15C的中子晕结构研究

实验测量了83A MeV ^14,15C的核反应总截面(σ_R)及¹⁵C产生^14,15C和¹⁴C产生¹³C的动量分布(P_//). 分析得到了¹⁵C产生¹⁴C和¹³C的动量分布半高宽(FWHM)分别为71±9MeV/c和223±28MeV/c, 而¹⁴C产生¹³C的FWHM为195±21MeV/c. 从¹⁵C和¹⁴C产生¹³C的FWHM与Goldhaber模型的预言基本一致. 而¹⁵C产生¹⁴C的FWHM却要比该模型计算小得多. 同时观测到¹⁵C的σ_R比相邻核有反常增加. 在Glauber模型框架中, 对实验测得的P_//和σ_R进行了探讨. P_//和σ_R的分析结果同时显示¹⁵C的最后一个中主要处于s_1/2态, 具有中子晕结构.     

Studies on the exotic structure of 23Al

The longitudinal momentum distribution (P_//) of fragments after one-proton removal from ²³Al and reaction cross sections (σ_R) for ^23,24Al on carbon target at 74A MeV have been measured simultaneously. An enhancement in σ_R is observed for ²³Al compared with ²⁴Al. The full width at half maximum of the P_// distribution for ²²Mg fragments has been determined to be 232±28 MeV/c. Analysis of P_// using the Few-Body Glauber Model indicates a dominant d-wave configuration for the valence proton in the ground state of ²³Al. The exotic structure in ²³Al is discussed.     

Study of the total reaction cross section via QMD

This paper presents a new empirical formula to calculate the average nucleon-nucleon (N-N) collision number for the total reaction cross sections (σ_R). Based on the initial average N-N collision number calculated by quantum molecular dynamics (QMD), quantum correction and Coulomb correction are taken into account within it. The average N-N collision number is calculated by this empirical formula. The total reaction cross sections are obtained within the framework of the Glauber theory. σ_R of ²³Al+¹²C, ²⁴Al+¹²C, ²⁵Al+¹²C, ²⁶Al+¹²C and ²⁷Al+¹²C are calculated in the range of low energy. We also calculate the σ_R of ²⁷Al+¹²C with different incident energies. The calculated σ_R are compared with the experimental data and the results of Glauber theory including the σ_R of both spherical nuclear and deformed nuclear. It is seen that the calculated σ_R are larger than σ_R of spherical nuclear and smaller than σ_R of deformed nuclear, whereas the results agree well with the experimental data in low-energy range.     

稍高于库仑位垒的238U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了²³⁸U(5.4MeV/u)轰击⁴⁸Ca、⁴⁵Sc靶和²³⁸U(6.0MeV/u)轰击¹⁶O、⁴⁸Ca、⁴⁵Sc、⁴⁸Ti、⁵⁸Fe、⁶⁴Ni及⁸⁹Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道. 得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等. 实验用了4片200mm×300mm的双维位敏雪崩计数器, 给出了关联的空间位置信息与飞行时间. 三体事件用运动学直接求解, 其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实. 探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定. 实验表明, 跟随裂变源于准弹性散射, 其截面σ_S.F较大对于²⁷Al靶, 为σ_S.F总截面的15%, 而⁸⁹Y靶为70%. 同时发现, 对于幻核靶, σ_S.F与索末费尔得参数之间有简单的线性关系.     

14N+27Al在93和77MeV的准弹和深度非弹反应

对轻系统¹⁴N+²⁷Al反应(E_Lab=93和77MeV), 使用大面积位置灵敏电离室测量了出射类弹碎片, 得到质心系TKE-θ平面上d³σ/dΩdEdZ等高图, 不同TKEL下的角分布和Z分布, 不同碎片的角分布; 推出σ²和相互作用时间τ的关系, 并对实验结果进行了分析讨论.     

由裂变碎片角分布直接确定全熔合截面σfu

本工作采用固体径迹探测器（天然白云母）测量了72.7,69.6,67.4,65.4,63.4和61.4MeV¹²C离子轰击¹⁸¹Ta,W,Re,Pt,¹⁹⁷Au,Pb和²⁰⁹Bi等裂变反应碎片角分布。由相当于全部动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论分析直接确定了形成全熔合的临界角动量l_cr,根据锐截止模型计算了全熔合截面σ_fu。结果和按照R.Bass模型计算的全熔合激发函数做了比较。我们还分析了已经发表过的¹⁴N+Pb和¹²C+²³⁸U碎片角分布数据,由对碎片角分布数据理论分析得到的全熔合截面σ_fu和直接测量的结果很好的符合。     

核反应总截面参数化计算

给出了一个计算核反应总截面的参数化公式.用此公式计算了包括低能、中高能区大量系统的核反应总截面,且和实验数据进行了比较.讨论了反应总截面σ_R与中子过剩自由度(N-Z)的关系,以及相互作用半径R与轰击能量E_cm的关系.     

低阻尼碰撞中粒子交换的关联性和丰中子流

本工作以极好的Z和A分辨测量了5.9MeV/核子的¹²⁹Xe在⁵⁶Fe, ¹²⁴Sn, ¹¹⁶Sn靶上及5.8MeV/核子的¹³⁶Xe在⁵⁶Fe靶上引起的准弹和部分阻尼反应产生的类Xe产物的产额. 发现质量分布和电荷分布的离散之间的关系取决于能量阻尼程度和系统. 也得到了关联系数ρ和能量阻尼的关系. 可能是关联系数ρ而不是量σ²_A/σ²_Z才能正确反映质子和中子交换之间的关联程度.     

对爱因斯坦模型的修正及考虑热效应的三个通用状态方程

 对固体考虑热效应的爱因斯坦模型进行了修正。指出考虑热效应的通用状态方程中不应该包含零点振动项，方程参数不应该直接取为参考温度下的实验值V_R，B_R，B′_R和γ^G_R，而应该取为零温下的数值V₀，B₀，B′₀和γ^G₀；提出了一种从V_R，B_R，B′_R和γ^G_R求解V₀，B₀，B′₀和γ^G₀的方法。将提出的方法应用于三个典型的通用状态方程，包括Baonza、mMNH和Vinet方程。数值结果表明，利用相同的实验参数对三个方程解出的参数，以及预测的零压和低压下的热物理性质差异很小，而且都与实验数据符合很好。这些结果表明，在零压和低压下预测热物理性质的精确度不足以用来判断各种通用状态方程的适用性。     

12C+64Ni反应中出射α粒子的机制和截面与入射能量的关系

实验研究了E_l=36.5MeV至69.4MeV八个入射能量下的¹²C轰击⁶⁴Ni引起的核反应. 使用ΔE-E半导体探测器, 测量了反应中出射的α粒子的能谱和角分布. 角分布随着入射能量的升高由擦边角成峰变成为前角成峰, 中间呈现过渡形态. 入射能量较低时, 截面随入射能量的升高而增加的速率较慢, 能量较高时增加的速率较快.