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相似文献
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1.
DNA温度效应的Raman光谱研究   总被引:1,自引:1,他引:0  
测定了不同温度下DNA纤维和溶液的拉曼光谱。结果表明:当温度变化时,碱基、磷酸根等特征振动都不同程度的受到影响,谱线强度、频率随温度呈非线性变化。在所有的振动模式中,腺嘌呤A的特征振动受到温度的影响最大。除了磷酸根的谱线1101cm^-1以外,其余谱线的波数变化均随温度的升高向低波数移动,而且波数的移动主要集中在变性峰的起始点70℃左右。另外还讨论了拉曼谱线强度随温度的变化关系,得到了38,82℃(纤维为85℃)2个峰,其中38℃与DNA的功能活跃区有关,82℃(和85℃)为DNA的变性点,与DSC(差示扫描量热法)的测量结果一致。  相似文献   

2.
乳腺癌病人单个细胞的Raman光谱   总被引:16,自引:3,他引:13  
给出了乳腺癌病人正常乳腺细胞与癌细胞的拉曼光谱。从实验谱线中得到:癌变细胞的拉曼谱整体变弱,就相对强度而言,DNA的2个磷酸根骨架峰782,1084cm^-1和脱氧核糖一磷酸振动峰1155及1262cm^-1拉曼谱线明显的减少;表征A型(DNA)构像的特征峰812cm^-1及谱线979,668cm^-1消失,并有新峰1175cm^-1出现,905cm^-1的谱线增强并有6cm^-1的红移,这说明DNA的磷酸根骨架有一定的断裂;从而导致癌细胞的分裂繁殖失去有效的控制。在癌变组织细胞的拉曼谱中还发现了很强的一类与钙硬化密切相关的特征峰960cm^-1;通过这些特征拉曼谱线的变化,为癌症的诊断和治疗提供了有力的实验依据。  相似文献   

3.
温度对鱼鳞胶原蛋白二级结构的影响   总被引:7,自引:0,他引:7  
从草鱼鱼鳞中提取酶溶性胶原蛋白(PSC),通过SDS-PAGE电泳分析为典型Ⅰ型胶原蛋白且达到电泳纯.在此基础上利用傅里叶变换红外光谱(FTIR)、拉曼光谱(Raman)和圆二色谱(CD)研究了温度对鱼鳞胶原蛋白二级结构的影响.FTIR分析表明:鱼鳞胶原蛋白具有典型的胶原蛋白特征吸收带,酰胺Ⅰ、酰胺Ⅱ和酰胺Ⅲ带的特征吸收频率分别出现在1 658,1 552和1 238 cm-1处.随温度升高,酰胺A和酰胺B峰位向低波数移动,1 658 cm-1处吸收峰裂解成多个吸收峰;1 552 cm-1处的吸收峰在35℃微略红移,随后发生明显蓝移;1 238 cm-1处吸收峰随温度升高向低波数移动.在拉曼光谱中,胶原蛋白的酰胺Ⅰ、酰胺Ⅱ和酰胺Ⅲ带的特征吸收频率分别出现在1 669,1 557和1 245cm-1处,都较红外光谱的波数高;此外,921和855 cm-1处脯氮酸的特征谱峰在拉曼光谱中体现出来.圆二色谱分析表明,胶原蛋白溶液在221.6和204.4nm分别有一正、负峰,具有典型胶原蛋白三螺旋结构的特征圆二色谱峰型.胶原蛋白冻干品的FTIR光谱和Raman谱线大都在35~60 ℃时发生波数和强度改变,而胶原蛋白乙酸溶液的CD谱线在20~35 ℃之间发生剧烈改变.由此可以判断胶原蛋白在固态和溶液状态下,变性温度存在一定差异,胶原蛋白冻干品比其乙酸溶液更稳定.  相似文献   

4.
人乳腺癌组织的显微拉曼光谱研究   总被引:10,自引:2,他引:8  
研究了人类正常与癌变乳腺组织的显微拉曼光谱特性。与正常乳腺组织相比,癌变组织的核酸骨架磷酸离子vs(PO^-2)特征谱线由1082移到1097cm^-1、强度加强,位于817cm^-1的RNA主链vs(O-P-O)的谱线强度增加;蛋白质酰胺Ⅰ和酰胺Ⅲ两个特征谱带从1657,1273cm^-1分别位移到1662和1264cm^-1,其中1264cm^-1谱线的宽度和强度均增加,某些氨基酸残基的C—O谱线向高波数位移,色氨酸特征峰1368cm^-1在癌变组织中几乎观察不到;脂类特征谱线减少。上述谱线变化表明,癌变组织中核酸的相对含量增加、主链结构发生变化;蛋白质结构同时呈现α-螺旋、无规卷曲、卢.折叠以及β-回折4种构象特征,其分子间的氢键近乎断裂,蛋白质变得松散和无序,色氨酸残基的吲哚环呈现“暴露式”;脂类含量减少。研究表明,显微拉曼光谱可以为乳腺癌变的生化机理研究以及活体诊断提供有力的实验依据。  相似文献   

