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1.
作者报道了用X射线衍射法对Bi2Sr2-yMyCuO6+δ(M=La,Pr,0.0≤y≤1.0)系列单晶样品进行结构研究的结果.根据晶体结构的不同性质,我们将掺杂区分为三个区域.第一个区域的掺闭量在0.0≤y≤0.10之间,在此区域中晶体的平均结构为单斜结构,其调制波矢具有两个非公度分量q1=β1b+γ1c.第二个掺杂区的掺镧量在0.10<y≤0.60之间,晶体的平均结构由单斜转变为正交结构,调制波矢具有单个非公度分量q1=β1b+c.第三掺杂区的掺镧量在0.60<y≤1.0之间,晶体的平均结构转变为另一单斜结构,在这一区域有两类调制结构共存.第一类调制结构与第一、第二掺杂区的调制结构类似;第二类调制结构的调制调幅沿α轴方向极化,调制波矢β分量约为第一类调制结构的二分之一.对于Bi2(Sr1.2La0.8)CuO6+δ单晶,其第二类调制波矢为q2=0.122b+0.43c. 相似文献
2.
本文中我们用X射线旋进照相观察了Bi2+xSr2-xCuOy的晶体调制结构.实验结果表明x=0.2的单晶样品具有单斜对称性,其空间群为B2/b(或Bb).随着x的增加,单斜畸变减小.我们测量了调制波矢随名义组成的变化规律,讨论了调制波矢在第一布里渊区的对称性质.对调制结构提出了几种可能的有公度模型.最后讨论了调制结构对超导电性的影响. 相似文献
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4.
本利用X射线衍射、电子衍射和拉曼散射对Bi2Sr1.8La0.2Cu1-xMxOy(M=Ni,Zn)体系的微结构进行了研究。实验表明,随着掺杂量的增加,掺Zn体系的结构畸变明显大于掺Ni体系的结构畸变。由此看来,非磁性杂质Zn之所以比磁性杂质Ni对Tc具有更大的抑制作用,应该归因于Zn掺杂造成材料严重的结构畸变。 相似文献
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研究了La2-xSrxCu1-yFeyO4(x=0.13,0.15,0.17和y=0.0,0.002,0.004,0.006)多晶样品在不同磁场下(H=1,3和5T)正常态直流磁化率与温度的关系和超导转变温度与Fe掺杂含量的关系.结果表明,不掺杂样品的正常态直流磁化率呈宽峰行为.随着Fe掺杂量的增多,直流磁化率与温度的关系由宽峰行为变为Curie-Weiss行为.与此同时,超导转变温度随Fe掺杂含量的变化而变化.这表明载流子浓度是影响超导的重要因素.对Fe掺杂样品,其正常态直流磁化率与温度的关系可以用X=a+bT+c/(T-T0)很好的表示.我们认为,其中a+bT项是带Pauli顺磁的贡献.对同一掺Fe样品,增加外磁场时,居里常数c增大而常数项a减小.这是由于在Fermi面存在不满的窄带(dx2上Hubbard带),它是导致居里顺磁的原因.增加磁场时它往高能方向移动,窄带的电子空得更多,这些电子移向较宽的杂化带,导致每个Cu离子的磁矩增大,而带的Fermi面电子态度减小.我们的实验结果也表明,超导电性与能带结构密切相关. 相似文献
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本文系统地分析了在Y1-xAlxBa2Cu3Oy(x=0~0.7)中用Al替代Y的替代效应.我们发现当x<0.4时,Al主要替代在Y位,引起结构畸变,从而导致氧含量的减少和O-T相变,转变温度随Al含量增加而下降.当掺杂量大于0.4,Al开始占据Cu(1)和Cu(2)位,样品变为四方结构,Tc迅速下降.XPS分析表明,Al的位置依赖于掺杂量,随掺杂浓度的增加Al依次替代Y,Cu(1),Cu(2).同时我们观察到Tc和CuO2平面间相互作用的正比关系. 相似文献
8.
利用电子衍射方法发现Ba的掺杂增强了Bi系2201相的非公度调制,即沿b,c方向的调制周期都明显下降。超导电性研究发现适量Ba的掺杂(x≤0.2)可提高2201相的Tc,但当x≥0.3时,其Tc迅速下降,同时伴随超导相-绝缘相的转变。还利用X射线和紫外光电子能谱系统地分析了此体系的电子结构的特征,在此基础上综合地分析了该体系的非公度调制结构、电子结构与超导电性的相互关系,指出这种Ba2+对Sr2+的同价元素的替代加剧了
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9.
Dy^3+掺杂的氟锆酸盐玻璃的光谱性质 总被引:1,自引:0,他引:1
测量了氟锆酸盐玻璃中Dy^3+离子的吸收光谱和荧光光谱。根据Dy^3+离子的吸收光谱,得到氟锆酸盐玻璃中Dy^3+离子的J-O参量Ω,Ω3.29×^20cm^2,Ω4=1.56×10^20cm^2,Ω6=2.48±10^20cm^2,经计算了氟锆酸盐玻璃中y^3+离子的发射特性,计算了Dy^3+离子1.3μm发射的^6F11/2(6H9/2)→6H15/2跃迁的发射截面σ=0.62×10^-20c 相似文献