PdH2、YH2分子的结构与势能函数

用密度泛函理论的B3LYP方法,对钯和钇原子采用SDD收缩价基函数,氢原子采用6-311＋＋G**全电子基函数,对PdH2和YH2体系的结构进行优化计算,得到PdH2分子最稳态为C2v构型,电子组态为1A1,平衡核间距RPdH=0.1692 nm,键角∠HPdH=29.4°,离解能De=5.5212 eV,基态简正振动频率:ν1(b2)=1470.1 cm－1、ν2(a1)=1007.9 cm－1、ν3(a1)=2907.0 cm－1.YH2分子最稳态也为C2v构型,电子组态2A1,RYH=0.1962 nm,∠HYH=114.3°,De=5.6691 eV,基态简正振动频率:ν1(b2)=1457.9 cm－1、ν2(a1)=476.0 cm－1、ν3(a1)=1506.3 cm－1.由微观过程的可逆性原理分析了分子的可能离解极限.并用多体项展式理论方法分别导出基态PdH2和YH2分子的势能函数,其等值势能面图准确地再现了PdH2和YH2分子的结构特征和离解能,由此讨论了Pd ＋ H2和Y ＋ H2分子反应的势能面静态特征.     

二氧化钚分子的多体展式势能函数

从导出基态PuO2分子的电子状态X5Σ g正确地判断其离解极限出发,采用MP2方法,应用相对论有效原子实模型(RECP)优化出PuO2(X5Σ g)分子稳定构型为线性OPuO(D∞h),其平衡核间距Re=0.18004nm.同时也计算出振动频率,并优化出存在亚稳态的Pu-O-O(C∞v)构型.使用多体项展式理论方法,导出了基态PuO2分子的分析势能函数.该势能表面准确地再现了O-Pu-O(D∞h)平衡结构和亚稳态的Pu-O-O(C∞v)构型.然后根据势能函数等值图讨论了O(3Pg) PuO反应的势能面静态特征.     

基态UC2分子的结构和势能函数

采用密度泛函理论(DFT)的B3LYP方法和相对论有效原子实势理论模型(RECP),对UC2分子可能的结构进行优化计算,得到UC2分子稳定构型为角形C-U-C(C2v);由微观可逆性原理,判断了UC2分子的离解极限;并且导出了基态UC2分子(X 5B1)的多体项展式势能函数,其势能面等值图展现了C-U-C(C2v)稳定结构;根据势能面等值图,讨论了C+UC(X 3П)反应和U+C2(X 1∑+g)反应的势能面静态特征.     

PuX~ (X=H,O,N,C)的结构与势能函数

用密度泛函B3LYP方法对PuX＋(X=H,O,N,C)分子离子体系进行了理论研究.结果表明,这些分子离子的基态电子状态分别是X 7Σ－(PuH＋)、X 6Σ－(PuO＋)、X 5Σ＋(PuN＋)和X 8Σ－(PuC＋);势能函数为Murrell-Sorbie势函数.并得到了相应的几何性质、力学性质和光谱数据.     

基态Li2O＋分子的结构和势能面研究

以6-311＋＋G(d)为基函数, 采用CASSCF方法优化出Li2O＋分子的稳定构型为线形Li-O-Li (C∞V), 电子组态为2∏, 并对平衡核间距、离解能和基态简正频率进行了计算. 根据原子分子反应静力学原理, 导出了Li2O＋分子的合理的离解极限. 并运用多体展式理论方法首次导出了基态Li2O＋分子的分析势能函数, 绘出了势能等值图, 其势能等值图准确地再现了Li2O＋分子的平衡结构特征.     

LaH2分子基态（C2V,X2A1）的势能函数

在QCISD水平上基于相对论紧致有效势（RCEP:Relativistic Compact Effective Poten-tial)方法优化出的LaH2分子的基态为C2v(X2A1)构型,其∠HLaH=124.4°、平衡核间距Re=2.1945A和离解能De=5.599eV,并计算出谐振频率：v1=1216.521cm-1、v2=1087.417cm-1和v3=2156.9572cm-1。在此基础上,应用多体项展式理论,导出了基态LaH2的分析势能函数,该势能表面准确地再现了LaH2(C2v)平衡结构,并根据势能函数等值图讨论了H+LaH反应和La+H2反应的势能面静态特征,结果表明在La+H2通道上存一个能垒为1.6eV的鞍点,而H+LaH反应通道是无阈能的。     

