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相似文献
 共查询到19条相似文献,搜索用时 125 毫秒
1.
56mm焦距重心定位用光学系统   总被引:2,自引:0,他引:2  
刘新平 《光子学报》1997,26(7):657-660
文章中介绍的光学系统是一个56mm焦距,相对孔径为1/1.3,视场角为11.3°,后截距>10mm,光谱范围为046~0.75μm的六块无胶合透镜组成的镜头.该光学系统只有两种低吸收、物理、化学性能良好的普通光学玻璃材料(Bak6和ZF2)组成,因此可以有高的透过车;全视场范围内各色光重心偏之差小于±1.2μm,象面上80%能量集中在24μm~54μm之间.与一般光学系统相比,它具有各色光重心偏差值小、和轴上、轴外能量分布比较一致的特点.  相似文献   

2.
利用Wassermann-Wolf原理设计共形光学系统   总被引:1,自引:0,他引:1  
基于Wassermann-Wolf曲面原理,设计了一套共形光学系统.该系统的设计方法与传统光学系统不同,具有随目标视场变化的动态像差特性.系统主要参量f′为30 mm,像空间F/#为1.0,工作波长为3~5 μm,HFOR为24°(半目标视场),HFOV为1.0°(半瞬间视场).设计结果表明,在整个目标视场系统成像质量达到较好水平.  相似文献   

3.
轻小型星敏感器光学系统的设计   总被引:7,自引:3,他引:4  
吴峰  沈为民 《光子学报》2004,33(11):1336-1338
介绍了星敏感器的工作原理,对光学系统的指标进行详细的分析,给出光学系统的设计结果和评价.设计得到的镜头焦距22.7 mm,相对孔径1:1.4,视场角17.1°×17.1°(圆视场角24°),而长度仅45.3 mm.由七个球面透镜组成,光阑放在第二、三透镜之间.  相似文献   

4.
星模拟器作为星敏感器的地面标定系统,用来模拟星点像的大小、星等、光谱、色温、星的位置及星之间的角距等。随着航天技术的不断发展,对星模拟器本身的要求也越来越高,进而使星模拟器重要部件准直光学系统的设计成为关键因素。利用离轴反射式光学系统无色差、体积小、光利用率高、中心无遮拦等特点,提出一种离轴抛物面式准直光学系统。该系统由离轴主抛物面反射镜和次平面反射镜组成,实现了通光口径为Φ300 m m ,焦距为3000mm ,视场角为30′的准直光学系统设计,经像质分析表明,在视场角内畸变为0.0062%(小于0.01%), MTF达到衍射极限,波相差为0.0716λ,所设计的光学系统能满足要求,并论述了准直光学系统的装校过程。  相似文献   

5.
从Schwarzschild系统出发,基于设计大视场光学系统的同心原则,设计了一种大视场的三反射光学系统.该系统有两个球面反射镜,一个二次非球面镜,系统在频率50 lp/mm处22°×11°的条形大视场范围内具有良好的成像性能,可以用于紫外探测光学系统中.  相似文献   

6.
用像差逐项优化法装调离轴三反射镜光学系统   总被引:2,自引:0,他引:2  
在对复杂光学系统粗装调完成之后 ,利用自准干涉检验的办法 ,采集光学系统各视场的干涉图 ,然后用干涉条纹分析软件算出整个系统波前误差 ,其量值用泽尼克系数来表示 ,通过泽尼克系数与系统的波像差的关系 ,判断要调整的目标值 ,即当前在光学系统中占主导地位的波前误差 ,对主导误差优化 ,得到系统的失调量 ,由光学设计软件确定其正确后 ,进行一次精密装调。然后进行多次这样的计算机迭代和优化 ,直到光学系统达到最好的调整状态。运用此方法来装调大口径 ,长焦距离轴三反射镜系统 ,在波长λ等于 6 32 .8nm时 ,该离轴三反射镜系统中心视场波像差均方根值达到了 0 .0 94λ ,+1°视场和 - 1°视场的均方根值分别为 0 .10 6λ和 0 .12 5λ。  相似文献   

7.
张祥翔  傅雨田 《应用光学》2007,28(4):412-415
空间推扫相机的光学系统要求具有大视场、大口径、低F数等特点,据此设计了一种3波段光学系统。在参考国内外各种扫描或推扫相机结构的基础上,根据像差理论和系统要求,采用有效的分光方式和紧凑的光路结构,对不同的波段采用不同的像差校正方法,以及对系统优化组合后,最终得到了一个实用的光学系统。该系统包括可见、中波红外和长波红外波段,视场达到2.93°×0.3°,可见波段的F数为3.8,中波和长波波段的F数为1.9。从设计结果可以看出,系统3个波段的光学调制传递函数(MTF)都接近衍射极限。  相似文献   

