激光核结构物理

本文综述激光核结构研究的基本原理、主要方法、重要的研究结果和近年来的发展。     

巴基球C60内嵌原子(Li,Na,K,Rb,Cs;F,Cl,Br,I)的稳定存在位置及其复合物的几何与电子结构

本文用量子化学EHMO/ASED方法对巴基球C60内嵌原子(A=Li,Na,K,Rb,Cs;F,Cl,Br,I)进行了计算。结果表明除Li、Na外,其它元素当置于C60笼中心附近时,复合物能量最低,最稳定;对于内嵌Li、Na原子的巴基球(Li@C60)及(Na@C60),当Li、Na位于围绕中心的一个球壳层(r～1.5A)内时最稳定。     

托卡马克等离子体的热平衡特性与脱栏现象

本文利用欧姆加热条件下简化的能量平衡方程研究了热传导与杂质辐射的综合效应。首先指出边缘辐射带的建立与随半径增大而增大的K=nx模型紧密相关(x为电子热传导系数,n为等离子体密度),然后利用删削层中能量平衡关系确定边界温度,自洽地求解了能量平衡方程,得出的脱栏等离子体形成条件能较好地解释有关实验观察到的多种现象。     

YAG:Ce,Tb磷光体中的能量传递现象

引言 Ce3+和Tb3+等稀土离子激活的YAG发光材料已引起人们的兴趣.我们对YAG:Ce,Tb磷光体的阴极射线发光性质已进行了研究.在进一步研究时,我们发现在紫外线激发下,能量从Tb3+离子传递到Ce3+离子的现象.在过去的一些报导中,能量多是从Ce3+离子传递给Tb3+离子的.这种反过来传递的过程还是不多见的.     

可忽略自变量测量误差的判断条件

在物理实验中,对组合测量而得的n个数据点(x_i,y_i)用直线方程y=A+Bx进行拟合时,通常需假设自变量x为无误差(或小误差)测量,而因变量y为等精度测量。在什么情况下我们只需考虑因变量的测量误差,而可忽略自变量的测量误差呢? 首先,用x、y,各自的测量标准误差σ_x、σ_y作为判断量直接进行比较大概是不行的,因为它们的量纲一般不同,数值大小也可随度量单位的扩大(或缩小)而缩小(或扩大),根本无法直接比较它们的大小。其次,用x、y各自的测量标准误差与平均值之比σ_x/(?)、σ_y/(?)作为判断量进行比较,大概也是不行的,这是因为当度量单位     

AppleⅡ微机在物理实验微弱信号检测中的初步应用

如何检测被噪声掩没了的物理实验信号?同步取样数字积累平均法是一种极为有效的技术。本文介绍如何用苹果微机实现此种检测的一种方案。阐述了系统的硬件结构及软件编程等有关问题,并报告它在物理实验中的初步应用.     

RPO_4和R_2O_2S(R=Y,La和Lu)中Yb~(3+)离子的电荷转移型发光

在含有Yb~(3+)离子的几种无机晶体中,第一次观察到镧系离子的电荷转移(ct)型发光,即电荷转移吸收的反转过程。由电荷转移发光的光谱和强度与温度的依赖关系,对Y_2O_2S中Yb~(3+)的电荷转移态提出了一个位形座标模型。     

第一种弗列顿荷蒙积分方程的逐次迫近法

1.引言:B.M.中p。八MoH[1]澄明了且有势箱平方可植舆正定的核K(劣,“)的植分方程厂K(/,·),(“)d一“劣)厂‘/,(LZ‘a,“,(l)常0<久<2久1峙,近似迫近公式: 华、(二)=沪。一1(二) 只[了(劣)一厂?卜1(、)]所决定的{甲。(劝}平均收嫩粉方程(l)的解.其中J倪一,(劣’一j。八(劣)“)甲几一,‘“)“占而几:焉势愿粉核K(二,、)的最小特微值,华。(x)〔L:(a,的的任意函数. 本文利用核KZ〔二,s)的特微值焉正的性臂,野非正定的核K(劣,“)仍售可做出方程(l)的解的近似迫近公式,业歌明由此所决定的{华,(哟}平均收敏粉(l)的解, 2.定理:毅方程刃K(·,…     

固体微波放大器

一、微波放大器的作用和要求如何扩大通訊和探測的距离,目前已成了一个极为重要而迫切的問題。怎样实現星际间的通訊、实現超远程雷达和电视以及怎样扩大射电天文学的探测领域?这些都牵涉到如何使訊号在接收时能超过噪声“背景”而不失真地再     

水溶性CdTe量子点的稳态和纳秒时间分辨光致发光光谱

报道了以飞秒脉冲激光为激发光源的水溶性CdTe量子点(QDs)的稳态荧光光谱和纳秒时间分辨荧光光谱.实验发现CdTe量子点的荧光光谱峰值位置随激发波长变化发生明显移动，激发脉冲波长越长，荧光峰位红移越大.荧光动力学实验数据显示，在400nm和800nm脉冲激光激发下，水溶性CdTe量子点的荧光光谱中均含有激子态和诱捕态两个衰减成分，两者的发射峰相距很近，诱捕态的发射峰波长较长.在800nm脉冲激光激发下的诱捕态成分占总荧光强度的比重比400nm激发下的约高3倍，其相对强度的这种变化导致了稳态荧光发射峰位的红移. 关键词： CdTe 量子点 时间分辨 荧光光谱 上转换荧光