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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 187 毫秒

1.  测量单泡声致发光中气泡R(t)曲线的前向Mie散射技术  
   柯微娜  程 茜  钱梦騄《物理学报》,2008年第57卷第6期
   光干涉原理和Mie理论计算结果表明,单泡声致发光中气泡前向Mie散射的振荡信号,主要是由于气泡的透射光束和表面反射光束之间光干涉产生的. 这些干涉波峰形成了测量气泡半径的空间标尺,标尺的单位长度δR由散射角θ,检测光波波长和流体光折射率确定,而每个波峰就是标尺的刻线,它们与该时刻的气泡半径大小一一对应. 在30°—50°散射角范围内,利用前向Mie散射实验测定了单泡声致发光中气泡的最大半径,R(t)曲线及平衡半径,表明前向Mie散射是一种便捷的测定气泡运动特性的有效方法. 关键词: 单泡声致发光 前向Mie散射 光干涉    

2.  测量单泡声致发光中气泡R(t)曲线的前向Mie散射技术  被引次数:1
   柯微娜  程茜  钱梦騄《物理学报》,2008年第57卷第6期
   光干涉原理和Mie理论计算结果表明,单泡声致发光中气泡前向Mie散射的振荡信号,主要是由于气泡的透射光束和表面反射光束之间光干涉产生的.这些干涉波峰形成了测量气泡半径的空间标尺,标尺的单位长度δR由散射角θ,检测光波波长和流体光折射率确定,而每个波峰就是标尺的刻线,它们与该时刻的气泡半径大小一一对应.在30°-50°散射角范围内,利用前向Mie散射实验测定了单泡声致发光中气泡的最大半径,R(t)曲线及平衡半径,表明前向Mie散射是一种便捷的测定气泡运动特性的有效方法.    

3.  单泡声致发光中气泡运动特性的Mie散射测量  被引次数:1
   葛曹燕  李同保  程茜  钱梦騄《声学学报》,2004年第5期
   运用光学Mie散射测量,实验研究了声致发光单泡的运动状态和发光光强受激励声场频率f及声压Pa变化的影响,结合动力学R-P方程拟合得到不同声压Pa下气泡半径随时间变化的动力学特征曲线——R(t)曲线,定量确定了气泡平衡半径Ro和压缩比Rmax/Ro,并通过气泡振子模型给出的势能方程估算了气泡塌缩阶段的能量损耗。结果表明:适当控制谐振频率(△f/fo-10-4,fo=21 kHz)和声压(1.2 atm-1.5 atm)可实现稳定的单泡声致发光;并且随着Pa的增大,气泡压缩比增大,回弹势能占总能量的比值逐渐减小(10-1-10-3),气泡在膨胀相聚集的大部分声能很可能以激波和热能形式释放。    

4.  丙三醇溶液声致发光中的黑体辐射谱  被引次数:1
   何寿杰  哈静  刘立芳  王龙《光谱学与光谱分析》,2010年第30卷第3期
   利用U型管圆锥泡声致发光装置,测量到了丙三醇溶液中圆锥泡声致发光的光谱和光脉冲。结果表明,测量得到的发光光谱为光滑的连续谱,且与理论模拟得到的黑体辐射谱相吻合,拟合温度分布于2 600~3 500 K范围内。文章从空间和时间两方面分析了圆锥泡空化发光中存在黑体辐射的原因:较大的气泡体积(气泡塌缩半径为1.4 cm)与较长的发光时间(几十微秒)。另外,实验研究表明随着发光波长的增长,光脉冲宽度变宽,从而进一步证明了圆锥泡声致发光中的黑体辐射机制。最后,利用测量得到的发光光谱和脉冲计算得到了发光光强为0.18 J,远远高于其他方式得到的声致发光光强。    

5.  双路Mie散射测量空化泡的非同步振荡  
   陈伟中  姜李安《声学学报》,2011年第36卷第2期
   通过双路Mie散射方法,我们从不同方向测量了超声驱动声空化泡的表面脉动情况.结果显示,在低声压驱动下,两个方向测到的Mie散射信号是不同步,存在相位差.这表明不同方向的气泡表面的脉动是不同步的.作为一个推论,此时气泡的形状是非球形的.幸运的是,高声压驱动的声致发光气泡没有观察到相位差,没有证据显示它的运动是非球形的.    

