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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 187 毫秒

1.  聚乙烯冲击压缩特性实验研究  
   黄秀光  傅思祖  舒桦  叶君建  吴江  谢志勇  方智恒  贾果  罗平庆  龙滔  何钜华  顾援  王世绩《物理学报》,2010年第59卷第9期
   利用神光Ⅱ装置第九路输出的倍频激光,采用直接驱动方式研究了聚乙烯(CH2)材料的冲击压缩特性.实验表明聚乙烯冲击波阵面自发辐射较强,冲击波在聚乙烯台阶中的传播比较稳定.采用阻抗匹配方法,以铝作标准材料,测量了聚乙烯的冲击绝热线,聚乙烯冲击压强达0.54 TPa,冲击波速度测量相对扩展不确定度~2%(K=2),实验数据的一致性较好,与已有低压实验数据及状态方程解析模型比较符合. 关键词: 聚乙烯 冲击绝热线 自发辐射 倍频激光    

2.  神光II装置上速度干涉仪的研制及应用  
   舒桦  傅思祖  黄秀光  叶君建  周华珍  谢志勇  龙滔《物理学报》,2012年第61卷第11期
   任意反射面速度干涉仪(VISAR)具有很高的测试精度, 能实现冲击波速度、粒子速度的连续测量, 是目前冲击波传播相关物理实验的主要诊断设备. 神光II高功率激光装置上的速度干涉仪其空间分辨率优于7 μm, 靶面视场约为1 mm, 探针光脉冲宽度约为 60 ns, 能满足各类冲击波相关实验的诊断. 该VISAR系统用偏振分光镜和波片系统组成了能量调节系统, 极大地方便了探针光能量和条纹相机匹配的调节; 利用新颖的探针光引入系统, 极大地提高了探针激光的能量利用率 (相对其他方法, 能量利用率提高了3倍). 该速度干涉仪已成功应用于状态方程实验、等熵压缩实验和冲击波追赶实验. 本文利用激光脉冲整形技术获得了无冲击压缩实验图像, 利用石英作为标准材料获得了聚苯乙烯 (CH)的Hugoniot数据, 利用双脉冲激光获得了石英材料中冲击波追赶 的实验图像并与理论模拟进行了对比, 实验和模拟符合得比较好. 实验结果表明, 神光II装置上的速度干涉仪能满足不同时间尺度(亚ns---几十ns) 冲击波传播相关物理实验的诊断, 为进一步开展CH的高精度Hugoniot参数测量、 高压无冲击压缩实验和冲击波时空整形实验奠定了基础.    

3.  冲击波聚心条件下阻抗匹配法的应用  
   于锦泉  杨堃  刘光祚  李庆忠  华劲松《高能量密度物理》,2009年第3期
   对数值模拟结果分析表明,当待测样品与标准样品厚度相同时,直接使用平均冲击波速度进行阻抗匹配法测量是可行的,但需要对待测样品中冲击波速度进行小量的修正。利用阻抗匹配法原理及冲击波聚心规律分析给出了冲击波速度不完全阻抗匹配聚心效应修正量,不完全阻抗匹配修正量由γ和αstand决定,γ取决于待测样品和标准样品的材料参数,αstand为标准材料冲击波聚心传播规律的一次项系数。    

4.  JB-9014钝感炸药冲击Hugoniot关系测量  
   刘俊明  张旭  裴红波  舒俊翔  覃双  钟斌  张蓉《高压物理学报》,2018年第3期
   采用火炮加载技术对JB-9014钝感炸药进行一维平面冲击实验。通过激光干涉测速仪测量冲击波到达炸药样品前、后表面的时刻以及炸药/镀膜氟化锂窗口界面粒子速度。利用冲击波到达炸药样品前、后表面的时刻差和炸药样品的厚度计算出冲击波在炸药样品中的传播速度,并结合炸药样品/氟化锂窗口接触面处粒子速度求出炸药样品冲击波后粒子速度,进而获得了炸药样品在3.1~9.7GPa压力范围内的冲击Hugoniot关系。对炸药样品中冲击波速度以及波后粒子速度进行不确定度分析,得到炸药样品中冲击波速度和波后粒子速度的合成标准不确定度约为0.54%和1.7%。将未反应炸药的冲击Hugoniot曲线和冲击波阵面的Rankine-Hugoniot关系进行联立得到冲击波后炸药样品内的压力和密度,进而拟合得到炸药样品在冲击绝热状态下沿(p,ρ)面的p-ρ曲线。    