硼氢及客体二十面体簇合物的结构和稳定性

在(n=0、－1、－2、－3、－4)簇合物几何构型及稳定性研究的基础上,进一步对它的各种内含式和外 接式二十面体簇合物(X@B12H122－和XB12H122－,X=H0/＋、Li0/＋、He、Ne、Be0/2＋、Na＋、Mg2＋)进行了优化和 计 算.发现在内含式结构X@ B12H122－中,当X=Li＋、Be2＋、Mg2＋时,构型较稳定;在外接式结构中, XB12H122－(C3v)结构比XB12H122－(C2v)的结构稳定.通过IRC计算,确定XB12H122－(C2v)是X与B12H122－作用生成产物XB12H122－(C3v)的一种过渡态.     

PuX2+(X=O,H,N,C)分子离子的势能函数与稳定性

用密度泛函B3LYP方法对PuX2+(X=O,H,N,C)分子离子进行了理论研究,结果表明:PuO2+,PuH2+,PuN2+和PuC2+分子离子能稳定存在,基态电子状态是X5∑-(PuO2+),X8∑-(PuH2+),X4∑+(PuN2+)和X9∑-(PuC2+),势能函数为Murrell-Sorbie势函数,并导出了相应的几何性质,力学性质和光谱数据.     

V2H分子的分子结构与势能函数

用密度泛函理论（DFT）,在BP86/6-311＋＋g（d,p）水平上对V2,VH和V2H进行了理论研究.得到该系列分子的基态电子态分别为：V2（3^△∑g）,VH（X ^5△V2H（2 B1）,V2H分子的基态稳定构型具有C2v对称性.用Murrell-Sorbie势能函数对V2和VH分子的扫描势能点进行了拟合,其扫...     

PuX＋(X=H,O,N,C)的结构与势能函数

用密度泛函B3LYP方法对PuX＋(X=H,O,N,C)分子离子体系进行了理论研究.结果表 明,这些分子离子的基态电子状态分别是X 7Σ-(PuH＋)、X 6Σ-(PuO＋)、X 5Σ＋(P uN＋)和X 8Σ-(PuC＋);势能函数为Murrell-Sorbie势函数.并得到了相应的几何性质、 力学性质和光谱数据.     

ZnNe低激发态的量子化学研究

用相对论赝势ＣＡＳＳＣＦ／ＣＩ方法,对ＺｎＮｅ的基态和低激发态进行了计算,得出了它们的电子结构,势能曲线及光谱常数。计算结果表明,ＺｎＮｅ的基态分子是范德华分子,它的几个低激发态分子中的主要作用力为范德华力,这些态的分子仍为范德华分子。     

PdYH分子的结构与势能函数

用密度泛函理论的B3LYP方法, 对钯和钇原子采用SDD收缩价基函数, 氢原子采用6-311＋＋G**全电子基函数, 对PdY和PdYH体系的结构进行优化. 计算表明: PdY分子的几何构型为C_∞v, 其基态为X²Σ^＋态, 键长R＝0.24168 nm, 离解能为D_e＝2.8261 eV, 谐振频率ω_e＝254.0656 cm^－1, 并拟合得到Murrell-Sorbie势能函数; PdYH分子最稳态为C_s构型, 电子组态为¹A', 平衡核间距R_PdY＝0.24281 nm, R_YH＝0.19824 nm, 键角∠PdYH＝116.7157°, 离解能D_e＝5.6146 eV, 基态简正振动频率: 对称伸缩振动频率ν₁ (a')＝348.2909 cm^－1, 弯曲振动频率ν₂ (a')＝243.3382 cm^－1, 反对称伸缩振动频率ν₃ (a')＝1442.2695 cm^－1. 由微观过程的可逆性原理分析了分子的可能离解极限. 并用多体项展式理论方法分别导出基态PdY和PdYH分子的势能函数, 其等值势能面图准确地再现了PdY和PdYH分子的结构特征和离解能, 由此讨论了Pd＋Y＋H分子反应的势能面静态特征.     