6.  超声微泡低频动力学特性及其生物效应  
   钱梦騄  程茜《应用声学》,2008年第27卷第6期
   理论上利用有耗散函数的Lagrange方程,建立了有壳微泡的R(t)运动方程,开展了自由空间中有壳微泡动力学特性的研究,表明微泡内外半径增量随声压的增大、超声频率的降低、初始内径的增大及壳厚的减薄而迅速增大。实验上,利用Mie散射技术在80°散射角和前向Mie散射检测新技术实验测量了微泡R(t)曲线;利用体视显微镜,实时观察了超声微泡对动物活体微血管损伤,开展了超声微泡生物效应的动物和细胞试验研究。结果表明:(1)超声作用下,微泡引起肿瘤中微血管壁周期性膨胀收缩而发生管壁破裂,形成血栓和微血管栓塞,抑制了肿瘤生长;(2)超声联合微泡可以破坏微血管内皮生长因子(VEGF)和肝癌细胞,可以减少肿瘤血管和癌细胞再生,因此,低频超声联合微泡技术是一种值得探索抑制肿瘤生长的新技术。    

7.  有机溶液中圆锥泡声致发光  
   哈静  何寿杰  段平光  李霞  韩育宏  王龙《物理学报》,2009年第58卷第1期
   在U形管声致发光装置的基础上建立了一套新型的声致发光装置——直管圆锥泡声致发光装置. 利用此装置以有机溶液为液体介质得到了超强的发光脉冲并测量得到了其发光光谱. 结果表明发光光谱为一从紫外光至可见光波长范围的连续谱,上面叠加有C2的d3Πg→d3Πu跃迁形成的五个序列谱带,分别对应于Δv=-2,Δv=-1,Δv=0,Δv< 关键词: 声致发光 光谱 斯旺带 振动温度    

8.  液体介质中的空泡发光现象及其他  
   李玉同  张杰《物理》,2002年第31卷第5期
   空泡广泛存在于自然界中,理论和实验表明,空泡在坍塌时可以将能量密度提高-10^12倍,发出皮秒级超短脉冲闪光,文章对液体介质中的空泡规律和常用研究方法进行了描述,主要内容包括空泡动力学、声致发光、冲击波产生、激光空泡及空泡应用前景介绍。    

9.  圆锥气泡发光的光谱性质  被引次数:1
   陈岐岱  付立民  艾希成  张建平  王龙《中国物理》,2005年第14卷第4期
   在改进的U型管装置中观察到一种圆锥气泡声致发光现象。声致发光产生的单个光脉冲的能量可达到约1.4 毫焦. 脉冲宽度约100 毫秒。发光光谱由连续光谱上叠加C2,CN,和CH的激发态光谱构成。这种圆锥气泡声致发光为单泡声致发光和多泡声致发光提供了一种联系。    

10.  用Mie氏散射理论测量聚苯乙烯微球的折射率  被引次数:7
   贾光明  张喆  张贵忠  向望华《光子学报》,2005年第34卷第10期
   采用全Mie氏散射理论,计算单色平行光被该球粒散射后的光强图案分布.在实验上,把聚苯乙烯小球分散在纯净水中,使其浓度满足光的透过率为70%左右的条件,然后测量单色平行光通过该样品比色皿后的远场衍射图样的第一暗环角半径的数值大小.将该测得的角半径大小同上述采用全Mie氏散射理论计算的不同折射率下的散射光强角分布曲线图相比较,选出与测得的第一暗环角半径大小符合最好者,从而得到国家标准物质聚苯乙烯小球相对于分散剂纯净水的折射率大小,最后得到聚苯乙烯小球的折射率为1.6.本研究为该标准样品提供了一个重要光学参数.    

11.  气溶胶激光散射信号的特征分析  被引次数:1
   王莲芬  李正亮  成燕归  吴友朋《光散射学报》,2006年第18卷第4期
   本文应用Mie散射理论对微球体粒子光散射的性质进行了理论分析与数值计算,得出了散射光分布与微球体尺度参数、复折射率之间的关系。结果表明:不同尺度参数的粒子的散射光强的分布相差极大,随着尺度参数的增加散射光强越来越集中于前向;复折射率的变化对散射光强影响不大。并且在边界层大陆乡村型霾的气溶胶模型下对大气气溶胶的体角散射系数进行了分析与数值计算,得出:气溶胶粒子的散射光强主要分布在前向,并且随着散射角的增加有规律的减小。由此提出了利用气溶胶粒子体散射系数的性质,通过测量散射点前向散射光强和延迟时间来实现激光束的近轴定位的方法。    