5.  Al-Cu和Cu-Al阻抗匹配交叉实验初步分析  
   龙滔 罗平庆 王丽丽 张永慧《工程物理研究院科技年报》,2004年第1期
   在传统的利用化爆和二级轻气炮作为驱动源的状态方程阻抗匹配实验中,为了考核不同标准材料的可信度,采用了标准材料交叉检验技术。即依次利用这些标准材料作为测量某个待测材料测量雨贡纽线的标准材料,通过比较待测材料雨贡纽线数据的一致性实现对这些标准材料的检验。2004年在神光-Ⅱ装置上完成的二倍频激光Al-Cu和Cu-A1阻抗匹配实验,是一种交叉实验。这两类实验不仅铝、铜二者互为标准材料和待测材料,而且实验包含了正反阻抗匹配两种类型:铝-铜正阻抗匹配实验中冲击波由低阻抗铝进入高阻抗待测材料铜,铜-铝反阻抗匹配实验中冲击波由高阻抗铜进入低阻抗待测材料铝中。    

6.  C30混凝土冲击绝热关系和Grüneisen型状态方程的实验研究  
   王永刚  张远平  王礼立《物理学报》,2008年第57卷第12期
   采用一级气炮加载技术和锰铜压力计测试技术,对含初始空隙的C30混凝土在一维应变条件下的冲击特性进行了实验测量和分析.基于锰铜压力计测量的压力波形,确定了C30混凝土材料的冲击绝热关系,即冲击波速度D与波后粒子速度u之间满足线性关系.再从C30混凝土的冲击绝热数据出发,获得了计及初始空隙度0影响的多项式形式Grüneisen型状态方程中的各项系数.实测压力波形还显示:不同位置处的压力波形在迅速上升至峰值后均随时间逐渐衰减,而冲击波峰值又随传播    

7.  迈克尔逊干涉仪测量空气折射率实验中最佳间隔条纹数的探讨  
   杭乐斌  李雪梅《大学物理实验》,2017年第30卷第5期
   通过迈克尔逊干涉仪来研究压强对空气折射率的影响,通过Excel软件将实验数据进行线性拟合,得出了不同间隔条纹数下空气折射率随压强变化的拟合直线.当条纹间隔数取不同数值时,将测得的百分差和相对不确定度进行比较,最终确定最佳的间隔条纹数,提高了实验教学中测量空气折射率的精度.    

8.  基于PASCO平台的透明材料折射率的测量  
   金远伟  王娅冰  吴庆春  汪连城  赵斌《大学物理》,2018年第3期
   将迈克耳孙干涉仪和PASCO实验平台相结合,设计了一种高精度、高效率测量透明材料折射率的方法.首先分析PASCO迈克耳孙干涉仪测量材料折射率的原理,然后利用高性能PASCO传感器和计算机对干涉条纹进行图像采集和数据处理,得到待测透明材料的折射率信息.最后对材料折射率的不确定度进行探究.实验结果表明,旋转角度θ对折射率的不确定度影响最大,厚度d次之,干涉条纹计数K影响最小.PASCO实验平台配合迈克耳孙干涉仪可以准确、高效的记录干涉条纹在"吞吐"时光强的变化,降低条纹计数测量的不确定度,从而提高透明材料折射率的计算精度.同时该方法还可用于和透明材料折射率相关的其他特性的测量.    

9.  激光驱动高压下材料状态方程实验研究进展  被引次数:1
   顾援  傅思祖  黄秀光  吴江  叶君建  舒桦  马民勋  何钜华  王世绩《物理》,2007年第36卷第6期
   利用激光驱动冲击波进行材料状态方程实验研究已逐渐成为实验室获得材料TPa以上高压状态方程数据的重要途径.文章简述了激光状态方程实验研究方面的进展,重点介绍了激光驱动冲击波的基本特性,激光状态方程实验测量方法,激光驱动冲击波平面性、稳定性及干净性研究,以及激光状态方程实验研究等方面的成果.    

10.  高速扫描相机时间测量不确定度分析  被引次数:20
   谭显祥《光子学报》,2002年第31卷第11期
   以国内普遍使用的SJZ-30型高速扫描相机为例,用精测转速方法的结果处理数据,转速测量相对合成不确定度小于0.1%,时间间隔测量的相对扩展不确定度为0.2%.扫描速度在像面上的位置误差,采用"中值扫描速度",可予以校正.同时讨论了进一步降低转速测量不确定度和位置误差的方法.    

