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为获取液体介质的声速值,设计了一种测定流体声速的实验方法,该方法利用时差式超声波流量计和标准流量校验设备同时对封闭管道中的液体进行流速测量,分别得到流速的测量值和真实值,从而计算出超声波流量计的仪表系数,并以此导出了一定条件下液体介质的声速值随仪表系数的变化关系式.利用该方法测量给出了0.17 MPa下四氧化二氮(N2O4)在7.6-19.4 ℃、偏二甲肼((CH3)2NNH2)在6.5-25.2 ℃范围内的流体声速值,并为其他液体介质的声速测量提供了借鉴.
关键词:
超声波流量计
声速
仪表系数
温度 相似文献
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《高压物理学报》2015,(4)
在六面顶压机装置上,采用完全静水压声速测量技术,同时测量了碳化硅-金刚石复合材料在0~4.3GPa压力范围内的纵波声速(vp)和横波声速(vs),获得了其弹性模量与压力的关系。研究发现:当压力小于1.4GPa时,由于材料内部微孔隙闭合,材料声速随压力的升高而增大;随着压力的继续增加,微孔隙闭合完毕,声速趋于稳定值。常压下,碳化硅-金刚石复合材料的剪切模量高于体积模量;而高压下微孔隙对纵波声速的影响明显大于横波声速,导致体积模量在约1.4GPa时超过剪切模量。在1.4~4.3GPa压力下,碳化硅-金刚石复合材料的体积模量和剪切模量分别约为360和350GPa。 相似文献
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在有效质量近似下,考虑强的内建电场和应变对材料参量的影响,变分研究了流体静压力对有限高势垒应变纤锌矿GaN/Al0.15Ga0.85N柱形量子点中重空穴激子的结合能、发光波长和电子空穴复合率的影响.数值结果表明,激子结合能和电子空穴复合率随流体静压力的增大而近线性增大,发光波长随流体静压力的增大而单调减小.在量子点尺寸较小的情况下,流体静压力对激子结合能和电子空穴复合率的影响更明显.由于应变效应,为了获得有效的电子-空穴复合过程,GaN量子点的高度必须小于5.5 nm. 相似文献
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在有效质量近似下,考虑强的内建电场和应变对材料参量的影响,变分研究了流体静压力对有限高势垒应变纤锌矿GaN/Al0.15Ga0.85 N柱形量子点中重空穴激子的结合能、发光波长和电子空穴复合率的影响.数值结果表明,激子结合能和电子空穴复合率随流体静压力的增大而近线性增大,发光波长随流体静压力的增大而单调减小.在量子点尺寸较小的情况下,流体静压力对激子结合能和电子空穴复合率的影响更明显.由于应变效应,为了获得有效的电子-空穴复合过程,GaN量子点的高度必须小于5.5 nm. 相似文献
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用超声干涉仪测不同温度下液体内的声速 总被引:4,自引:0,他引:4
测定流体中的声速是超声最重要的应用之一,本文提供一种用超声干涉仪测量液体中声速的装置。由于海水中的声速具有很大的实际意义,故我们在实验中采用30‰的盐水为样品,而且测量了不同温度下盐水中的声速。因为这实际上是不同深度下海水中声速测量的模拟。 相似文献
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利用液体声学模型,根据美国国家标准局提供的二氧化碳声速、密度、摩尔体积和绝热压缩系数数据,计算了气态、液态和超临界态二氧化碳在不同温度和压力条件下的摩尔声速、摩尔压缩系数及Van der Waals 常数. 分析发现,在较宽的温度和压力范围内,液体中的声学模型能够很好地运用于超临界态二氧化碳的研究. 并在液体声学模型适用范围内,计算了超临界二氧化碳在不同温度及压力状态下的表面张力、粘度、自扩散系数,为超临界流体技术提供了参考数据,并分析了这些参量的变化规律.
关键词:
超临界二氧化碳
声速
摩尔声速
摩尔压缩系数 相似文献
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用蒸发冷凝法制备了Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni坡莫合金的纳米微粉。经透射电镜X光能谱微区成分分析证实:微粉的成分与原材料的一致;微粉的平均粒径分别为16 nm(Fe-50Ni)和19 nm(Fe-84Ni)。在室温和36个不同的流体静压力(0.000 1~2.205 GPa)下原位测量了它们的磁化和起始磁化曲线。结果表明:(1)Fe-50wt%Ni和Fe-84wt%Ni合金纳米微粉均具有恒导滋特性;(2)这两种纳米粉的起始磁导率随静水压的变化分别为μi=8.16+18.2p-24.7p2+18.1p3-6.55p4+0.908p5(Fe-50Ni合金)和μi=5.38-0.169p+0.232p2-0.0786p3(Fe-84Ni合金);(3)纳米粉的起始磁导率μi在频率高于10 MHz才降低,而Fe-50Ni合金片的μi在频率高于1 MHz,Fe-84Ni高于100 kHz时就开始下降,故纳米压粉磁芯可应用的频率范围可以比相应组分合金片的大1~2个数量级。 相似文献
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以Fe-30wt%Ni合金片为母合金,用蒸发冷凝法制备了三种粗细不同的纳米微粒。经透射电镜和X光衍射物相分析,微粒成分与母合金一致。5T、5H和3K粉的平均粒度分别为13.6、27和40 mm。在室温和43~28个不同的流体静压力(0.000 1~2.205 GPa)下测量了它们的磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线。结果表明:(1)在H=(20-132)(1000/4π)A/m范围内Fe-30Ni合金三种纳米粉均具有恒磁导率。(2)三种纳米粉恒磁导率随静水压的变化规律如下:μr=3.83+0.253p-0.022 1p2-0.007 22p3(5T粉);μr=3.93+1.20p-1.97p2+1.52p3-0.510p4+0.059 9p5(5H粉);μr=5.96-0.276p+0.107p2-0.045 9p3(3K粉)。前两者随压力增加而升高。后者随压力增加而下降。(3)γ-α马氏体相变明显存在于5T、5H粉中,而3K粉中未见到。(4)Fe-30Ni合金片的μi从200kHz至2 MHz已下降一个数量级,而其纳米粉μi的频率范围高于300 MHz,增大两个数量级以上。 相似文献
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利用金刚石压腔测定了26 ℃高压下水的O—H伸缩振动拉曼谱峰的变化,并对其进行分峰处理,初步确定了水的拉曼拟合峰ν3 244的峰位置与体系压力的关系,且论证了利用水的拉曼拟合峰ν3 244的变化标定金刚石压腔压力的优点以及应用上的局限性。实验结果表明:26 ℃时,在实验的压力范围内,由水的拉曼谱峰拟合得到的ν3 244峰位置随着体系压力的增加呈线性减小。其关系式为p (MPa)=32.9(νp)3 244+200.7(3 215 cm-1< ν3 244<3 244 cm-1)。 相似文献
