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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 203 毫秒

1.  介电常数对Stokes频移时间相关性的影响  
   许婧  傅克祥  李象远《化学学报》,2007年第65卷第15期
   基于连续介质理论,利用溶剂化能计算了香豆素水溶液单球孔穴模型的Stokes频移响应函数. 将水的介电谱实验数据拟合进而得到介电常数理论公式, 并基于此计算了相关函数. 在考虑了延迟时间后, 相关函数的理论计算结果与实验吻合. 考虑到低频响应在溶剂化驰豫中的重要性, 考察了低频极化对响应函数的影响.    

2.  Time-Dependent Stokes Shift from Solvent Dielectric Relaxation  
   许婧  王全德  朱权  傅克祥  何福城  李象远《化学物理学报》,2010年第23卷第3期
   在单球点偶极近似下,用介电响应函数以及非平衡溶剂化能新表达形式,用随时间变化的溶剂化能计算Stokes频移响应函数. 在推导过程中利用了极化强度与介电响应函数之间的关系. 该方法应用于香豆素343的水溶液体系得到计算结果与Jimenez的实验结果吻合.    

3.  电介质的弛豫机构及其微分谱  
   唐新桂  范仰才《物理与工程》,1996年第4期
   本文介绍了电介质的弛豫研究进展情况和存在的困难.采用对数时间标度,在微分介电谱中,每一种弛豫机构对应一个峰.高分子材料聚丙烯(PP)样品的实验结果表明,多弛豫机构的存在来源于束缚空间电荷的自由扩散    

4.  Dielectric Analysis of Dynamic Fouling Behavior on Surface of Polyethersulfone Composite Ultrafiltration Membrane  
   罗明良  温庆志  刘佳林  刘洪见《化学物理学报》,2010年第23卷第2期
   基于界面极化与静电场理论建立了聚醚砜复合超滤膜表面污染层与溶液体系的介电解析模型. 应用参数敏感性分析和介电测量研究了体系中浓差极化层与滤饼层的厚度与电导率对超滤体系介电弛豫的影响机制. 结果表明超滤过程中浓差极化层能快速建立,而滤饼层的形成是一个增长与剥蚀的动态过程;并且浓差极化层与滤饼层的电学性质是影响超滤体系介电谱的关键因素. 比较介电测量与模拟结果证实了建立的超滤体系介电解析模型能够有效可靠地描述与解释超滤体系产生介电驰豫的机制.    

5.  石英中Al3+-空穴取向变化弛豫过程中的红外发散响应  
   刘砚章  范希庆《物理学报》,1994年第43卷第2期
   基于α石英的晶体结构,将红外发散响应模型和双势阱模型应用到含Al杂质的α石英中Al3+-空穴的取向变化弛豫过程,研究其低温介电损耗特性,结果表明T<6.5K时,介电损耗的主要贡献来自于单声子助隧道弛豫过程;T>10K时,主要贡献来自于热跃迁弛豫过程;而在中间温区,介电损耗是两种过程的迭加,同一弛豫体不同的弛豫过程对应于不同的红外发散响应,还讨论了同一弛豫体引起的超声弛豫损耗。    

6.  石英中Al~(3+)-空穴取向变化弛豫过程中的红外发散响应  
   刘砚章  范希庆《物理学报》,1994年第2期
   基于a石英的晶体结构,将红外发散响应模型和双势阱模型应用到含Al杂质的a石英中Al ̄(3+)-空穴的取向变化弛豫过程,研究其低温介电损耗特性,结果表明T<6.5K时,介电损耗的主要贡献来自于单声子助隧道弛豫过程;T>10K时,主要贡献来自于热跃迁弛豫过程;而在中间温区,介电损耗是两种过程的迭加,同一弛豫体不同的弛豫过程对应于不同的红外发散响应,还讨论了同一弛豫体引起的超声弛豫损耗。    

7.  离子交换树脂悬浊液的介电弛豫谱研究  被引次数:2
   陈震  赵孔双  何广平  陈炳稔《物理化学学报》,2004年第20卷第2期
   研究了D354阴离子交换树脂分散在不同浓度KCl溶液中的悬浊液的频率域介电谱,发现在测量频率为106~107 Hz处出现了显著的介电弛豫现象,得出了介电常数、电导率以及弛豫时间随KCl溶液浓度的特异的变化关系,理论分析表明,该弛豫是一个以界面极化为主的非单一极化机制的弛豫过程,进而利用Maxwell-Wagner界面极化理论和双电层性质解释了该体系的特异介电行为,得到了树脂悬浊液在外加交变电场下的离子迁移和聚集信息,并确定了该树脂在静态平衡下双电层中对离子的相对离子强度.    

8.  慢效应的扩散理论  
   李景德 陈敏 郑凤 周镇宏《中国科学A辑》,1996年第39卷第11期
   宏观物质受外加作用后,除熟知的快响应外还有一种性质完全不同的慢响应.用扩散理论可以说明介电、弹性、压电和热释电慢弛豫的各种特点.提出了用适于描述线性和非线性的快响应和慢响应的时域谱学方法,每种弛豫机构贡献一个微分时域谱的峰;峰的高度、位置、线型完全决定了机构的性质.频域谱学方法只适用于描述线性快响应,时域谱学是与之不等效的更有力的方法.理论得到实验.    