11.  基于可调谐激光的CO监测仪的不确定度评定  
   李红莲  李小亭  李金海  韩冰  董芳《光学学报》,2008年第28卷第s2期
   采用可调谐二极管激光吸收光谱技术(TDLAS)对CO气体的浓度进行测量,应用整体二次谐波最小二乘法对测量信号的实验数据进行反演处理。基于可调谐二极管激光吸收光谱技术, 对CO在线监测仪测量结果的不确定度来源进行了分析, 采用直接评定法对各种因素引起的不确定度分量、标准不确定度和合成不确定度进行了评定。实验结果表明, 仪器示值引入的不确定度、标准气体浓度定值的不确定度以及环境温度变化和电源电压波动引入的不确定度是影响测量不确定度的主要因素。    

12.  激光驱动冲击波在铝-金阻抗匹配靶中的传播稳定性  被引次数:1
   黄秀光  罗平庆  傅思祖  舒桦  龙滔  吴江  叶君建  何钜华  马民勋  顾援《强激光与粒子束》,2007年第19卷第11期
    针对神光Ⅱ第九路激光条件,利用1维JB程序和多台阶靶技术对冲击波在铝 金阻抗匹配靶中的传播稳定性进行了理论和实验研究,实验结果与理论结果基本吻合。结果表明,激光驱动冲击波在铝 金阻抗匹配靶中传播时,高阻抗待测材料金中的冲击波稳定传播最大距离急剧减小。因此,在进行铝-金阻抗匹配靶物理参数设计时,应保证高阻抗材料金台阶厚度满足冲击波传播稳定性,然后再按照阻抗匹配实验中两种材料的冲击波速度比来确定低阻抗标准材料铝的台阶厚度。根据神光Ⅱ第九路激光条件,铝-金阻抗匹配靶中铝基底厚度选取为30 μm左右较好,金台阶和铝台阶厚度应分别小于10 μm和17 μm。    

13.  Hugoniot实验的粒子速度测量不确定度分析  被引次数:2
   戴诚达  王翔  谭华《高压物理学报》,2005年第19卷第2期
    不确定度评定是Hugoniot实验的一项重要工作,针对飞片撞击法和对比法两类主要Hugoniot实验进行了粒子速度的测量不确定度分析。根据直接测量量和间接输入量及其不确定度,用不确定度传递律表述了粒子速度的不确定度,并给出了冲击压强(p)、压缩密度(ρ)和压缩比容(v)的评定方法。对于样品和基板为不同材料的非对称碰撞及对比法实验,不确定度评定除A类评定外还应包括B类评定,应考虑用Hugoniot镜像线近似二次冲击绝热线或卸载线而导入的不确定度。在Hugoniot实验中应尽量避免涉及B类评定的其它因素,如同种材料初始密度的显著差异、飞片击靶前的温升等情况。    

14.  原子荧光法测定金矿中砷和铋的不确定度评估  
   张晨芳  刘献锋《分析测试技术与仪器》,2014年第4期
   通过建立数学模型,分析了原子荧光法测定金矿中砷和铋的测量不确定度的影响因素,计算各影响因素的不确定度分量,并计算金矿中砷和铋的合成标准不确定度和扩展不确定度.结果表明:测量不确定度主要由样品制备过程和标准曲线拟合构成.金矿中砷的含量为18.398μg/g,其扩展不确定度为0.555 3μg/g(k=2),结果符合测试规范要求.铋的含量为0.359 3μg/g,扩展不确定度为0.441 1μg/g(k=2),铋的不确定度偏大,不符合测试规范要求,应通过降低铋标准溶液的浓度和减少待测液的稀释倍数来降低标准曲线拟合产生的不确定度.    

