吸光度原位探测。实验证明该吸光度传感器具有高精度、小体积、抗环境干扰能力强、功耗低、稳定等优点，传感器精度优于0.000 1 AU。该吸光度传感器可通过设计不同路径长度的吸收池来适应复杂的水域环境，也可在近岸海域搭载船只通过走航式实现连续探测，具有广泛的应用前景。     

MIGHTI/ICON卫星的中高层大气温度反演与验证

中间层顶-低热层区域是地球大气中重要的空间区域。基于剥洋葱算法及氧分子气辉光谱理论，利用迈克耳孙全球高分辨率热层成像干涉仪（MIGHTI）测量的O2-A波段气辉辐射强度图像，反演得到海拔为92～140 km的大气温度廓线。首先，根据氧分子气辉光谱理论，结合MIGHTI仪器参数，计算了其各光谱通道信号强度随温度的变化关系；然后，利用剥洋葱算法提取各光谱通道的目标层信号强度，并结合信号强度与温度的函数关系，反演得到大气温度廓线；最后，通过与SABER卫星的观测结果及NRLMSIS-00大气模型的仿真数据的对比，验证了MIGHTI温度反演的可靠性与合理性。误差分析结果表明，MIGHTI的温度探测误差随高度增加而增大，在92 km处为1 K，在140 km处为13 K。