8.
代雨  程欣  张文明  李杰  吕升林 《应用光学》2020,41(5):891-897
为满足高动态星模拟器的使用要求,设计了一套适用于DMD的投影光学系统和照明光学系统。投影系统采用二次成像方式,解决了大视场长出瞳距情况下长后工作距和系统像差校正难的问题,采用复眼透镜阵列设计了相应的照明系统,利用全反射棱镜实现照明系统和投影系统的同向排列。设计结果表明:系统出瞳为60 mm,视场为28.6°,畸变小于0.045%,80%的能量集中在直径为8 μm的圆内,照明系统的照明均匀度大于94%,满足设计指标要求,适用于大视场长出瞳距DMD型动态星模拟器的光学系统。  相似文献   

9.
王刚 《应用光学》2014,35(2):297-299
 利用反射式光学系统宽光谱,无色差,纵向外形尺寸小等特点,提出一种采用两镜系统为原型的五反光学系统,实现了宽光谱(0.4 μm~12 μm)、长焦距(1.6 m)、小型化(总长≤85 mm)光学系统设计。2个反射面引入高次非球面,经像差平衡设计,像质达到使用要求。轴外视场激光能量经两镜五反系统聚焦后,激励光谱转换靶使之发出可见光 长波红外光谱,为光电装备的光轴调校提供模拟的无穷远目标。  相似文献   

10.
一种新型离轴三反式光学系统的设计   总被引:13,自引:6,他引:7  
在三反射镜光学系统的几何光学理论的基础上,设计了一个焦距f=1000 mm,相对孔径D/f=1/4,视场角2w=3°的离轴非球面三镜反射系统,讨论了优化方法和各参量对系统结构和像差的影响.  相似文献   

11.
袁群  季文  高志山 《应用光学》2020,41(4):858-868
标准球面透镜是斐索型干涉仪的核心器件,综述标准球面透镜的几何特性和误差。分析标准球面透镜在干涉照明光路和成像光路中的作用,重点介绍并实验验证了球面干涉成像的R-sinθ几何特性关系模型,给出了采用Q非球面实现非球面分裂的新型设计方法,以及2片式非球面标准球面透镜结构的实例,概述了针对小F数标准球面透镜球面干涉腔中的待测球面调整误差和移相空间非均匀性误差的研究成果,介绍了校正球面干涉腔中误差的波面差分算法,指出在近标准球面透镜焦点位置测量球面时的回程误差影响,从物像共轭关系角度解释了近焦点位置回程误差较大的原因,比对分析了标准球面透镜的透射波前与斜率对回程误差的影响。提出了在设计标准球面透镜时需注意的几何特性关系,以及使用标准球面透镜时易产生的误差和相应的抑制方法。  相似文献   

12.
基于单曲面迭代计算的曲面透镜设计方法   总被引:1,自引:0,他引:1  
为在平面上实现所需的照明,满足照明系统的要求,需要对光学系统进行二次设计。传统的设计方法往往用规则曲面指定透镜的一个表面,并以此为基础来设计另个一表面,这样会导致其表面形状复杂,不方便加工或装配。对此,提出了一种基于单曲面迭代计算的透镜曲面设计方法,即适当设计指定光线从透镜的一个表面到另一个表面的光路分布,再以此分别迭代计算透镜的各个表面。该设计方法采用两个自由曲面配合成曲面透镜,较以往的设计方法更加灵活、方便,设计得到的曲面镜头较以往更加简单光滑,便于加工和装配。结合一陈列灯镜头设计,给出了基于单曲面迭代计算的曲面透镜设计计算结果。  相似文献   

13.
The propagation of X‐ray waves through an optical system consisting of many X‐ray refractive lenses is considered. For solving the problem for an electromagnetic wave, a finite‐difference method is applied. The error of simulation is analytically estimated and investigated. It was found that a very detailed difference grid is required for reliable and accurate calculations of the propagation of X‐ray waves through a multi‐lens system. The reasons for using a very detailed difference grid are investigated. It was shown that the wave phase becomes a function, very quickly increasing with increasing distance from the optical axis, after the wave has passed through the multi‐lens system. If the phase is a quickly increasing function of the coordinates perpendicular to the optical axis, then the electric field of the wave is a quickly oscillating function of these coordinates, and thus a very detailed difference grid becomes necessary to describe such a wavefield. To avoid this difficulty, an equation for the phase function is proposed as an alternative to the equation of the electric field. This allows reliable and accurate simulations to be carried out when using the multi‐lens system. An equation for the phase function is derived and used for accurate simulations. The numerical error of the suggested method is estimated. It is shown that the equation for the phase function allows efficient simulations to be fulfilled for the multi‐lens system.  相似文献   

