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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 260 毫秒

1.  激波与可运动颗粒群相互作用反射与透射机理实验研究  被引次数:1
   章利特  施红辉  王超  董若凌  贾会霞《应用力学学报》,2010年第27卷第2期
   对水平圆柱形激波管内可压缩性气体与颗粒群的相互作用进行了实验研究与理论分析.利用由压力传感器、信号放大器、示波器和计算机组成的压力测量系统对激波与颗粒群作用时的动态压力进行了测量.发现激波管内发生的是一个复杂的过程,包括激波与颗粒群作用时伴随了激波和膨胀波的反射与透射现象、激波和膨胀波与接触面的干涉、以及激波从激波管端壁的反射等现象.当颗粒装载比α=1时,透射激波被直径为6 mm的颗粒群衍射并且有膨胀波紧随其后,因此由透射激波引起的第一个压力峰急剧下降.颗粒装载比和颗粒直径影响透射激波的衍射和衰减.    

2.  管道内激波的不稳定性  
   徐复  陈乐山《应用数学和力学》,1993年第14卷第12期
   本文将无限大激波阵面的激波不稳定性理论推广到矩形截面管道内的激波不稳定性问题.首先,给出这个问题的数学提法,包括扰动方程与三类边界条件.其次,给出扰动方程的普遍解.上游和下游的普遍解分别含有5个待定常数.再次,在一类边界条件和一个假定下,证明了激波前扰动为0,激波后两个声扰动之一为0.边界条件是,X→±∞处扰动物理量为0.假定只讨论激波不稳定性问题,从而可先设ω=iγ,γ是不稳定性增长率,为正实数.另一类边界条件是管壁上法向速度扰动为0,它使波数只能取一组离散值.最后,用扰动激波上的5个守恒方程这一边界条件来决定激波后4个待定常数和扰动激波振幅这个未知量时,导出了色散关系.结果表明,正实数γ确是存在.不稳定激波有两种模式,一种模式为γ=-W.k(W<0)它代表激波的绝对不稳定性,是新得到的模式.另一种模式与过去工作中给出的大体相同.本文则进一步给出了这种模式的激波不稳定性增长率,并指出j~2((?)V/(?)P)_H=1+2M为最不稳定点(即无量纲化的不稳定性增长率Г=∞).如果不假定ω是纯虚数,而是复数,其虚部为正实数Im(ω)≥0.本文也严格证明了其不稳定性判据仍有两种模式,ω仍为纯虚数.    

3.  计算激波的高精度数值方法  被引次数:10
   袁湘江  周恒《应用数学和力学》,2000年第21卷第5期
   在分析了数值解在激波附近产生非物理振荡的原因后,构造了一个三阶迎风紧致格式以及激波的捕捉技术,提出了一种称为准装配法的新的激波装配方法,一维流动的数值试验表明,新方法是非常令人满意的。    

4.  新型复合补偿器研究  
   于德洪 李国华《应用光学》,1991年第12卷第5期
   本文给出了一种新型复合补偿器,它由两个λ/4波片和一个λ/2波片组成。利用琼斯矩阵方法对其进行系统的研究,结果表明其延迟量连续可调,满足补偿器要求。实验测量结果与理论结果相符。    

5.  激波在变截面管道中的传播及新激波的产生与发展  
   《中国科学A辑》,1975年第18卷第6期
   由于爆炸或各种不同的原因在介质中引起的压缩作用,如以超声速传播就形成激波。当一个强激波进入变截面管道后,由于管道截面积的变化,激波强度也发生变化,其后面形成不定常气流。为了探讨激波及其后面的不定常气流的变化规律,我们用三种方法进行数值计算,即:一维特征线法,一维两步二阶差分法及轴对称二维两步二阶差分法。计算结果,三种方法相辅相成,并弄清了管内的流场。计算表明,第一个激波过后在连续流中很快出现了新的激波,并逐渐增强。二维不定常方法还算出了三叉波的形成。    

6.  波带片遮蔽目标的高速摄影术  
   谢碧华《光子学报》,1986年第15卷第1期
   利用波带片条纹遮盖目标,用高速摄影机通过另一个透明波带片对其进行跟踪,为我们测量目标位移提供了一种极精确的方法。胶片的不平度,大气波动以及高速相机的振动也会影响莫尔条纹形状的变化。用这种方法较容易测量目标位置和方向的微小变化。    