基态N2O－的势能函数研究

以6-311＋＋G(3df, 3pd)为基函数, 采用密度泛函理论的B3LYP方法对N₂O^－分子体系的结构进行了优化计算. 结果表明N₂O^－分子最稳态为C_s构型, 电子组态为²A', 平衡核间距R_N—N＝0.11873 nm, R_N—O＝0.13012 nm, 键角∠NNO＝133.94448°, 离解能D_e＝10.3857 eV, 基态简正振动频率: 弯曲振动频率ν₁＝656.7488 cm^－1, 对称伸缩振动频率ν₂＝998.1562 cm^－1, 反对称伸缩振动频率ν₃＝1684.3093 cm^－1. 并用多体展式理论方法推导出了基态N₂O^－分子的分析势能函数, 其等值势能图准确地再现了N₂O^－分子的结构特征和离解能.     

Mg2H2: new insight on the Mg-Mg bonding and spectroscopic study

The six dimensional potential energy surface of the electronic ground state X?(1)Σ(g)(+) of Mg(2)H(2) has been generated by the coupled-cluster approach with single, double and perturbative triple excitations [CCSD(T)] combined with the aug-cc-pCVTZ basis set for Mg atoms and the aug-cc-pVTZ basis set for the H atoms. The analytical representation of this surface was used in variational calculations of the rovibrational energies of Mg(2)H(2), Mg(2)D(2), and HMg(2)D for J = 0 and 1. For Mg(2)H(2), the rotational constant B(0) is computed to be 0.1438 cm(-1), and the fundamental anharmonic wavenumbers are calculated to be ν(1) = 1527.3 cm(-1) (Σ(g)(+)), ν(2) = 275.3 cm(-1) (Σ(g)(+)), ν(3) = 1503.6 cm(-1) (Σ(u)(+)), ν(4) = 312.9 cm(-1) (Π(g)), and ν(5) = 256.5 cm(-1) (Π(u)). In addition, the electronic ground states of Mg(2)H, MgH(2), Mg(2), and MgH have been investigated in order to compute the bonding energies of Mg(2)H(2) and to explain the strength of the Mg-Mg bond in this tetra-atomic molecule. The nature of the low-lying excited states of Mg(2)H(2) is also studied.     

Rg-HX分子间势的精确从头计算研究

在用非迭代的三重激发项来校正CCSD的CCSD(T)理论水平下,采用aug cc pVQZ基函数对He HF的分子间势进行了系统的研究.结果表明：He HF以线型结构存在.在极限基的情况下,复合物两种线型极小点结构He H F和He F H势阱深分别为46.614 cm－1和25.026 cm－1,对应He原子到HF分子质心的距离Rm分别为0.3149 nm和0.3012 nm.讨论了不同的基函数和理论方法在研究此类弱束缚态复合物的分子间势时的可靠性及其对结果的影响,并研究了HF分子中H－F键长的改变对势能的影响,同时也给出了势函数的解析形式.     

CMM-RS potential for characterization of the properties of the halogen-bonded OC-Cl2 complex, and a comparison with hydrogen-bonded OC-HCl

Transitions associated with the vibrations ν?, ν? + ν(b)1, ν? + ν?1, and ν? + ν?1 - ν?1 of the complex OC···Cl? have been rovibrationally analyzed for several isotopologues involving isotopic substitutions in Cl?. Spectra were recorded using a recently constructed near-infrared (4.34 to 4.56 μm), quantum-cascade laser spectrometer with cw supersonic slit jet expansion. Spectral analysis allowed precise determination of the ν?1 intermolecular vibration of OC-3?Cl? to be 25.977637(80) cm?1. These results were incorporated with other previously determined data into a spectroscopic database for generation of a five-dimensional morphed potential energy surface. This compound-model morphed potential with radial shifting (CMM-RS) was then used to make more accurate predictions of properties of the OC-3?Cl? complex including D(e) = 544(5) cm?1, D? = 397(5) cm?1, ν? = 56.43(4) cm?1, and ν(b)1 = 85.43(4) cm?1. The CMM-RS potential determined for OC-Cl? was also used to compare quantitatively many of the inherent properties of this non-covalent halogen bonded complex with those of the closely related hydrogen-bonded complex OC-HCl, which has a similar dissociation energy D?. We found that in the ground state, the CO bending amplitude is larger in OC-Cl? than in OC-HCl.