14.
The dependences of focal length F of an actual convex-flat lens on radius ρ of its annular zone and distance x (the magnitude of the transverse spherical aberration) of the intersection of rays on angle α between a beam emerging from a certain annular zone of the lens and the optical axis of the system are determined by means of normals and tangents. The results from investigating the correlation between the geometric optical parameters of the focusing convex-flat lens and the spatial-angular parameters of light converted in a nonlinear crystal (the optical second harmonic) are presented.  相似文献   

15.
The plenoptic camera is a single lens stereo camera which can retrieve the direction of light rays while detecting their intensity distribution. In this paper, to reveal more truths of plenoptic camera imaging, we present the wavefront analysis for the plenoptic camera imaging from the angle of physical optics but not from the ray tracing model of geometric optics.Specifically, the wavefront imaging model of a plenoptic camera is analyzed and simulated by scalar diffraction theory and the depth estimation is redescribed based on physical optics. We simulate a set of raw plenoptic images of an object scene, thereby validating the analysis and derivations and the difference between the imaging analysis methods based on geometric optics and physical optics are also shown in simulations.  相似文献   

16.
刘飞  魏雅喆  韩平丽  刘佳维  邵晓鹏 《物理学报》2019,68(8):84201-084201
针对实时广域高分辨率成像需求,充分利用具有对称结构的多层共心球透镜视场大且各轴外视场成像效果一致性好的特点,设计基于共心球透镜的多尺度广域高分辨率计算成像系统.该系统基于计算成像原理,通过构建像差优化函数获得光学系统设计参数,结合球形分布的次级相机阵列进行全局性优化,提高系统性能的同时有效简化光学设计过程、降低系统设计难度.系统稳定性测试结果表明,该成像系统的MTF(modulation transmission function)值在截止频率处接近衍射极限,弥散斑均方根恒小于探测器像元尺寸,整机实景实时成像效果良好,无视觉可见畸变.该系统不仅有效解决了传统成像中广域和高分辨率成像矛盾的问题,而且为计算光学成像系统设计奠定了一定研究基础.  相似文献   

17.
金属具有良好的可加工性和导电性,利用金属制作液体透镜的壁垒,可有效地提高基于介质上电润湿液体透镜的抗震抗摔、耐电压,以及侧壁电极可加工等性能。针对材料表面平整度对击穿电压的影响进行了相关的研究,在此基础上制备的液体透镜聚焦性能良好,焦距变化的理论值与实验测量值高度吻合,可实现3cm至无穷远范围内的有效变焦。基于金属侧壁结构的电润湿液体透镜将在柔性显示以及液体透镜阵列化、多型化发展中发挥重要的作用。  相似文献   

18.
Chen W  Nelson RL  Zhan Q 《Optics letters》2012,37(4):581-583
Owing to a geometric phase effect, an isosceles triangular aperture etched into thin metal film leads to constructive or destructive interference of surface plasmons excited at the two equal sides under linearly polarized illumination. Through appropriate spatial arrangement of an array of triangles, a highly confined focal spot beyond the diffraction limit can be achieved at the geometric center under azimuthally polarized excitation with field enhancement comparable to a bull's eye plasmonic lens under radially polarized illumination. Through simply rotating the orientation of each triangle aperture by 90°, the plasmonic structure defocuses the same azimuthal polarization illumination due to destructive interference caused by a geometric π-phase difference between the two sides of the triangle and between the adjacent triangles.  相似文献   

19.
为提高真空相机光学性能,对现有改正镜作为真空相机封窗进行了可行性研究。通过现有改正镜几何模型,将力学场映射到有限元模型中,计算改正镜在受大气压强差状态下的变形。利用最小二乘法求解Zernike多项式前6项系数和拟合求解改正镜面形方程,分析变形后的改正镜对真空相机像质影响。研究结果表明:相对于原有像质的弥散半径,变形后的改正镜使得真空相机点阵图的弥散半径增大且最大增大41.9%,通过调节CCD焦距从249.554 mm变为249.574 mm,使得CCD点阵图弥散半径相对于原来增大0.301%~1.09%,保持了LAMOST低分辨率光谱仪相机原有的像质要求,说明现有改正镜可直接用于真空相机设计方案。  相似文献   

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