7.  简化流通量分裂算法研究  
   马汉东 李素循《计算物理》,1997年第14卷第4期
   针对Steger-Waming流通矢量分裂格式和其修正工所构成的混合格式进行了研究,引入压差放大因子,使其对于有粘激波流场分辨能力有所提高,同时采用一种特殊分裂方法以简化矩阵运算。利用该方法研究了三种超声速流场;(1)平面激波反射问题;(2)超声速边界层流动;(3)高超声速压缩拐角流动。    

8.  一种在双驱动激波管和激波风洞中实现运动激波与头激波斜相互作用的新方法  
   韩肇元 王震球 尹协振 姚久成 杜安棣 王奎《中国科学A辑》,1987年第30卷第1期
   本文在讨论和分析了国外现有的运动激波与头激波斜相互作用的两大类实验方案的基础上,提出并实现了在双驱动激波管和激波风洞中形成运动激波与头激波斜相互作用的新方法.这种方法不仅可以获得双波(指运动激波与头激波,下同.)斜相互作用所需要的平面的运动激波,而且可以同时得到双波斜相互作用条件下试验模型表面瞬态压力曲线和流场照片.这种方法还可以用于研究在运动激波前有气流情况下,运动激波在尖劈或尖锥表面规则反射(Regular Reflection)与Mach反射(Mach Reflection)之间的转变.在测试技术方面,本文还提出了一种改进方法,用于测量运动激波的激波Mach数.    

9.  利用超声测量动态力  
   王蜀楚《应用声学》,1990年第9卷第2期
   振动机器作用在底座上的动态力由于种种原因测量往往是困难的或不可能的。本文提出一种利用超声测量这种动态力的新方法。超声方法已广泛用于测量结构材料的应力状态或弹性常数等。本方法最显著的特点是测量底座和振动机器间相互作用区所产生力的积分动态分量,其原理是基于固体中弹性波的非共振参量相互作用,它是在高频波被一低频形变场相位调制时出现的一种效应。利用机器在底座上力作用的一个模型,可以获得一些方程,方程给出了探测底座的弹性波的相位变化作为作用力动态分量的函数。    

10.  抽吸激波管的性能分析与计算  
   徐立功《力学学报》,1990年第22卷第5期
   为了减小由于反射激波和透射激波分叉引起的反射型激波风洞试验气体提前受到污染的现象,本文研究了一种新的具有抽吸的激波管流动,分析了抽吸缝的作用,给出了这种抽吸激波管性能参数的计算方法,同时还给出了反射激波与边界层相互作用引起的激波分叉的形状随抽吸量变化的计算公式。实验证实了边界层抽吸可以有效地减小激波与壁面边界层相互作用所产生的分离现象。计算与测量结果是一致的。    

11.  一类新型激波捕捉格式的耗散性与稳定性分析  
   谢文佳  李桦  潘沙  田正雨《物理学报》,2015年第64卷第2期
   高超声速流动是高复杂性的可压缩黏性流动, 其中存在激波、剪切层、激波/激波干扰、激波/边界层干扰、旋涡与分离流动等复杂流场结构. 对其进行准确模拟需要使用低耗散、强鲁棒性的激波捕捉方法. 本文基于一类新型的通量项分裂方法, 提出了一种耗散低且鲁棒性好的激波捕捉格式K-CUSP-X. 对该格式的耗散性和激波稳定性进行了详细的理论分析, 得到了格式激波稳定的数值条件. 推论认为, 迎风格式激波稳定的充分条件为速度扰动量具有衰减性, 数值实验验证了该推论. 研究表明, 该格式与Toro提出的通量分裂格式K-CUSP-T相比, 在保证精确捕捉接触间断的同时, 又具有更好的稳定性, 在激波处不会产生“红玉”现象.    

12.  一类非线性方程激波解的Sinc-Galerkin方法  被引次数:1
   吴钦宽《物理学报》,2006年第55卷第4期
   研究了一类非线性奇摄动方程的激波问题.利用Sinc-Galerkin方法,构造出边值问题的激波解,并由Newton法得到其近似解.    

13.  一类奇摄动非线性边值问题激波解的Sinc—Galerkin方法  
   吴钦宽《工科数学》,2010年第2期
   讨论了一类非线性奇摄动方程的激波问题.利用Sinc—Galerkin方法,构造出边值问题的激波解,并由Newton法得到其近似解.    

14.  一类奇摄动非线性边值问题激波解的Sinc-Galerkin方法  
   吴钦宽《大学数学》,2010年第26卷第2期
   讨论了一类非线性奇摄动方程的激波问题.利用Sinc-Galerkin方法,构造出边值问题的激波解,并由Newton法得到其近似解.    