9.  膜对物质吸附和释放的介电谱研究——弛豫机制和扩散动力学  被引次数:1
   李玉红  赵孔双  韩英《中国科学B辑》,2008年第38卷第5期
   对壳聚糖膜吸附和缓释水杨酸过程的介电监测显示: 伴随着吸附或释放的进行, 相应膜/溶液体系的介电谱也发生规律性变化. 通过对这一变化的系统分析, 对介电弛豫产生的机制提出了新的看法, 确认了吸附或缓释行为引起的溶液中的浓差极化是介电弛豫产生的根本原因, 进而由浓差极化层电导率梯度、厚度与介电谱弛豫强度之间的理论关系解释了体系介电谱随时间等因素变化的原因. 这一弛豫机制的确立, 有望为建立获得吸附或释放过程体系各相的动态变化参数的理论方法、从而实现介电谱方法对药物控制释放过程的实时监测开辟一个新的途径.    

10.  嵌埋Ni颗粒的BaTiO_3/SrTiO_3薄膜的相变特性  
   李佳  赵妍  葛芳芳  张继成  曾勇  房奇  吴卫东《强激光与粒子束》,2014年第26卷第11期
   采用高温X射线原位衍射和变温介电谱对SrTiO3基底上外延生长的BaTiO3(嵌埋Ni颗粒)薄膜进行了相变特性分析。从X射线衍射和介电谱的分析结果得出,BaTiO3的相变温度点转变为弥散的温度区间。在这个弥散的相变温度区间内,由于基底和薄膜之间的失配,以及嵌埋Ni颗粒的应力作用,薄膜的介电响应弥散剧烈,并偏离德拜弛豫。分析Cole-Cole图获知,BaTiO3薄膜在四方相转变为立方相的相变过程中同时存在几种极化机制,在高温状态下介电损耗随温度增大而增大。降温过程中,薄膜没有立即恢复四方相,可能是基底和Ni颗粒的共同作用影响了相变弛豫。    

11.  中相微乳液的介电弛豫谱解析及弛豫机制研究  
   赵孔双  雷建平  李缨《化学学报》,2001年第59卷第9期
   对由SDS、CTAB、正庚烷、正丁醇和盐水组成的中相微乳体系进行了介电测量,在不同盐度下低频段出现显著的介弛豫现象,它给出了弛豫时间随盐度的变化关系。通过解析介电谱获得了体系内部结构和电性质等信息,几个介电模型和理论公式被用来解释解析的结果。对弛豫时间的计算结果发现,该弛豫是由多种极化机制参与、界面极化为支配的动力学过程。介电解析和模型计算相互验证,结果暗示着体系盐度变化对中相微乳结构变化的影响和可能的转化机制。    

12.  时域方法在铁电相变研究中的应用  被引次数:6
   李景德  李家宝  符史流《物理学报》,1993年第42卷第4期
   提出了时域参数的概念。在(49±1)℃的小温度范围内研究了TGS单晶的铁电相变过程中时域和频域介电谱随温度的变化。分出了晶格极化、畴运动和屏蔽电荷激发三种机构提供的信息。后两种机构在此温度范围内使静态介电常数与音频介电常数之比值由接近于1突增至2.5以上。损耗峰主要是屏蔽电荷的贡献,相应自由弛豫时间在48.615℃附近出现奇异性质。    

13.  介电极化新概念--边界屏蔽理论  
   李景德  陈敏  李智强《物理》,2000年第29卷第1期
   熟知的介电极化只是一种快效应,还有一种慢效应。慢极化效应使电介质的极化偏离了麦克斯韦方程组描述的规律,引入边界屏蔽电荷的概述2来描述介质的极化过程,可以固避电介质内部复杂的电位移运动,从而能用屏蔽电荷激发的量子统计理论来说明驻极体和铁电体的许多性质。    

14.  自由和随机介电弛豫  被引次数:4
   李景德  李家宝  符史流  沈文彬《物理学报》,1992年第41卷第1期
   本文介绍一种傅里叶变换介电谱仪方法,它可简化解谱过程,并节省数据内存量,使用这台仪器证明了同一电介质样品在不同条件下自由或随机弛豫可出现于106至10-4s的时间范围,这和唯象理论的预言一致,弛豫时间与连接样品两个电极的测量电路的电阻R有关,大的R值给出开路弛豫时间,小的R值导致短路极限,开路弛豫时间比短路值可以大106倍,给出了从开路到短路情况复介电常数频域谱的变化。    

15.  铁电体中极化长程涨落的光子关联谱实验研究  
   张明俊  郭智  邰仁忠  张祥志  罗豪甦《物理学报》,2015年第64卷第14期
   从极化团簇的随机涨落出发, 利用维纳过程模型, 推导了铁电体中极化长程涨落的弛豫规律以及光强自相关函数所可能的表现形式. 阐述了微观极化团簇的弛豫过程与宏观测量弛豫规律之间的联系. 通过对原有氦氖激光光子关联谱实验装置进行改进, 观测了BaTiO3和0.71Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-0.29PbTiO3单晶中极化团簇长程涨落在居里点和立方到四方相变点附近的弛豫过程. 在BaTiO3中发现极化团簇长程涨落在居里点之上4 K存在双弛豫现象, 此现象与其有序无序相变机理相联系. 在Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-0.29PbTiO3中发现极化团簇长程涨落在相变点两侧都存在双弛豫现象. 利用推导的理论结果很好地拟合了实验结果并提取了极化团簇长程涨落的弛豫时间. 两种样品中极化团簇长程涨落的弛豫时间都在相变点出现突变, 并呈现临界慢化现象.    

