首页 | 本学科首页   官方微博 | 高级检索  
相似文献
 共查询到10条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
在聚乙烯和铝组合壳体上测量反照中子,检验数值模拟计算方法和程序。建立了3种组合装置,即等厚聚乙烯壳和铝壳组合,不等厚聚乙烯壳和铝壳组合,铝壳。D-T聚变中子由K-400中子发生器产生。中子屏蔽体由铁和含氢慢化吸收体组成。采用铀核裂变法测量反照中子。中子探测器为小型平板贫化铀和浓缩铀裂变室。探测器放在屏蔽体后面的铁球壳水平赤道方向上的不同测点上测量。贫化铀中的^235U同位素采用迭代方法扣除。实验大厅的散射中子本底采用实验屏蔽法和数值模拟计算结合的方法扣除。  相似文献   

2.
文章作者采用核活化法和核裂变法实验研究了加速器D-T中子、D-D中子以及~(252)Cf自发裂变中子在纯水泥体上的反射中子,获得了反射中子引起的6种高阈能活化箔的活化反应率以及~(235)U(包镉)和~(238)U裂变反应率.采用反冲质子法测量了4种厚度(4.5,9,18,27cm)聚乙烯板的角度中子谱.获得了聚乙烯铁铍组合壳体内距装置中心0,9.7,12.8和17.3cm 4个位置1MeV以上的中子能谱.采用铝核素标准截面相对测量法,获得了~(175)Lu、~(89)Y核素的(n,2n)反应截面.文章还分析了实验的不确定度.  相似文献   

3.
根据检验计算方法和参数的需要,开展D-D中子源水泥材料反射中子实验研究。实验中,通过对直穿透射中予以及水泥反射体反射中子引发^235U(包镉)和^238U裂变率的测量,得到在不同测量点上反射体对中子的反射系数。由于反射中子注量率通常较弱,因此采用固体核径迹法进行裂变率测量。  相似文献   

4.
以前在贫化铀/聚乙烯/铁组合球装置上进行的高能中子消失法的检验,存在的问题在于贫化铀内腔太小,距离的微小误差就会对实验结果产生很大影响,实验重复性差。因此用同样是中子增殖材料的铍代替贫化铀作补充实验。这样,一则可以减小因为距离的偏差对实验的影响;二则可能对^197Au(n,γ)、^198Au反应的影响再做研究。用铍/聚乙烯/铁组合球装置,在ns-200加速器上照射,用HPGe探测器测量.Au,Al,Nb高阈能指示剂的活化γ射线,确定它们在装置中的反应燃耗,以此检验高能中子消失法。  相似文献   

5.
描述了一种适用于高能粒子加速器周围杂散辐射场测量的改进型Andersson-Braun中子雷姆仪的原理与结构. 利用国内外多种类型的中子源装置,进行了中子能量从0.025eV-45.4MeV的注量率能量响应实验,实验表明,这种改进型Andersson-Braun中子雷姆仪,对能量大于20MeV中子的响应,比普通Andersson-Braun中子雷姆仪有明显的改善.  相似文献   

6.
中子诱发裂变反应率是表征和检验中子在材料中的输运、裂变放能等过程的重要物理量.贫化铀球壳裂变反应率径向分布数据,可为铀核数据宏观检验及研究裂变放能与贫化铀球壳厚度的关系提供数据支持.本文设计了内径为13.1 cm,外径分别为18.10,19.40,23.35,25.40,28.45 cm的五种不同厚度的贫化铀球壳组合装置;利用位于球壳中心的氘氚中子源轰击贫化铀球壳装置,中子产额约为3×10~(10)—4×10~(10)s~(-1);在"赤道"平面与入射氘束成45°方向测量裂变反应率随径向分布的情况.为了克服裂变室和俘获探测器等自身对模型和中子场的扰动,本文选择与装置材料相同的贫化铀材料作为活化探测器,以活化探测器中的裂变碎片143Ce发射的γ射线作为测量对象,通过HPGe探测器测量的γ射线数,基于~(143)Ce裂变产额数据反推裂变反应率.通过实验获得了贫化铀球壳内的裂变率及其径向分布规律,裂变反应率和相对标准不确定度分别位于5.28×10~(-29)—7.58×10~(-28)之间和6%—11%之间.基于蒙特卡罗程序和ENDF/BVI.8数据库完成了模拟计算,并与实验结果进行了对比分析,两者在不确定度范围内一致.  相似文献   

7.
用~6~种阈探测器测得有无铝反射体时的绝对活化反应率, 获得了铝材料的高能中子反射率, 其值基本在1—1.14之间, 变化趋势比较一致. 结果表明: 高能反射中子场在小角度测量点比较弱, 而在大角度测量点, 尤其在120°点比较强. 高能中子反射率随阈能的增大而变小. 中子反射率的实验不确定度为3.4%—4.2%. 模拟计算结果与实验结果在大多数点基本相符.  相似文献   

8.
韩金华  郭刚  陈启明  文章  张付强 《强激光与粒子束》2019,31(2):020201-1-020201-9
对国际上用于单粒子效应(SEE)研究的准单能中子源进行了相关调研,对产生准单能中子源的7Li(p, n)7Be核反应、装置布局以及表征中子场性质的中子注量率、中子能谱、中子束流轮廓及其均匀性、热中子本底等参数的理论计算及实验测量进行了系统的介绍。进行准单能中子SEE实验要求中子源有较高的中子注量率水平、较大的束流轮廓、较好的束流均匀性以及较低的热中子本底,并且能测量出精确的中子能谱。对准单能中子SEE实验过程以及三种中子SEE截面的尾部修正方法进行了介绍。  相似文献   

9.
在利用超强激光驱动中子源的研究和应用研究中,中子源的产额及其角分布至关重要.我们在星光Ⅲ号激光装置上采用气泡探测器对强激光驱动的中子源的产额及其角分布进行了测量.利用超强皮秒激光与碳氘薄膜靶相互作用产生高能氘离子束撞击次级碳氘靶,通过氘-氘核反应产生准单能快中子.实验发现中子束的发射具有一定的方向性,在入射氘离子的传输方向上中子束具有更高的强度,测量得到的中子束最大强度为5.13×107 n/sr.利用实验测量的氘离子能谱和角分布对中子束角分布进行了理论计算,结果与实验测量基本一致.  相似文献   

10.
 一、旋转靶强流中子源的现状一般讲,强流中子源是指中子注量在4π空间中一秒钟内具有近于或等于或大于1×1012个中子的辐射场。它可以利用反应堆得到平均能量为1MeV的中子;利用高能电子或质子加速器可得能量为数MeV的中子。国内外最近一、二十年来,在强流中子源方面做了大量的研究实验工作,除了利用加速器的(d-Be),(p-Be)和(d-D)反应产生中子外,大量的工作集中在用(d-T)反应并使用高速旋转的氚靶以产生强流中子场。  相似文献   

设为首页 | 免责声明 | 关于勤云 | 加入收藏

Copyright©北京勤云科技发展有限公司  京ICP备09084417号