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本文认为用单缝衍射中央明纹的近似宽度除以主极大条纹的近似间距来计算单缝衍射中央明纹内光栅衍射主极大条数的方法是不可取的,而利用各级主极大的衍射角与包线中央明纹半角宽的关系计算是更为恰当的教授法. 相似文献
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第 4期试题解答1 )用橡皮泥固定一小段漆包线的两端 ,打开激光器 ,并对准漆包线 ,观测远处 (比如墙壁或隔板上 )的衍射条纹。用卷尺测量衍射条纹间距以及漆包线到墙壁的距离L。由衍射公式计算漆包线直径b(若不用衍射法 ,可用千分尺测量b) .设衍射图像第k级暗纹到中心的角宽度为Δθ,有Δθ=kλb 实际上 ,若测量± 1级暗纹 (即中央主极大的角宽度 )之间的距离a(图 1 ) ,则aL =2 λb 这时漆包线的直径减去漆膜厚度t的 2倍 ,得到导电芯线的直径d =b -2t。图 1 漆包线衍射示意图2 )连接电路如图 2 ,将单刀双掷开关分别连接… 相似文献
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为提高长程轮廓仪(LTP)面型检测的精度,提出一种使用波面型等光程多光束分束器的LTP。该分束结构可将入射光束分成若干束等光强等光程的相干光。在理论上分析计算了傅里叶变换(FT)透镜焦平面上干涉条纹的位置和强度分布,探究了零级干涉主极大条纹宽度、振幅和±1级干涉主极大条纹振幅与多光束分束器各结构参数之间的关系。通过选取合适的参数设计了基于多光束干涉原理的新型分束器,并与传统分束器进行了仿真实验比较,设计了测量系统中的准直镜和FT透镜,在Zemax软件中建立了完整的光学系统模型,并对该模型进行了实验验证。结果表明多光束干涉长程轮廓仪可以实现对被测表面斜率的测量,其在探测面上的干涉条纹宽度比传统双光束干涉窄,光强也更加集中,可以提高LTP的测量精度。 相似文献
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本文试想说明在大学物理教材及其相关参考书中,对于光栅和单缝在单行光线斜入射时衍射条纹的叙述不明确而展开的讨论. [例1]用每1mm有500条栅纹的光栅,观察钠光谱线(λ= 590nm).向(l)光线垂直入射时;(2)光线以入射角30°入射时,最多能看到第几级条纹? 首先分析平行光线垂直入射时,可由光栅公式:(a+ b)sin=±Kλ; 而最大衍射角=90°,sin=1所以, K=±a+b/λ=±3.38 显然取K=±3. 即在中央明条纹(x=0)两侧分别有3条明条纹,这样最多能看到第三级明条纹. 其次当… 相似文献
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对单缝衍射实验中空间非对称问题的分析 总被引:1,自引:0,他引:1
一、引言由理论知,夫琅和费单缝衍射光强分布曲线相对中央主极大两侧应出现对称的极小值和次级极大值,但在学生实验中常出现与理论不符的结果,关于强度不对称问题已有专文讨论。本文讨论衍射光强分布相对中央主极大左右两侧同级次的极小和次级极大值的位置坐标不对称现象,这可称之为“空间不对称”。有关的实验数据如下列表中所示。 相似文献
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同轴式光全息存储技术及其系统 总被引:1,自引:1,他引:0
同轴式光全息存储技术是新型超大容量超高速存取的光学存储技术。具有反射式结构的光盘可以将再现光反射回聚焦透镜,因而可以简化系统结构,而且可与现有的光盘系统(如CD和DVD)很好地兼容。引进现有光盘的伺服控制技术可以有效地保持聚焦透镜与光盘间距和精确定位,因而,可将全息图准确无误地记录在媒体中并准确无误地再生出来而不受外界的振动影响。首先讨论了传统的“双光束干涉法”在商品化方面遇到的难题,从而引出了同轴式光全息存储技术并演示了它的记录、再生的实验结果。通过实验数据分析计算了该光盘系统的角度偏差和光源波长容限范围。为实现装置的低成本和小型化等方面提供了理论依据。 相似文献
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一种新的单幅条纹图的相位解调方法 总被引:1,自引:0,他引:1
基于非载波条纹图的条纹灰度分布的极值准确定位,提出了一种新的由单幅条纹图解调相位方法.该方法首先准确定位每个条纹灰度的极值包括最大和最小,再基于极值图将条纹的强度值分布线性地变换到-1和1之间,最后利用arcos反余弦取代传统的atan2反正切算法求出相位,结合极值图就能快速准确地解调出含有封闭条纹的条纹图相位.本方法仅用一幅条纹图,不需要传统的条纹定级和对分数级条纹插值与拟合,自动判别条纹相位变化的波谷,准确获得条纹相位分布.这一方法使光测法研究动态和瞬态问题成为可能,而不需引入载波法调制条纹.文中通过实例说明了本方法的处理过程. 相似文献
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基于傅里叶-贝塞尔变换计算高斯光束垂直入射环形光栅时的衍射远场分布,分析了其衍射远场光强分布的一般规律,并与平面波入射时的情况进行了比较.计算结果表明:当光栅半径为1.5倍高斯光束束腰半径时, 随着光栅环数的增加,中央亮斑半值全宽先减小后增大、中央亮斑所包含的功率占总功率的比值减小、中央主极大光强值减小,三者的变化趋势与平面波入射时的趋势一致;中央亮斑半径、次极大光强值变化趋势与平面波入射时的变化趋势不同.当环数小于5时,高斯光束经过环形光栅的衍射场光强变化无规律;当环数大于10后两种情况下衍射场光强变化都不明显;当环数趋于无穷时中央亮斑半径、中央亮斑半值全宽、次极大光强值趋于圆孔衍射(环数等于1)时的值,中央亮斑所包含的功率占总功率的比值约等于圆孔衍射时的1/2,中央主极大光强值约等于圆孔衍射时的1/4. 相似文献
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基于傅里叶-贝塞尔变换计算高斯光束垂直入射环形光栅时的衍射远场分布,分析了其衍射远场光强分布的一般规律,并与平面波入射时的情况进行了比较.计算结果表明:当光栅半径为1.5倍高斯光束束腰半径时,随着光栅环数的增加,中央亮斑半值全宽先减小后增大、中央亮斑所包含的功率占总功率的比值减小、中央主极大光强值减小,三者的变化趋势与平面波入射时的趋势一致;中央亮斑半径、次极大光强值变化趋势与平面波入射时的变化趋势不同.当环数小于5时,高斯光束经过环形光栅的衍射场光强变化无规律;当环数大于10后两种情况下衍射场光强变化都不明显;当环数趋于无穷时中央亮斑半径、中央亮斑半值全宽、次极大光强值趋于圆孔衍射(环数等于1)时的值,中央亮斑所包含的功率占总功率的比值约等于圆孔衍射时的1/2,中央主极大光强值约等于圆孔衍射时的1/4. 相似文献
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一、原理1.测量固体折射率(n_x):待测固体选用的是各向同性介质——盖玻片,盖玻片两个表面的平整程度以及二者的平行度,都要经过认真仔细地挑选,以它产生的白光干涉条纹比较规则为宜。然后将其固定在一个小框架上,玻片的高度不需过高,最好只占据我们可观察到的整个视场的下半部,其厚度t是经过多次测量后的平均值,所用公式如下: 设未插入待测物前,白光零级干涉条纹出现在视场中央时,“可动镜”M_2的位置在d_0。 相似文献
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