介质中电位移矢量D=ε_0E_0的充要条件的通俗证明

用电磁学方法通俗地证明电位移矢量Ｄ与介质无关的充要条件．     

碰撞能对S(1D) +H2(v=0, j=0)→SH+H反应立体动力学性质的影响

利用1A′态的势能面[ Ho et al., J. Chem. Phys. 116, 4124 (2002)]，采用准经典轨线方法研究了在不同碰撞能条件下，S(1D) +H2(v=0, j=0)→SH+H反应的立体动力学性质. 通过计算得到了描述反应物速度矢量k与产物的转动角动量矢量j′这两个矢量相关的分布函数P(r)、描述反应物速度矢量k、产物速度矢量k′与产物的转动角动量矢量j′这三个矢量相关的二面角分布函数P(r)以及描述反应产物角动量极化的分布函数P(r,r).计算结果表明产物的转动角动量矢量j′在空间具有明显的定向和取向效应，并且产物的转动角动量具有强烈的极化. 另外，计算结果还表明这些立体动力学性质对碰撞能非常敏感.     

矩孔光栅的矢量模式理论

本文引入满足均匀矢量亥姆霍兹（Ｈｅｌｍｈｏｌｔｚ）方程的矢量波函数作为基矢，对矩孔光栅的孔内外光场分别进行矢量模式展开和矢量平面波展开，并由耦合条件导出了求解展开系数的方程组，从方程组中求解出相应的振幅系数，可研究光栅的衍射场分布，该方法可研究入入射扬方向和偏振任意时的衍射效率和偏振特性等问题。     

矢量水听器测试模型及拾振条件探讨

本文建立了矢量水听器的拾振模型，并分析推导了其拾振条件。首先从声学理论角度介绍了矢量水听器工作模型并得出矢量水听器的拾振条件，然后分别从声场分析的角度、振动学角度建立矢量水听器工作模型并得出相同的矢量水听器的拾振条件。即水听器波尺寸越小越好及水听器与水介质等密度的条件，另外矢量水听器与水介质质点之间悬挂系统的刚度越小越好。最后根据文献介绍的实测结果，分析了矢量水听器拾振条件的符合性。     

碰撞能对S(1D) +H2(v=0, j=0)→SH+H反应立体动力学性质的影响

利用1A′态的势能面[ Ho et al., J. Chem. Phys. 116, 4124 (2002)],采用准经典轨线方法研究了在不同碰撞能条件下,S(1D) +H2(v=0, j=0)→SH+H反应的立体动力学性质. 通过计算得到了描述反应物速度矢量k与产物的转动角动量矢量j′这两个矢量相关的分布函数P(r)、描述反应物速度矢量k、产物速度矢量k′与产物的转动角动量矢量j′这三个矢量相关的二面角分布函数P(r)以及描述反应产物角动量极化的分布函数P(r,r).计算结果表明产物的转动角动量矢量j′在空间具有明显的定向和取向效应,并且产物的转动角动量具有强烈的极化. 另外,计算结果还表明这些立体动力学性质对碰撞能非常敏感.     

电位移矢量D与极化电荷之间的关系

本文利用矢量分析的方法，研究电位移矢量与极化电荷之间的定量关系，给出了电位移矢量与极化电荷无关的条件。     

均匀分层介质中标准矢量波函数的构成

研究了在均匀分层介质中构成标准矢量波函数的必要条件。研究结果表明在均匀分层介质中构成标准矢量波函数一般需遵循Morse-Feshbach判据外，领示矢量只能选取与折射率变化方向一致的那根坐标轴单位矢量。但在某些特定的条件下，对领示矢量的选取条件可以放宽为只需遵循Morse-Feshbach判据即可。     

介质中电位移矢量D＝ε0E0的充要条件的通俗证明

用电磁学方法通俗地证明电位移矢量D与介质无关的充要条件。     

氨分子在0_0~0和2_0~1带的选择光离解

本文利用脉冲紫外激光(UV)选择激发氨分子到A~1A″_2电子激发态的两个最低振动能级υ′_2=0和υ′_2=1(ν_2振动),然后检测新生态H原子的飞行谱(TOF),研究了氨分子的光碎片动力学。光谱证实了最近所测的离解能D_0~0(H-NH_2)=4.645eV;绝大多数生成的NH_2(X~2B_1)基处于非振动激发,但是具有围绕a惯性轴的高度转动激发。通过NH_3(A)的υ′_2=1光离解产生的NH_2(X)基具有较高的内部激发,并且显示了在N=K_a转动能级上的反转布居。     

关于薄膜上下表面二反射光束产生附加位相差π的条件

本文较详细地讨论了薄膜干涉中光矢量平行和垂直分量产生附加位相差。的条件，并指出光矢量产生附加位相差。的条件是上述二者的综合结果．     

_μ在质子上的吸收

近来实验对c在质子上的吸收反应研究较为仔细,这些精确的实验将有助于更精确地确定核子和电子、Vc的相互作用常数。在核子和(μ,Vμ)的相互作用常数中,关于赝标量耦合常数f,理论上对它的数值讨论结果并不确定,可以是+8λ或-8λ,(λ是赝矢量耦合常数和矢量耦合常数之比)。而根据对现有μ~-俘获几率以及俘获后中子角分布     

双光子光折变晶体中两分量矢量空间孤子

为了研究外加偏压双光子光折变晶体中的矢量空间孤子,建立了矢量空间孤子的动态演化方程,给出了矢量空间孤子数值解.采用数值模拟的方法,求解矢量空间孤子的数值表达式,理论预言了稳态条件下亮-亮、暗-暗自耦合矢量空间孤子的存在|同时,数值求解演化方程,分析了亮-亮自耦合矢量空间孤子的演化特性.数值结果表明,无论两孤子分量的强度近似相等还是有较大差别,这些自耦合矢量空间孤子都可以由数值积分程序给出.亮-亮、暗-暗自耦合矢量空间孤子在双光子光折变晶体中稳定存在.     

