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在北京正负电子对撞机的J/ψ和Ds能区,选择了辐射巴巴事例,并以此来研究北京谱仪的桶部簇射计数器能量响应特性.在消除了由于电子和辐射光子在桶部簇射计数器中沉积能量区域重叠的影响后,正确地得到了桶部簇射计数器在电子和光子动量小于2GeV以下的能量响应,表明在所研究能区,桶部簇射计数器的能量响应线性很好.对桶部簇射计数器微小的非线性进行修正后,重建的π0不变质量谱得到改善. 相似文献
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使用4种具有不同特点的强相线作用模型,按照西藏羊八井ASγ联合实验的条件,对“膝”区能量宇宙线的大气簇射过程进行蒙特卡罗模拟,分析了不同模型的簇射特征,找出与妆组成比较密切的特征量,最后用一种BP型人工神经网络对模拟结果进行分辨,并检验了分辨能力与作用模型的关系。结果表明,该网络能有产地挑选出不同模型产生的质子事例,分辨能力受作用模型的影响较弱。 相似文献
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针对无人机载及星载激光成像雷达系统对条纹管的小型化、高空间分辨率与大探测面积的应用需求,研制了一台具有高边缘空间分辨能力、高亮度增益的小型条纹相机.采用球面光电阴极、球面荧光屏技术提高了条纹相机的边缘空间分辨率和探测面积,有利于增大激光成像雷达的探测视场;采用狭缝型加速电极代替传统栅网电极,有利于提高条纹相机的电耐性和可靠性;设计了加载高达-15 kV工作电压的像缩小型条纹管,增大了条纹管的亮度增益,有助于增大激光雷达系统的探测距离.测试结果显示:在有效工作面积16 mm×2 mm内,条纹管静态空间分辨率高于29.3 lp/mm@MTF=5%(MTF表示调制传递函数),亮度增益高达39.4.条纹相机光电阴极处静态空间分辨率高于15 lp/mm@CTF=11.64%(CTF表示对比度传递函数);边缘动态空间分辨率高于9.8 lp/mm@CTF=5.51%;时间分辨率优于54.6 ps@Tscreen=4.3 ns(Tscreen为全屏时间)且在整个工作面积内具有较高的一致性;动态范围为345:1@54.6 ps.同时,为满足不同的景深及探测精度需求,相机设置六个扫描档位,可以实现不同扫速下的超快速目标诊断.该条纹相机在无人机载及星载激光成像雷达探测中具有潜在的实用价值. 相似文献
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数码望远镜实现了数码相机与望远镜的有机组合,因此可用评价数码相机成像质量的指标——分辨率来评价数码望远镜的成像质量。但国际标准的数码相机分辨率检测如果不加改进,很难直接应用于数码望远镜的分辨率检测中。为此,提出了采用平行光管来测试数码望远镜分辨率的新方法,并在理论推导可行的基础上对单个数码望远镜进行了重复实验,最后采用自行编制的软件自动判读分辨率,测得数码望远镜的水平分辨率均值为814LW/PH,标准差为24LW/PH。结果表明,实验重复性好、可靠性较高,且采用软件自动判读分辨率比人工目视判读更客观、准确。 相似文献
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一种新的提高CCD成像分辨率的方法 总被引:10,自引:3,他引:7
提高数字图像的分辨率一直是一个热门话题,在现代高技术战争中发挥着重要的作用。从CCD成像原理出发,分析了1/2像素错位的低分辨率图像与高分辨率图像各像素灰度值之间的对应关系,提出了一种新的提高CCD成像分辨率的方法。通过多次移动CCD获得多幅低分辨率图像,按照介绍的算法合成一幅高分辨率图像,达到了CCD分辨率提高多倍的目的,算法的本质是使一超定解多元方程组变成有唯一解的方程组。通过仿真实验和分析表明:所建立的提高分辨率的方法是正确的,分辨率可以提高2倍、3倍甚至更高在理论上是可行的,而计算时间的复杂度远远小于其它方法。 相似文献
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设计了一种具有高空间分辨率、高时间分辨率和大工作面积的同步扫描条纹管.建立三维模型,系统地分析了物理时间分辨率与加速电压、空间分辨率与偏转系统-光电阴极的距离、动态空间分辨率和时间分辨率与扫描速度的关系.给出最优化结构参数和电气参数:dDC=100 mm,Ug=700 V,Tscreen=0.5 ns.数值模拟结果表明,在光电阴极有效工作面积18 mm×2 mm范围内,静态和动态空间分辨率分别高于25 lp/mm@MTF=10%和16 lp/mm@MTF=10%.在Tscreen=0.5 ns时,同步条纹管的时间分辨率优于5.6 ps.此外,实验测试得到在400 nm波长处,光电阴极的辐射灵敏度为51 mA/W,光电阴极有效面积内的静态空间分辨率高于25 lp/mm@CTF=13%. 相似文献
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The scintillation timing characteristics of (La,Gd)2Si2O7:Ce (GPSLa23.5%:Ce) single crystal were studied and compared with Gd2SiO5:Ce (GSO:Ce) single crystal. The photoelectron yield, scintillation decay times and coincidence time resolution were measured. At 511 keV γ-rays, the photoelectron yield of 10,770 ± 500 phe MeV−1 and energy resolution of 5.4 ± 0.2% obtained for GPSLa23.5%:Ce are much better than those of 3350 ± 160 phe MeV−1 and 7.8 ± 0.3% obtained for GSO:Ce. The scintillation decay time profile was measured by the time-correlated single photon counting technique using a fast-slow coincidence setup. In both materials the comparable rise times of several nanoseconds are present. The fast component decay time of 56 ns with relative intensity of 49% obtained for GPSLa23.5%:Ce is inferior to that of 32 ns(88%) obtained for GSO:Ce. Consequently, the coincidence time resolution of GPSLa23.5%:Ce is slightly worse than that of GSO:Ce. The normalized time resolution was also discussed in terms of a number of photoelectrons and decay time of the scintillation pulse. 相似文献
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Yonghua Du Jia‐ou Wang Longhua Jiang Lucas Santiago Borgna Yanfei Wang Yi Zheng Tiandou Hu 《Journal of synchrotron radiation》2014,21(4):756-761
Obtaining sub‐10 pm spatial resolution by extended X‐ray absorption fine structure (EXAFS) spectroscopy is required in many important fields of research, such as lattice distortion studies in colossal magnetic resistance materials, high‐temperature superconductivity materials etc. However, based on the existing EXAFS data analysis methods, EXAFS has a spatial resolution limit of π/2Δk which is larger than 0.1 Å. In this paper a new data analysis method which can easily achieve sub‐10 pm resolution is introduced. Theoretically, the resolution limit of the method is three times better than that normally available. The method is examined by numerical simulation and experimental data. As a demonstration, the LaFe1–xCrxO3 system (x = 0, 1/3, 2/3) is studied and the structural information of FeO6 octahedral distortion as a function of Cr doping is resolved directly from EXAFS, where a resolution better than 0.074 Å is achieved. 相似文献