12.  乙二醇溶液中直管圆锥泡声致发光光脉冲和光谱  
   何寿杰  哈静  董丽芳  刘志强  王龙《光谱学与光谱分析》,2008年第28卷第11期
   在U型管声致发光装置的基础上建立了一套新型的声致发光装置—直管圆锥泡声致发光装置,详细地介绍了此装置的结构和实验操作步骤,利用此装置得到了超强的发光脉冲。测量得到了乙二醇溶液中圆锥泡声致发光的发光脉冲,结果显示脉冲半宽度大约为80μs左右,远远高于其他声致发光形式所产生的脉冲宽度,这主要是由于圆锥泡可以获得远远高于超声声致发光中气泡所能得到的能量。发光光谱为一从紫外光至可见光波长范围的连续谱,上面叠加C2有d3Πg→d3Πu的跃迁形成的五个序列谱带,分别对应于Δν=-2,Δν=-1,Δν=0,Δν=1和Δν=2;同时叠加有CN的B2Σ →X2Σ 跃迁形成的3个序列谱带和CH的A2Δ→X2Π跃迁谱带。特别是实验中测量得到了斯旺带光谱序列谱带清晰的振动结构。最后,通过与理论模拟得到的斯旺带光谱相对强度的比较,估算得到了C2分子的振动温度大约为(4 200±200)K。    

13.  具有复折射率微粒的Mie散射光学特性研究  被引次数:2
   张杰《光散射学报》,2005年第17卷第4期
   利用Mie散射理论,对大气溶胶中烟灰颗粒的Mie散射、消光和吸收截面以及散射场进行了计算,同时给出了Mie散射的散射场强度随散射角的变化以及内部场强随粒子半径的变化。    

14.  声致发光  被引次数:3
   谢志行 陈伟中《物理》,1998年第27卷第1期
   对当前非线性声学界和物理学界的一个热门课题———单泡声致发光现象的研究,进行了系统的评述,并介绍了有关最新的进展和应用前景    

15.  TiO2 颗粒紫外区Mie散射特性  被引次数:3
   徐庆君  张士英  韦德泉《发光学报》,2009年第30卷第3期
   应用Mie散射理论对紫外光下TiO2微粒光散射特性进行了理论分析与数值计算,得到了散射强度分布、偏振度与散射角、散射强度与参数X以及光学截面与粒子半径的关系。结果表明,前向散射强度随着粒子半径的增大而增强;当粒子半径为50 nm左右,散射截面和吸收截面达到最大值。    

16.  基于Mie散射理论的铌酸锂晶粒散射特性  被引次数:2
   徐庆君  韦德泉  田贵才《发光学报》,2009年第30卷第6期
   基于Mie散射理论,对铌酸锂晶粒光散射特性进行了理论分析与数值计算,得到了散射强度分布、偏振度与散射角、散射强度与粒子尺寸参数,以及光学截面与粒子半径的关系。研究表明:前向散射占优势,并随粒子半径的增大而增强;当粒子半径为0.1 μm 左右,散射截面和吸收截面达到最大值。    

17.  基于Mie散射理论的磷化镓粒子散射特性  
   张维录《力学与实践》,2011年第32卷第4期
   基于Mie散射理论,对磷化镓微球粒子从紫外光区到红外光区的光散射特性进行了数值计算与理论分析,得到了散射强度与散射角、粒子尺寸参数、偏振度与散射角以及光学截面与粒子尺寸参数的关系。结果表明,入射波长越长,粒子半径越小,散射越弱;并且在红外波段光散射很弱,在散射角90°方向上能观测到线偏振光,这为磷化镓材料的制备与应用提供了理论参考。    

18.  气泡/泡沫覆盖粗糙海面电磁散射的修正双尺度法研究  
   梁玉  郭立新《物理学报》,2009年第58卷第9期
   提出了风驱粗糙海面覆盖水气泡层的‘体-面’复合模型.基于修正的双尺度粗糙面散射理论、MIE理论和矢量辐射传输理论,比较了水气泡与实心水粒子的电磁散射特性的差异,分析了海面泡沫覆盖率与风速、气-海温差的关系.在有、无泡沫层情形下,采用高斯和经验海谱,讨论了单站、双站散射系数与入射角、方位角、风速、风向、极化等参量的关系,并将数值计算的结果与相关文献的测量值进行了比较和分析. 关键词: 电磁散射 海面复合模型 修正双尺度法 MIE    

19.  声致发光的流体动力学实验方法  
   陈岐岱  王龙《物理》,2004年第33卷第12期
   介绍两种使用流体动力学实现声致发光的方法:刹管法和U管圆锥泡法.这两种方法的设备简单,操作方便,容易在普通物理实验中进行,所得结果和传统单泡声致发光有所不同.U管圆锥泡法创造了发光功率和单脉冲能量的新记录,并首次用条纹相机得到了时间分辨发射光谱.    

20.  相对折射率趋近于1的颗粒Mie散射与反常衍射的分析比较  
   杨晔 张镇西《应用光学》,1997年第18卷第6期
   利用Mie散射与反常衍射理论的数值计算,对球形颗粒Mie散射和反常衍射作了大量详细的计算和分析比较,提出了相对折射率趋近于1的颗粒的反常衍射近似替代Mie散射的判据。    

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