双光子光折变晶体中两分量矢量空间孤子(英文)

为了研究外加偏压双光子光折变晶体中的矢量空间孤子,建立了矢量空间孤子的动态演化方程,给出了矢量空间孤子数值解.采用数值模拟的方法,求解矢量空间孤子的数值表达式,理论预言了稳态条件下亮-亮、暗-暗自耦合矢量空间孤子的存在;同时,数值求解演化方程,分析了亮-亮自耦合矢量空间孤子的演化特性.数值结果表明,无论两孤子分量的强度近似相等还是有较大差别,这些自耦合矢量空间孤子都可以由数值积分程序给出.亮-亮、暗-暗自耦合矢量空间孤子在双光子光折变晶体中稳定存在.     

矩形槽光栅的矢量模式理论

本文引进满足均匀矢量Helmholtz方程的矢量波函数作为基矢,对矩形槽光栅的槽内和槽外的光场分别进行矢量平面波展开和矢量模式展开,并由耦合条件导出了求解展开系数的方程组,可进行数值计算.该方法可研究入射场的方向和偏振任意时的衍射效率、偏振特性变化等问题.在p偏振和s偏振的特殊情况下所得到的公式与用标量模式理论得到的结果一致.     

感生电动势及动生电动势表达式与E=-(dΦ/dt)的等价性讨论

用微分法则和矢量代数由Ｅ＝－ｄΦｄｔ在一定条件下直接导出感生电动势和动生电动势表达式,说明其具有等价性     

二源矢量场的唯一性定理

曹昌祺先生所著《电动力学》的附录中，对矢量场唯一性定理叙述为：“一个矢量场被它的散度、旋度和边值条件（法线或切线分量）唯一确定．”［２］《大学物理》１９８６年第１１期柯元明的文章［１］认为，切线分量未必能够唯一确定矢量场．笔者在柯文的启示下，提出二源矢量场唯一性定理，作为柯文的补充，把柯文提出的问题和曹先生对唯一性的提法统一起来．     

双折射晶体入射、折射光电场矢量的琼斯描述及界面处菲涅耳方程的修正

为了用琼斯矢量更明确地表示双折射晶体入射光和折射光的偏振状态,利用波法线椭球和物质方程,将入射光和折射光的电场矢量均视为由o振动和e振动两个方向的分量叠加而成,并将之投影到垂直于和平行于入射面的两个方向上。其中,入射光和折射光电场分量之间的关系用菲涅耳方程中的透射系数表示。考虑到e光电场矢量与电位移矢量的差别,对菲涅耳方程进行了一定的修正以满足e光的边界条件。最终给出了入射光和折射光电场矢量的琼斯矢量形式。并通过具体的数值计算说明,菲涅耳方程修正前后e光的透射系数有一定的差别,且e光的电场矢量和电位移矢量之间的分裂不可忽略。     

柱矢量光束在透射时的自旋霍尔效应

有限光束矢量特性可以由全局化的特征单位矢量和广义琼斯矢量完整地描述,特征单位矢量平行于传播轴的光束为柱矢量光束。通过这种表示理论描述了在近轴近似条件下柱矢量光束的透射情况。在透射过程中光束的特征单位矢量发生了变化,透射光束的特征单位矢量既不平行于传播轴,也不垂直于传播轴。特征单位矢量的变化导致光束产生了一个与入射面垂直的横向位移,同时这个横向位移和光束的偏振椭圆率有关,不同圆偏振态(左旋和右旋)的透射光束所产生的横向位移的方向相反。这一结果和近年来在实验中检测到的均匀偏振光束的自旋霍尔效应类似,表明柱矢量光束在透射过程后也会产生光的自旋霍尔效应。     

一类正交增强的阶谱六面体矢量单元构造

利用阶谱正交多项式的优越性,从单元系统矩阵形成的角度分析阶谱六面体矢量单元的基函数,提出具有正交增强的阶谱六面体矢量单元(ORHHVFE)构造目的;并利用该目的构造的阶谱六面体矢量单元与其它阶谱六面体矢量单元(HHVFE)进行了金属腔本征模问题的数值计算对比实验.结果表明ORHHVFE具有与其它HHVFE同等的数值计算精度,且由ORHHVFE形成的有限元系统矩阵条件数获得了极大的改善.     

对速度的矢量性、相对性和瞬时性的理解与应用

高中物理教材中在研究物体的动量、动量定理、动量守恒定律时，首先介绍了动量的概念，说明了动量的矢量性，公式中动量的矢量性由速度的矢量性决定．因为速度具有相对性，一般情况下指的是对地的速度，且每时每刻这个速度都是对地的．所以在应用动量、动量定理、动量守恒定律解题时，