5.
人血单个红细胞的共振拉曼光谱研究   总被引:10,自引:0,他引:10  
给出了人血单个红细胞在不同激发光源下的共振拉曼光谱。从实验谱中得到 ,构象不灵敏的苯丙氨酸的单取代基环的伸缩振动谱线 10 0 2cm-1和吡咯环的CN呼吸振动谱带中 16 2 0cm-1的谱线 ,对 782nm激发光源共振较强 ,呈现出强度大而半高宽小的尖锐谱线 ;而在 5 14nm激发光源下 ,该两条谱线较弱。其他谱线 ,高波数段 (大于 135 0cm-1) ,在 5 14nm激发光源下 ,谱线强度大且清晰 ;低波数段 (小于 135 0cm-1) ,对应 782nm激发光源的拉曼谱线强而明显。同时还给出了同一激光光源下 ,取血后不同时间单个红细胞的拉曼光谱。发现对 782nm激发光源 ,除 16 0 1cm-1谱线强度减小外 ,其他无明显变化 ;而对 5 14nm激发光源 :一是有许多条谱线强度减小 ,二是许多条谱线向低波数移动了 4~ 10cm-1波数左右。这些实验结果 ,可以为研究单个红细胞的结构、功能及进一步研究病变细胞的变异提供有力的实验基础。  相似文献   

6.
利用ATR探头和中红外光导纤维红外光谱法在体表测定34个正常甲状腺和20个结节性甲状腺肿的傅里叶变换红外光谱。并比较了二者之间13条谱带的27个指标的差异。结果表明:结节性甲状腺肿的体表红外光谱中:(1)~2925cm^-1谱带(-CH2的反对称伸缩振动)的峰位,~1250cm^-1(P=O的伸缩振动)谱带的峰位均明显地向低波数方向移动(P〈0.05);(2)谱带的相对强度(谱峰高度)比值H1740/H1460,H1160/H1460和H1160/H1120较正常甲状腺明显降低(P〈0.05);(3)H1080/H1460比值明显升高(P=0.008)。这些差异是利用体表红外光谱诊断结节性甲状腺肿的基础。  相似文献   

7.
韩茹  樊晓桠  杨银堂 《物理学报》2010,59(6):4261-4266
测量了采用离子注入法得到掺N的n-SiC晶体从100—450 K的拉曼光谱. 研究了SiC一级拉曼谱、电子拉曼散射谱及二级拉曼谱的温度效应. 实验结果表明,大部分SiC一级拉曼峰会随温度升高向低波数方向移动,但声学模红移(峰值位置向低频方向移动)的幅度较光学模小. 重掺杂4H-SiC的纵光学声子等离子体激元耦合(LOPC)模频率随温度升高表现出先蓝移(峰值位置向高频方向移动)后红移的变化趋势,表明LOPC模的温度特性不仅会受到非简谐效应的影响,还与实际已离化杂质浓度有关. 电子拉曼散射峰线宽随温度升高而增 关键词: 碳化硅 温度 纵光学声子等离子体激元耦合模 电子拉曼散射  相似文献   

8.
环庚三烯酚酮烯土配合物的拉曼光谱研究   总被引:1,自引:1,他引:0  
本文应用拉曼光谱研究了镧系金属镧、钕、钐和镱与环庚三烯酚酮配合物的配位方式及结构,研究结果表明,金属与环庚三烯酚酮配位后原对应于OH的伸缩振动谱峰消失,同时部分相关的谱峰频率也发生了明显的位移,在低波数400-500cm^-1区间检测到新的谱峰,并且该谱峰的位置随配合物中金属的不同而不同,根据拉曼光谱的研究结果推断了金属与配体的配位方式以及所得稀土金属配合物可能的结构。  相似文献   

9.
常温和100~800 MPa压力下石膏的Raman光谱研究   总被引:1,自引:1,他引:0       下载免费PDF全文
 利用金刚石压腔装置测量了高压下石膏中S—O键的4种振动模式和结晶水中羟基伸缩振动Raman位移,研究结果表明:在常温(25 ℃)和100~800 MPa压力范围内,石膏中S—O键的Raman谱峰的位移随压力的增加而向高波数方向移动,结晶水中羟基的两个伸缩谱峰随着压力的增加而向低波数方向移动,同时得到了各个谱峰与压力之间的关系式,其中结晶水中羟基的两个伸缩谱峰的dν/dp值有较大不同,是由于结晶水中含有两个强度不同的氢键所致。  相似文献   