16.  自组织临界的OFC模型在聚丙烯介电弛豫中的应用  
   刘俊刁  曹万强  李景德《化学物理学报(中文版)》,2001年第14卷第6期
   将自组织临界中OFC模型的能量传递概念及相关参量α引入极值动力学模型,得到了同时与KWW方程和幂律均相关的介电弛豫的函数关系.用时域介电谱方法测量了聚丙烯在-15~ 90℃慢极化电荷的释放过程,结果显示:在较低温度,弛豫为幂律;在较高温度,弛豫随时间的增加从幂律过渡到KWW关系.理论分析与实验结果基本一致,由此可知KWW方程的参量β反映了外界温度对材料弛豫单元的影响;参量a反映了能量传递的大小及温度的影响,当β较小或a较大时,弛豫的幂律关系较为明显.    

17.  自组织临界的OFC模型在聚丙烯介电弛豫中的应用  
   刘俊刁  曹万强  李景德《化学物理学报》,2001年第14卷第6期
   将自组织临界中OFC模型的能量传递概念及相关参量α引入极值动力学模型,得到了同时与KWW方程和幂律均相关的介电弛豫的函数关系。用时域介电谱方法测量了聚丙烯在-15~90℃慢极化电荷的释放过程,结果显示:在较低温度,弛豫为幂律;在较高温度,弛豫随时间的增加从幂律过渡到KWW关系。理论分析与实验结果基本一致,由此可知KWW方程的参量β反映了外界温度对材料弛豫单元物影响;参量α反映了能量传递的大小及温度的影响,当β较小或α较大时,弛豫的幂律关系较为明显。    

18.  CaCu3Ti4O12陶瓷的介电特性与弛豫机理  被引次数:2
   成鹏飞  王辉  李盛涛《物理学报》,2013年第62卷第5期
   本文采用Novocontrol宽频介电谱仪在-100 ℃–100 ℃温 度范围内、0.1 Hz–10 MHz频率范围内测量了表面层打磨前 后CaCu3Ti4O12陶瓷的介电特性, 分析了CaCu3Ti4O12陶瓷的介电弛豫机理. 首先, 基于对宏观“壳-心”结构的定量分析, 排除了巨介电常数起源于表面层效应的可能性; 其次, 基于经典Maxwell-Wagner夹层极化及其活化能物理本质的分析, 排除了巨介电常数起源于经典Maxwell-Wagner极化的可能性; 最后, 依据晶界Schottky势垒与本征点缺陷的本质联系, 提出了巨介电常数起源于Schottky势垒边界陷阱电子弛豫的新机理. 陷阱电子弛豫机理反映了CaCu3Ti4O12陶瓷本征点缺陷、 电导、介电常数之间的本质关系. 关键词: 3Ti4O12')" href="#">CaCu3Ti4O12 介电弛豫 Schottky势垒 点缺陷    

19.  陶瓷中的三种电响应机构  被引次数:2
   陈敏  李景德  李向前  符德胜《物理学报》,1994年第43卷第6期
   用时域和频域介电谱方法可以将晶界层陶瓷中晶粒、内边界层和阻挡层三种不同机构对外加电场的响应讯号分开。从而得出每种机构对样品的总电阻或总电抗的贡献。观察到极化子跳跃导电的弛豫效应,它使样品的阻抗呈现电感性。比较了掺杂氧化锌、钛酸锶和钛酸钡三种典型陶瓷的晶界层的异同。    

20.  非导电球型粒子悬浮液宽频介电谱——薄双电层理论的计算机模拟  被引次数:1
   陈震  赵孔双  刘昊《化学学报》,2006年第17卷第17期
   以Shilov等提出的带有紧密层表面电导率的非导电球型粒子悬浮液宽频介电弛豫的薄双电层理论为基础, 从电动力学角度解释了粒子分散系两种典型介电弛豫(高频和低频弛豫)的机制. 在此基础上, 利用Mathcad程序将该理论定量程序化并建立了粒子/水相分散系介电谱参数与体系内部相参数的关系. 进而利用该程序模拟了溶液浓度、Zeta电位以及分散粒子半径等内相参数对两种弛豫的影响, 结合该理论阐述了不同环境下这两种弛豫的变化规律, 从而为今后更好地利用这两种弛豫表征纳米至毫米级球形粒子分散系的各相电及界面性质提供了有价值的参考.    

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