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相似文献
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1.
SrAl_2O_4∶Eu,Dy发光材料的制备及其特性研究   总被引:1,自引:0,他引:1  
采用高温固相合成法制得了SrAl2 O4∶Eu2 + ,Dy3 + 发光材料。该磷光体的合成温度在 130 0~ 15 0 0℃范围。X 射线衍射分析 (XRD)结果表明该磷光体为SrAl2 O4晶体结构 ,属单斜晶系。其晶格常数为 :a =8 4 4 2 4 ,b =8 82 2 ,c =5 16 0 7 ,β =93 4 15°。SrAl2 O4∶Eu2 + ,Dy3 + 发光材料的激发光谱和发射光谱均为宽带谱 ,激发谱峰位在 30 0~ 4 5 0nm范围内 ,发射波长在 5 2 0nm附近。这一结果表明该材料的发光是由Eu2 +的 5d→ 4f宽带跃迁产生的。不同的制备条件 ,如烧成温度、保温时间等对发光材料的显微结构及其发光性能有较大的影响  相似文献   

2.
柠檬酸-凝胶法合成ZnGa2O4:Mn2+/Eu3+及其发光性能的研究   总被引:6,自引:3,他引:3  
于敏  林君  周永慧 《发光学报》2002,23(3):287-290
采用柠檬酸-凝胶法合成了纯的ZnGa2O4粉末以及ZnGa2O4:Mn^2 /Eu^3 粉末,利用X射线衍射(XRD)、热重及差热分析(TG-DTA)、发光光谱等测试手段对ZnGa2O4和ZnGa2O4:Mn^2 /Eu^3 的结晶过程、发光性质进行了研究。XRD结果表明,柠檬酸-凝胶法合成的样品在500℃。发光光谱测试表明ZnGa2O4:Mn^2 在450nm和506nm处出现两个发射带,前者属于ZnGa2O4基质的发射,后者属于Mn^2 的^4T1→^6A1的跃迁发射。ZnGa2O4:Eu^3 则呈现Eu^3 的特征红光发射,最强峰位于613nm,属于Eu^3 的^5D0→^7F2超灵敏跃迁。通过光谱分析进一步证实了ZnGa2O4:Mn^2 /Eu^3 的发光机理是基质敏化,吸收能量并向激活离子传递能量。  相似文献   

3.
采用高温固相法在1350℃弱还原气氛下制备了Sr1-xBaxAl2O4∶Eu^2+,Dy^3+(x=0,0.2,0.4,0.6,0.8,1.0)长余辉材料,并对其微观结构和发光特性进行了分析。X射线衍射结果表明,当钡的掺杂摩尔分数x〈0.4时,样品晶体结构为SrAl2O4单斜晶系结构;当x≥0.4时,样品晶体结构为BaAl2O4六角晶系结构;而且随着钡对锶的取代,两种晶体结构的晶格常数都发生了一定程度的膨胀。光致发光测试结果表明,当x从0增大到1.0时,样品发射波长峰值也相应由515nm逐渐蓝移到494nm。通过热释光谱测试表明,SrAl2O4结构的样品的热释光峰所对应的温度比BaAl2O4结构的要高,且对应SrAl2O4结构的样品的余辉时间更长,初始亮度更高。  相似文献   

4.
稀土掺杂长余辉发光玻璃的研究   总被引:8,自引:1,他引:7  
分别采用空气气氛和还原气氛,制备了稀土Eu2O3,Dy2O3掺杂的铝硅酸盐玻璃,利用荧光光谱仪对样品进行了测试。结果表明:空气气氛条件下制备的铝硅酸盐玻璃样品均不具备长余辉发光性能,其激发光谱和发光光谱均是Eu^3+的^5Di(i=0,1)→^7 F(j=0~4)跃迁的典型光谱。经还原气氛处理后,单掺和双掺的铝硅酸盐玻璃样品均具有长余辉发光现象,单掺Eu^2+的发光峰位于462nm,而双掺Eu^2+和Dy^3+的发光峰位于457nm,且双掺Eu^2+和Dy^3+的样品陷阱能级较深,样品的发光持续时间长达12h以上。  相似文献   

5.
CaSO4掺Eu和Ag,Mn的热释发光谱   总被引:4,自引:4,他引:0  
张纯祥  唐强  陈晶亮 《发光学报》2004,25(6):679-685
用三维发光谱方法,研究了掺Eu和Ag,Mn的CaSO4热释光材料的发光特性。测定了CaSO4:Eu(0.1%,摩尔分数)经1kGy的^60Co的γ射线照射后的热释发光谱,观察到Eu^2 离子的波长为385nm,温度为120,154℃的两个发光峰,Eu^3 离子在波长590,620,700nm处有多个发光峰。测量样品经不同温度热处理后的热释发光谱,发现Eu^2 和Eu^3 离子的发光强度随热处理温度变化规律极不相同,可见,Eu^2 和Eu^3 浓度比可通过热处理来改变,从而得到需要的Eu^2 和Eu^3 相对发光强度。通过CaSO4:Mn(0.5%)和CaSO4:Eu,Mn(0.1%,0.1%)热释发光谱的比较,观察到Mn^2 不仅是发光中心,而且能起能量转移的作用。实验得到的CaSO4:Eu,Mn磷光体有很高的发光效率。实验结果表明Eu^2 取代CaSO4中的Ca^2 ,不需要电荷补偿,有比较稳定和简单的结构,其热释光峰基本符合以一陷阱和一发光中心为前提的一级动力学模型,Ag和Mn的掺入不产生Eu^2 的高温发光峰。当Eu^3 在CaSO4中取代Ca^2 离子时,因其价态不同,则需电荷补偿,可能产生缺陷复合体和局部跃迁发光,它的热释光发光机制不能用一级动力学方程表示,而Ag的掺入起电荷补偿作用,从而改变了Eu^3 发光峰温,而对Eu^2 的发光峰温影响极小。  相似文献   