15.  纳米示踪平面激光散射技术在激波复杂流场测量中的应用  被引次数:2
   易仕和  何霖  田立丰  赵玉新《力学进展》,2012年第42卷第2期
   在激波以及激波边界层相互作用这类含激波的复杂流场中,流场结构具有明显的三维特征.研究这类流场,采用纹影、阴影和干涉等传统流动显示技术空间分辨率较低,难以分辨流场的三维特性.基于纳米示踪的平面激光散射技术(nano-tracer planar laser scattering,NPLS),是作者近年来开发的一种新的研究超声速流场的测试与显示技术,可对超声速复杂三维流场进行高时空分辨率流动显示与测量.NPLS技术的特点使其成为测量激波复杂流场的有力手段.近年来,作者以NPLS技术为主要手段,对航空航天领域典型的激波复杂流场进行了试验研究,包括超声速弹头绕流、超声速混合层、超声速边界层,以及激波边界层相互作用流场,显示出NPLS技术在激波复杂流场精细测试与流动显示中优势.本文简要介绍NPLS技术在激波复杂流场测量中应用的研究进展.    

16.  CdTe:Li晶体中ALi°受主与电子及激子的相互作用  
   刘俊业  徐叙瑢《发光学报》,1987年第8卷第1期
   用两种不同方法实现了在CdTe晶体中Li杂质的低温扩散。其中后一种无Te预扩散的方法是首次报导的。为研究在CdTe:Li中ALi°受主与电子和激子的相互作用,分析了各种发光机制中的动力学过程,观测了(e,ALi°)及(ALi°,X)发光的激发光强度效应。(ALi°、X)束缚激子可以热离解成一个自由电子和一个自由空穴而留下一个中性受主ALi°,其束缚能为Eb=4meV。在不同强度的光激发下,研究了(e,ALi°)辐射复合中电子—声子耦合。当杂质中心不变时,平均声子数N~0.1基本上保持不变,它是杂质中心波函数半径的一个量度。若假定杂质中心上电荷分布为Gaussian形,计算出表征电荷在杂质中心局域程度的常数α~160Å。    

17.  电光调制中半波电压测量方法的研究  被引次数:5
   孙鉴  牟海维  刘世清  李玉洋  张雨《大学物理》,2008年第27卷第10期
   半波电压是表征电光调制时电压对相位差影响大小的一个非常重要的物理量.以铌酸锂(LiNbO3)晶体的横向电光调制为例,具体分析了半波电压的物理意义,讨论了输出光强与外加电压的关系,介绍了3种测量方法(光通信模拟法、极值测量法、倍频调制法)的测量原理和操作过程,对3种方法的测量结果进行对比讨论,并且提出了两种改进线性调制的方法.最后介绍了电光开关的一种应用.    

18.  气相爆轰的胞格结构  
   《爆炸与冲击》,1986年第3期
   气体爆轰现象是Berthelot等人在1881年发现的。Chapman(1899年)与Jouguet(1917年)首先提出了爆轰波的一维流体动力学理论《称CJ理论),他们把爆轰波阵面简化为强间断,假定流动是一维定常的,利用流体力学的Euler方程组解出了波阵面上的爆轰参数。1940至1943年,Zeldovich、von Neumann与Doering三人在CJ模型的基础上,把爆轰波看作由引导激波和紧跟其后的有—定    

19.  多波长相移干涉测量法  
   Yeou-Yen Cheng  James C.Wyaut  张状尖《应用光学》,1986年第5期
   本文叙述了一种提高双波长相移干涉测量性能的方法。通过引入第三种波长的相位数据,就能测量某种异常陡峭的波前的相位。实验是利用一个线性探测器阵列测量一个离轴抛物面的表面度来完成高的。对于被测的波前,探测器两相邻象素(pixels)之间的光程差达3.3个波。求出五组数据的瞬时平均值之后,测量的可重复性均优于25A°(均方值λ=6328°)。    

20.  镀层式同轴热电偶数据处理方法研究  
   曾磊  桂业伟  贺立新  孔荣宗  王安龄《工程热物理学报》,2009年第30卷第4期
   同轴热电偶热流传感器进行热流测量是风洞试验热流测量的一种非常重要的手段.应用二维轴对称热传导理论,结合横向传热影响、表面温升对热流的耦合影响、流场建立初始阶段来流对传感器表面温升的影响等因素,为激波风洞同轴热电偶热流传感器的数据处理方法建立了两套方案,为进一步提高测热精度提供了技术途径.    

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