10.
磷酸钠结构的高温拉曼光谱研究   总被引:2,自引:1,他引:1  
用高温拉曼光谱仪测定了固态和熔融态磷酸钠(Na3PO4)晶体的光谱,分析了磷酸钠晶体的结构及其随温度的变化。通过对从常温谱到高温谱的解析,得出主峰波数随温度的变化及主峰半高宽的变化,可以观察到在600 K附近及1773 K有两个相变产生。此外,磷酸钠晶体的相关高温DSC检测分析,也和拉曼谱中发现的两个相变符合。量子化学理论计算同时对该体系的P-O键振动和平均键长进行了模拟,随着键长的增加,对应的振动频率会降低。还确认了磷酸钠Raman光谱中各个峰的归属,938 cm-1波数处的峰属于(PO4)3-中P-O键的对称伸缩振动,是Na3PO4的特征峰,425及580 cm-1处峰属于磷氧四面体的弯曲振动。  相似文献   

11.
The Raman spectra of aqueous ammonia solutions have been obtained between -40 and 25 degrees C. The Raman spectrum of neat water was also obtained at 25 degrees C and is characterized by two broad peaks observed at 3200 and 3400 cm(-1). The spectrum due to water is subtracted to determine the NH(3) spectrum at all temperatures. In ammonia-water solutions, the spectrum shows three features at measured displacements of 3250, 3316, and 3400 cm(-1). The feature at 3316 cm(-1) is assigned to the Q branch of the symmetric stretch. The broad, weak features at 3250 and 3400 cm(-1), previously assigned to rotational bands, are assigned to combination bands. The NH(3) combination bands are assigned by comparing with sum frequency generation (SFG) experiments, monitoring changes with temperature, and analyzing the polarization data. The rotational structure of the Q band is also discussed. As the temperature is lowered from 25 to -40 degrees C, an increase in the Raman intensity is observed for all bands. The relative Raman scattering cross section is determined from the numerically integrated area of the NH(3) Q branch at each temperature. Copyright 2001 Academic Press.  相似文献   

12.
利用显微共聚焦拉曼光谱技术研究了LiTaO3晶体在298~948K温度范围内的拉曼光谱,通过对其高波数拉曼峰的分析,研究了LiTaO3的相变机制。研究发现,除466.7cm-1峰外,LiTaO3的其余拉曼峰随着温度的升高向低波数方向明显频移;所有拉曼峰的半高宽随着温度的升高逐渐增加,同时拉曼峰的强度逐渐减弱;在933K附近,LiTaO3的三个拉曼峰的消失,表明LiTaO3发生了从低温铁电相到高温顺电相的相变;与此同时,在该温度附近,359.5,385.0以及466.7cm-1峰的半高宽存在超线性增加。研究结果表明,LiTaO3从低温铁电相到高温顺电相的相变是一种混合型相变,其相变过程可逆。  相似文献   

13.
利用大气的弹性散射信号与整个转动拉曼信号的比值,不需要假设任何的气溶胶的消光与后项散射比值,就可得到大气气溶胶的后项散射比.通常测量部分转动拉曼谱线之和代替全部转动拉曼谱线之和.全部的转动拉曼谱线之和是不依赖温度,但部分的转动拉曼谱线之和却是与温度有关的.因此,利用转动部分拉曼谱线之和反演大气气溶胶的后项散射比就会带来误差.模拟了随温度变化不同转动量子数的拉曼谱线之和,并且计算了由这些不同转动拉曼谱线之和反演大气气溶胶后项散射比的误差.然后文章提出了一种新的方法,不需要测量整个转动拉曼谱线之和,而只需要测量单条转动拉曼谱线及大气温度,就可以获得大气气溶胶的后项散射比.最后通过实验给出了实际测量的大气气溶胶的后项散射比的结果.  相似文献   

14.
碳硅石压腔在高温高压拉曼光谱研究中的应用   总被引:4,自引:4,他引:0  
描述了碳硅石压腔的结构和特点。碳硅石压腔主要包括碳硅石压砧、支撑加压系统、加热系统和金属垫片等部分。合成碳硅石的硬度高、热导性好、膨胀系数小、热稳定性好,并且它的晶体颗粒大,透明度好,价格也很便宜,因此是一种很好的压砧材料。还介绍了应用碳硅石压腔对Na2CO3溶液、Na2SO4溶液、水的拉曼光谱进行高温高压原位测量的实例。  相似文献   

