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第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场等幂次2m+1次方Y压缩 总被引:2,自引:0,他引:2
构造了由多模虚相干态|{iZj}>q、多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q和多模真空态|{Oj}>q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场|ψ2(3)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ2(3)>q的广义非线性等幂次2m+1次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,只要各模的初始相位和态间的初始相位差分别满足一定的取值条件,态|ψ2(3)>q就可呈现出周期性变化的、任意奇数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应. 相似文献
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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系. 相似文献
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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 总被引:5,自引:0,他引:5
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}>q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZj(b)*}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅡ(ab)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ΨⅡ(ab)>q的任意偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N取偶数,即N=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|ΨⅡ(ab)>q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且
,则当满足一定的量子化条件(或者在一些闭区间内连续取值)时,态|ΨⅡ(ab)>q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.2)在N=2p且p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,若Rj(a)=Rj(b)和φj(a)=φj(b)(j=1,2,3,…,q),态|ΨⅡ(ab)>q则可呈现出等阶N次方Y压缩简并现象. 相似文献
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第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象 总被引:84,自引:38,他引:46
本文根据量子力学中的线性叠加原理,分别构造了由多模(即q模)相干态|{Zj}>q与多模真空态|{0j}>q以及由多模相干态的相反态|{-Zj}>q与多模真空态|{0j}>q等的线性叠加所组成的第及第类两态叠加多模叠加态光场|ψ+,3(2)>q和|ψ-,4(2)>q.利用新近建立的多模压缩态理论,首次对态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩和等阶N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:1)态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q是两种典型的多模非经典光场,当各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)或者各模的初始相位和 =φj以及态间的初始相位差(θ±(R)-θ(0)±)等分别满足一些特定的量子化条件时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应;2)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅不相等亦即C+(R)≠C-(R)和C+(0)≠C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同,但其压缩幅度(即压缩程度和压缩深度)却不相等,这种现象称为“相似压缩”;3)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅相等亦即C+(R)=C-(R)和C+(0)=C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两种截然不同的多模叠加态光场不仅具有完全相同的压缩条件和压缩特征,而且还具有完全相等的压缩幅度,这种现象就称为“压缩简并”. 相似文献
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第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况 总被引:2,自引:0,他引:2
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由三个强度不等的多模相干态光场|{Zj(A)}>q、|{Zj(B)}>q和|{Zj(C)}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场|ψl(ABC)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψl(ABC)>q的第一正交方分量(即磁场分量)的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:①在上述各多模相干态光场中各模的强度和各模的初始相位各不相等的情况下,态|ψl(ABC)>q的第一正交分量-磁场分量在一定的条件下,总可呈现出周期性变化的、任意等幂次的N次方Y压缩效应;②当上述各多模相干态光场的强度和各模的初始相位相等时,态|ψl(ABC)>q的磁场分量的N次方Y压缩现象消失,态|ψl(ABC)>q可恒处于等幂次N-Y最小测不准态. 相似文献
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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 总被引:13,自引:8,他引:5
本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2p且p=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和
Rj2等如何变化,态|ψ6(2)〉q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2p且p=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和
Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)〉q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 相似文献
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第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 总被引:131,自引:57,他引:74
本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)虚相干态|{iZj}>q及其相反态|{-iZj}>q的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场|ψ2(2)>q.利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高阶压缩理论,首次对态|ψ2(2)>q的两种非线性高阶压缩(即N次方Y压缩和N次方H压缩)效应进行了详细研究。结果表明:1)当N为奇数时,如果各模的初始相位满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在其态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取某一特定值,而各模的初始相位在其腔模压缩区内连续变化时,态|ψ2(2)>q就会呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应。2)当q·N为奇数时,如果各模的初始相位和满足一定的量子化条件,而态间的初始相位差在上述的态间压缩区内连续变化;或者态间的初始相位差取上述的某一固定值,而各模的初始相位和在其腔模和压缩区内连续变化时,态|ψ2(2)>q就呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)与文献10相比,态|ψ2(2)>q与态|ψ(2)1>q这两者之间的压缩情况正好相反。 相似文献
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第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究 总被引:39,自引:23,他引:16
本文构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场ψ5(2)〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态 ψ5(2)〉q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态ψ5(2)〉q是一种典型的多模非经典光场;无论腔模总数q与压缩阶数N这两者之积q·N取奇还是取偶,只要各模的初始相位之和 、态间的初始相位之差(θnq(I)-θoq(o))等满足一定的量子化条件,态ψ5(2)〉q总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模-奇数阶、奇数模-偶数阶、偶数模-偶数阶和偶数模-奇数阶这四种不同形式的等阶N次方H压缩效应.2)上述四种不同形式的等阶N次方H压缩效应,其态间压缩条件完全相同,但模间压缩条件完全不同,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同.3)无论q·N取奇还是取偶,态ψ5(2)〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方H压缩效应总是呈现周期性的互补关系. 相似文献
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一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 总被引:45,自引:25,他引:20
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩. 相似文献
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第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 总被引:18,自引:1,他引:17
本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅠ(ab)Ⅰ>q的偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N取偶数情况下,只要构成态|ΨⅠ(ab)Ⅰ>q的两个量子光场态的强度(即平均光子数)不相等,则当各模的初始相位φj(a)、φj(b)(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(bI)-θnq(aR))以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[Rj(a)Rj(b)cos(φj(a)-φj(b))]等满足一定条件时,态|ΨⅠ(ab)Ⅰ>q可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.这一结果与现有文献报道的结果截然不同. 相似文献
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本文利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅠ(ab)>q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:在腔模总数q与压缩阶数N这两者之积qN为偶数亦即qN=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…)还是p=2m+1(m=0,1,2,…,…),当两非对称态中各模的初始相位和 =φj(a)、 =φj(b)、态间的初始相位差(θpqbI-θnqaR),以及各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[Rj(a)Rj(b)]cos(φj(a)-φj(b))]等满足一定条件时,态|ΨⅠ(ab)>q可分别呈现出周期性变化的奇数模-偶数阶、偶数模-奇数阶和偶数模-偶数阶的等阶N次方H压缩效应. 相似文献
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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的任意奇数阶等阶N次方Y压缩 总被引:2,自引:0,他引:2
本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨⅡ(ab)>q的任意奇数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N=2p+1的条件下,无论p=2m还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|ΨⅡ(ab)>q的两个不同的量子态|{-Zj(a)*}>q与|{-iZj(b)*}>q的各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且 Rj(a)(2p+1)= Rj(b)(2p+1),则当各对应模的初始相位φj(a)与φj(b)、各对应模的初始相位差(φj(a)-φj(b)),态间的初始相位差(θnq(aR)-θnq(bI))以及光子干涉项的幅度 =Rj(a)Rj(b)等分别满足一定的量子化条件时,态|ΨⅡ(ab)>q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶N次方Y压缩效应.这一结果,与现有报道的结果截然不同. 相似文献