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讨论了PDC材料烧结过程中钴在金刚石层中的固相扩散、钴液熔渗、两次钴高浓度峰的“波浪”式迁移过程中的运动规律及其作用机制,并根据实验观测的数据进行了有关计算。结果表明:在5.8 GPa、1 300 ℃条件下,钴的扩散系数D≈1.6×10-7 cm2/s,是一般常压及相同温度条件下钴固相扩散系数(3×10-10 cm2/s)和相同压力条件下钴的液相扩散系数(5×10-5 cm2/s)的中间值;对于粒度W≥10 μm的金刚石烧结体系,钴液熔渗作用时间非常短暂,略大于0.5 s,而对于W≤1 μm的超细金刚石烧结体系而言,钴熔渗作用时间为28 s,比粒度W≥10 μm的金刚石烧结要长得多;两次钴高浓度峰的迁移速度分别约为50 μm/s和100 μm/s。 相似文献
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实验测量了国产聚四氟乙烯(SFB-1)在15~40 GPa冲击压力范围内的电阻率及冲击压缩线。主要的实验结果是:电阻率是冲击压力的单调递减函数,其数值在2.45×105~1.73×103 Ω8226;cm之间变化;冲击压缩线可用D=1.571+1.961u-0.0537u2表示(D,u分别为冲击波速度及粒子速度,单位均为km/s)。与其他作者发表的数据相比,发现不同制造厂家生产的聚四氟乙烯材料的电阻常数数值有一定的差别,但其以D-u关系表示的冲击压缩线没有出现可以察觉的变化。 相似文献
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本文采用DAC(金刚石压砧高压腔)装置,对氧化镍进行了静水压、非静水压、电导率测量等系统高压实验,获取了氧化镍等温压缩、高压相变及电导率压力效应的新结果,并在实验数据的基础上,对其高压相变与电性及磁性变化关系及体弹性模量作了分析讨论。 相似文献
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用光分析技术,测量了在一维应变冲击条件下,无氧铜的高压下声速,压力范围为125~170 GPa。将上述结果与Broberg、Morris等和Aльгшуер等过去发表的数据结合在一起,对0~170 GPa整个压力区间的声速数据做了综合分析,给出了声速随压力的变化规律。实验结果发现,无氧铜在156~159 GPa之间开始发生冲击熔化,到170 GPa左右,完全进入液相区;对于处于0~156 GPa固体无氧铜的弹性声速cl可用ln cl=1.565 888-2.645 488×10-2ln p+2.710 681×10-2ln2p拟合公式描述(p的单位为GPa,cl的单位为km/s),拟合值与实验值的相对误差小于1.3%。 相似文献
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采用飞片碰撞技术,在TNT/RDX(40/60)炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值,得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρk+A1(p-pJ)(p-爆压,单位GPa,ρ-密度,单位kg/m3,A=ρJ/ρkJ,pJ=27.06 GPa,ρJ=2.3×103 kg/m3,k=2.77,A1=2.7×10-3 GPa-1,下表J代表正常爆轰状态)。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。 相似文献
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This piece of work is concerned with the application of two conventional measuring probes, pressure probe and hot wire, in the wall layer of subsonic ducted, pipe and channel, flows for velocity measurements. Careful measurements have been carried out and analysed accordingly for Reynolds number range of 2.8×105≤Rem≤4.5×105 and 4×104≤Rem≤2.3×105 for the pipe and the channel, respectively. Pressure probes of outer diameters (d 0 + = d 0·uτ/v) 20-120 wall units and hot wire, having wire length (l+= l uτ/v) of 50-250 for the current Reynolds range, have been utilized to carry out the present measurements. When the pressure probe was applied in the wall layer, the wall proximity and the shear gradient played major roles of its incorrect velocity readings, however, this effect was far from being influencing the hot-wire velocity measured in the overlap region. When the pressure probe results compared to those obtained by the hot wire, the pressure probe's data showed hump in the normalized mean velocity profiles around the wall distances y+≤300 and y+≤150 for the pipe and the channel, respectively. Available corrections are adopted and applied to the pressure probe data measured, yielding results that are comparable to those of the hot wire and this was also demonstrated by comparing the present results corrected to the so-called the logarithmic velocity profile. 相似文献