15.
Our previous studies had suggested that the intercellular signal molecule might be an important target of electromagnetic fields. Insulin, an intercellule signal molecule, plays a critical role in transferring life information. The studies on effects of pulsed electric fields (PEF) on insulin molecule are meaningful for explaining the mechanism of biological effects of electromagnetic fields. The PEF, which we used, with its highest electric field (2 x 10(6) V x m(-1)) coupled into the insulin buffer, was about 1 V x cm(-1) cm, with a repeating frequency of 50 Hz. In the present study, the changes of insulin conformation induced by PEF were studied by fluorescence spectroscopy. Insulin solution was exposed to 50 Hz PEF with different electric field intensities for 5-35 min, which caused a time-and dose-dependent decrease in fluorescence intensities of insulin. Further, insulin solution was exposed to PEF at different temperatures to investigate the effects of PEF co-operated with temperature on insulin. The results indicated that the difference in temperature (about 5 degrees C) could induce conflict results, which is due to the effects of PEF co-operated with temperature rather than only to the effect of temperature. The authors calculated that the increase in temperature induced by PEF was 0.07 degrees C (less than 0.1 degrees C). So the effects of PEF were scarcely explained by thermal effects, it belongs to "non-thermal effects" of electric fields. So it was concluded that temperature is a considerably important factor in "non-thermal effects" of electric fields, and the ignorance of variety of temperature probably result in the contrary conclusion. Further, Raman spectroscopy was used to investigate the details of structure of insulin treated by PEF co-operated with temperature. The results of Raman spectroscopy verified the effects of PEF co-operated with temperature on insulin. And the reductions of the S-S band intensity at 510 cm(-1), the skeletal C-C stretch band intensity at 934 cm(-1), and the content of the secondary structure of the alpha helix were observed. Both S--S linkages and alpha helix structure were important to the stabilization of insulin conformation. Modification of insulin may change the biological activity either by reducing the affinity of the hormone for the receptor or by decreasing the ability of the complex, when formed, to elicit a biological response.  相似文献   

16.
采用拉曼光谱技术研究纳米锐钛矿到金红石的相转变   总被引:9,自引:4,他引:5  
采用化学沉淀法制备出40nm的锐钛矿,并用拉曼光谱对纳米和块体锐钛矿到金红石的相转变过程进行了研究。实验结果表明:对于块体锐钛矿,在950℃保温1h,金红石的特征峰446cm^-1开始出现,随着温度的升高,金红石的特征峰446,610和231cm^-1继续增强,锐钛矿的特征峰639,515和397cm^-1逐渐减弱。在1100℃保温1h,锐钛矿转变为金红石;对于纳米锐钛矿,在900℃保温1h后几乎全部转变为金红石,比块体(微米级)锐钛矿到金红石的相转变温度降低了200℃。  相似文献   

17.
用热液金刚石压腔装置结合拉曼光谱技术研究了高温高压下方解石的相变过程及拉曼光谱特征。结果表明:常温条件下,体系压力增至1 666和2 127 MPa时,方解石的拉曼特征峰155cm-1消失,1 087cm-1峰分裂为1 083和1 090cm-1两个谱峰、282cm-1峰突然降至231cm-1,证明其转变为方解石-Ⅱ和方解石-Ⅲ。在起始压力为2 761MPa和低于171℃的升温过程中,方解石-Ⅲ的拉曼散射的各个特征振动峰没有变化。当温度达到171℃,方解石晶体完全变成不透明状,其对称伸缩振动峰1 087cm-1、面内弯曲振动峰713cm-1和晶格振动峰155和282cm-1均发生突变,说明方解石-Ⅲ相变生成一种碳酸钙新相。体系降至常温,该新相一直保持稳定不变,表明高温高压下方解石向碳酸钙新相的转变过程是不可逆的。方解石-Ⅲ与碳酸钙新相之间的相变线方程为P(MPa)=9.09.T(℃)+1 880。碳酸钙新相的对称伸缩振动峰(ν1 087)随压力、温度的变化率分别为dν/dP=5.1(cm-1.GPa-1),dν/dT=-0.055 3(cm-1.℃-1)。  相似文献   

18.
 利用若丹明B乙醇溶液的荧光改变了二硫化碳的一至三阶Stokes喇曼谱线的强度分布,选择性地增强了三阶Stokes喇曼谱线。在泵浦功率密度为~560MW.cm-2时,对染料摩尔浓度分别为~10-5、cm-5散射池和~10-4、1cm散射池进行实验,观察到二硫化碳的三阶Stokes喇曼谱线与染料激光形成的共振增强现象及、二阶Stokes喇曼谱线的部分或完全耗尽。  相似文献   

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