6.
采用溶胶-凝胶法制备了Ca3SiO5∶Eu^2+发光材料。测量了材料的激发与发射光谱,结果显示,材料的发射光谱为一峰值位于505 nm处的不对称的宽带谱;监测505 nm发射峰,所得材料的激发光谱为一双峰宽谱,峰值为374和397 nm。研究了合成条件对Ca3SiO5∶Eu^2+材料发射光谱的影响,结果显示,随合成温度或合成时间或Eu^2+浓度的增大,Ca3SiO5∶Eu^2+材料发射光谱峰值强度均表现出先增大后减小的趋势,当合成温度为1 100℃、合成时间为4 h、Eu^2+浓度为0.5 mol%时,Ca3SiO5∶Eu^2+材料发射光谱峰值强度最大。  相似文献   

7.
Y2O2S:Eu3+,Mg2+,Ti4+红色材料的制备和长余辉性能   总被引:17,自引:9,他引:8  
用高温固相法制备了Y2O2S:Eu^3 ,Mg^2 ,Ti^4 红色长余辉材料,余辉时间达到1h以上,X射线衍射测量表明材料的晶体结构为Y2O2S。发射光谱对应了Eu^3 离子^5DJ(J=0,1,2,3)→^7FJ(J=0,1,2,3,4))的特征发射;激发光谱主峰位于345nm,另外在260,396,468,540nm等处也存在激发峰。对比测量了Y2O2S:Eu^3 ,Mg^2 ,Ti^4 和Y2O2S:Eu^3 的热释发光曲线,Y2O2S:Eu^3 的热释发光曲线可以拟合成3个热释发光峰的叠加:237,226,301K;而Y2O2S:Eu^3 ,Mg^2 ,Ti^4 的热释发光曲线可以拟合成5个热释发光峰的叠加:149,215,262,287,334K,并计算了相应的陷阱能级。Ti^4 是引起较深陷阱能级的主要原因,Mg^2 起电荷补偿的作用。  相似文献   

8.
硼酸掺量对SrAl2O4长余辉发光材料的发光性能影响   总被引:2,自引:0,他引:2  
用燃烧法制备了Eu2 ,Dy3 共掺杂SrAl2O4长余辉发光材料,研究了不同硼酸掺量对Eu2 ,Dy3 共掺杂SrAl2O4长余辉发光材料发光性能的影响。为了分析B2O3在材料制备中的作用,用XRD对所合成材料进行物相分析,用荧光光谱仪记录其发射光谱,并在暗室里拍摄紫外激发下的发光照片。结果表明:硼酸掺量为0.8的样品的发光光谱,其发射峰峰值位于518 nm,是典型的Eu2 的4f5d→4f的特征发射,为一宽谱带发光光谱。硼酸掺量为2的样品的发光光谱,其在518 nm位置的峰十分弱,而在487 nm处同时出现了一个弱峰,整个谱线呈一斜坡状。随着硼酸加入量的不同,Eu2 ,Dy3 共掺杂铝酸锶的发光效果、形貌特征均不同。在某一范围内,随着硼酸添加量的增加,合成了发光主晶相,烧结温度有所降低,材料的发光性能和发光亮度均有所提高。  相似文献   

9.
Eu3+和Tb3+掺杂的Y2SiO5体系发光特性研究   总被引:10,自引:0,他引:10  
采用溶胶-凝胶法合成了Eu^3 和Tb^3掺杂的Y2SiO5基发光材料,通过测量它们的激发光谱和发射光谱,研究了它们的发光特性,探讨了材料中Tb^3和Eu^3 两种发光中心间的能量关系。结果表明,Eu^3+在其中的特征发射以^5D0→^7F2电偶极跃迁为,Eu^3处于非反演对称中心格位;Tb^3在其中的发射为^5D4→^7FJ(J=4-6)跃迁发射。当Eu^3和Tb^3共存于Y2SiO5基质中时Eu^3的发射增强,Tb^3的发射减弱,存在Tb^3→Eu^3能量传递,Tb^3对Eu^3具有敏化作用。  相似文献   

10.
余华  熊光楠  朱汇  高素华  王世铭  李岩 《光学学报》2002,22(12):497-1500
BaFBr:Eu^2 是利用色心存储电子-空穴对并用可见光激励读出存储信息(产生Eu^2 的4f^65d→4f^7的跃迁)的优良的光激励发光材料。通过热释发光技术研究了BaFBr:Eu^2 的热激活行为,对其低温段和高温段的热释发光峰分别进行了归属,通过对BaFBr:Eu^2 以及掺杂Na^ 或Al^3 的BaFBr:Eu^2 的热释发光(TL)谱和光激励发光(PSL)谱的表征,指出在BaFBr:Eu^2 中掺杂Na^ 或Al^3 影响了F(Br^-)色心,使其陷阱深度变涛,并从理论上加以计算,得出的热致激发能量的变化与光致激光能量的变化能很好地吻合。  相似文献   

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