15.  基于静力悬浮原理的单晶硅球间微量密度差异精密测量方法研究  
   王金涛*  刘子勇《物理学报》,2013年第62卷第3期
   单晶硅球间微量密度差异测量是阿伏伽德罗常数量子基准定义的重要研究内容, 也是半导体产业中高纯度单晶硅制备工艺质量控制的主要方法. 为了改善现有非接触相移干涉法测量装置复杂和静力称重法测量不确定度低的特点, 根据单晶硅密度精密测量需要, 实现了一种基于静力悬浮原理的单晶硅球密度相对参比测量方法. 通过改变静压力和温度进行三溴丙烷和二溴乙烷混合液体密度的微量调节, 分别使两个待测单晶硅球在液体中悬浮, 根据悬浮状态时的液体温度和悬浮高度计算出待测单晶硅球密度差值. 通过双循环水浴和PID温度控制系统实现±100 μK的恒温液体测量环境. 通过图像识别和迭代拟合算法实现单晶硅球悬浮高度的测量. 使用PID静压力控制系统实现单晶硅球的稳定悬浮控制, 同时减少Joule-Thomson效应引起的液体温度改变. 利用静力悬浮模型中的温度变化和静压力变化线性关系准确测量出标准液体的压缩系数. 试验结果表明, 这种测量方法可以避免液体液面张力的影响, 测量相对标准不确定度达到2.1×10-7, 能够实现单晶硅球密度差值的精密测量.    

16.  开关触发延迟时间和抖动测量的不确定度分析  
   卫兵  卿燕玲  李洪涛  王玉娟  傅贞  何安  丰树平《强激光与粒子束》,2010年第22卷第7期
    为明确脉冲功率装置开关触发延迟时间和抖动测量的可信度,进行了不确定度评定。使用拟合的线性关系式结合示波器水平分辨力导致的不确定度建立开关延迟时间不确定度的数学模型;根据抖动的定义建立抖动的测量不确定度数学模型。两者均按B类不确定度评定。以相关实验数据为基础计算了各个不确定度分量、合成标准不确定度以及扩展不确定度。按工程测量要求置信概率为95%,取包含因子为2,可得初级实验平台(PTS)单路样机激光触发开关触发延迟时间测量的扩展不确定度为0.38 ns;抖动测量的扩展不确定度为0.13 ns。延迟时间和抖动测量结果的不确定度满足实验分析的要求。    

17.  液相原子荧光测定裙带菜中无机砷含量的不确定度评定  
   孙家豪  林剑豪  郑国华  陈小玲《广州化学》,2019年第4期
   采用液相原子荧光测定裙带菜中无机砷含量,评定了测定过程的不确定度。通过对重复性实验引入的不确定度、标准物质和配制过程引入的不确定度、标准曲线拟合引入的不确定度、试样的称量质量引入的不确定度、仪器引入的不确定度以及定容体积引入的不确定度的计算,结果表明标准曲线的拟合是影响不确定度的主要因素,其次是重复实验和五价砷标样配制过程引入的不确定度。对某裙带菜待测样品,无机砷含量为0.080 5 mg/kg时,扩展不确定度为0.006 7 mg/kg。    

18.  探究桥臂电阻及待测电阻的阻值改变对惠斯通电桥相对不确定度的影响  
   王邦文  卢锦杰  竺江峰《大学物理实验》,2016年第4期
   基于惠斯通电桥原理,进行桥臂电阻及待测电阻的阻值改变对惠斯通电桥相对不确定度的影响的探究,得出了在桥臂比为1:1的情况下,随着桥臂电阻的增大,相对不确定度也会随之变化。测得的待测电阻的相对不确定度与桥臂电阻的变化曲线趋势与待测电阻无关,但不同的待测电阻在相同的桥臂电阻的情况下测得的相对不确定度不同。    

19.  多次冲击波压缩DT冰理论研究  
   高耀明《强激光与粒子束》,2009年第21卷第6期
    冲击波压缩DT是ICF内爆过程中的主要熵增因素,如何用有限数目的时间整形冲击波实现近等熵压缩过程是优化点火靶设计的关键。利用理想气体和实际DT状态方程,计算系列冲击波压缩后的熵增和密度变化,分析表明,当第一个冲击波压强不大于0.1 TPa,后续再用3个冲击波达到10 TPa,总熵增不影响点火靶DT压缩性能,增加冲击波个数对DT熵增和压缩度改善效果很小。    

20.  示波谐振法测电容的研究  
   覃以威  何映  孔文婕《大学物理实验》,2012年第25卷第6期
   示波谐振法测量电容就是用示波器观察RLC串联电路的谐振现象来确定待测电容的值,是测量电容的一种简便方法.理论和实验研究表明,测量灵敏度对测量结果影响较大,电路中标准电感L和标准电阻R的取值对电路灵敏度有较大影响,而电路灵敏度引入的测量不确定度,对测量结果总不确定度影响较大.当L和R的取值使Q≥3时,电路灵敏度已足够高,一般已满足测量的要求.    

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