首页 | 本学科首页   官方微博 | 高级检索  
    检索          
共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 203 毫秒

1.  单泡声致发光中气泡运动特性的Mie散射测量  被引次数:1
   葛曹燕  李同保  程茜  钱梦騄《声学学报》,2004年第5期
   运用光学Mie散射测量,实验研究了声致发光单泡的运动状态和发光光强受激励声场频率f及声压Pa变化的影响,结合动力学R-P方程拟合得到不同声压Pa下气泡半径随时间变化的动力学特征曲线——R(t)曲线,定量确定了气泡平衡半径Ro和压缩比Rmax/Ro,并通过气泡振子模型给出的势能方程估算了气泡塌缩阶段的能量损耗。结果表明:适当控制谐振频率(△f/fo-10-4,fo=21 kHz)和声压(1.2 atm-1.5 atm)可实现稳定的单泡声致发光;并且随着Pa的增大,气泡压缩比增大,回弹势能占总能量的比值逐渐减小(10-1-10-3),气泡在膨胀相聚集的大部分声能很可能以激波和热能形式释放。    

2.  测量单泡声致发光中气泡R(t)曲线的前向Mie散射技术  
   柯微娜  程 茜  钱梦騄《物理学报》,2008年第57卷第6期
   光干涉原理和Mie理论计算结果表明,单泡声致发光中气泡前向Mie散射的振荡信号,主要是由于气泡的透射光束和表面反射光束之间光干涉产生的. 这些干涉波峰形成了测量气泡半径的空间标尺,标尺的单位长度δR由散射角θ,检测光波波长和流体光折射率确定,而每个波峰就是标尺的刻线,它们与该时刻的气泡半径大小一一对应. 在30°—50°散射角范围内,利用前向Mie散射实验测定了单泡声致发光中气泡的最大半径,R(t)曲线及平衡半径,表明前向Mie散射是一种便捷的测定气泡运动特性的有效方法. 关键词: 单泡声致发光 前向Mie散射 光干涉    

3.  测量单泡声致发光中气泡R(t)曲线的前向Mie散射技术  被引次数:1
   柯微娜  程茜  钱梦騄《物理学报》,2008年第57卷第6期
   光干涉原理和Mie理论计算结果表明,单泡声致发光中气泡前向Mie散射的振荡信号,主要是由于气泡的透射光束和表面反射光束之间光干涉产生的.这些干涉波峰形成了测量气泡半径的空间标尺,标尺的单位长度δR由散射角θ,检测光波波长和流体光折射率确定,而每个波峰就是标尺的刻线,它们与该时刻的气泡半径大小一一对应.在30°-50°散射角范围内,利用前向Mie散射实验测定了单泡声致发光中气泡的最大半径,R(t)曲线及平衡半径,表明前向Mie散射是一种便捷的测定气泡运动特性的有效方法.    

4.  圆锥气泡发光的光谱性质  被引次数:1
   陈岐岱  付立民  艾希成  张建平  王龙《中国物理》,2005年第14卷第4期
   在改进的U型管装置中观察到一种圆锥气泡声致发光现象。声致发光产生的单个光脉冲的能量可达到约1.4 毫焦. 脉冲宽度约100 毫秒。发光光谱由连续光谱上叠加C2,CN,和CH的激发态光谱构成。这种圆锥气泡声致发光为单泡声致发光和多泡声致发光提供了一种联系。    

5.  圆锥泡声致发光气泡动力学过程的理论分析  
   何寿杰  哈静  李雪辰  李庆  王龙《力学学报》,2007年第39卷第6期
   在绝热压缩模型的基础上,详细讨论了圆锥泡声致发光中气泡运动的动力学过程,得到了气泡塌陷速度方程、气泡内压强方程以及温度方程.结果显示在气泡进入圆锥腔的初始阶段,气泡的塌陷速度随着压缩半径的不断减小近似线性地增加;然后随着压缩半径的进一步减小,气泡塌陷的加速度逐渐减小;当气泡塌陷速度达到最大值后,随着气泡压缩半径的进一步减小,塌陷速度迅速下降至零.在假设初始气压为1000Pa的基础上,理论分析得到气泡的最高塌陷速度可以达到5.8m/s;气泡的最小压缩半径可以达到1.37cm,相应的气泡内极限压强超过4.5×105 Pa,极限温度超过3150 K,而液流能够提供给气泡的能量达到0.02 J.理论推导得到的结果可以比较好地用来解释实验中的现象.最后分析得到气泡内的初始气压对气泡所能达到的极端条件有着重要的影响.    

6.  声致发光的流体动力学实验方法  
   陈岐岱  王龙《物理》,2004年第33卷第12期
   介绍两种使用流体动力学实现声致发光的方法:刹管法和U管圆锥泡法.这两种方法的设备简单,操作方便,容易在普通物理实验中进行,所得结果和传统单泡声致发光有所不同.U管圆锥泡法创造了发光功率和单脉冲能量的新记录,并首次用条纹相机得到了时间分辨发射光谱.    

7.  浮力气泡对水平壁面的回弹动力学特性  
   张洋  陈科  尤云祥  盛立《力学学报》,2019年第5期
   黏性液体中的气泡浮升运动有趣而又复杂,而气泡与固壁边界的相互作用更是广泛存在于实际工程中.基于轴对称数值计算,模拟了浮力驱动下气泡在黏性液体中上升并与顶部水平固壁面碰撞、回弹的过程.采用考虑表面张力的不可压、变密度Navier-Stokes方程来描述气液两相流流动,并通过基于分级八叉树的有限体积法进行数值求解.为准确捕捉气泡在回弹过程中局部而迅速的拓扑变化,采用了动态自适应网格技术耦合流体体积法(volume of fluid, VOF)来重构气泡的形状.从气泡对壁面的碰撞和回弹的基本现象入手,研究了伽利略数Ga和接触速度U_a对气泡回弹动力学特性的影响,分析了气泡碰撞过程中涡结构的变化.用回弹高度H、回弹周期T、长宽比A_r、浮升速度U、轴向位置z和回复系数Cr等参数来表征不同条件时气泡的运动和形状特性.研究结果表明,气泡的回弹运动特性对Ga十分敏感. Ga的增大可加剧气泡形变,促进气泡的回弹运动,增多回弹次数,增大回弹参数(T和H),提升回复系数.然而,接触速度并非决定气泡回弹动力学的控制参数, Ua的改变并不会改变回复系数.    

8.  过冷沸腾丝上气泡运动的动态模拟  
   江军  柯道友《工程热物理学报》,2008年第29卷第11期
   本文以核态池沸腾100μm铂丝上单个气泡的动力学行为为研究现象进行数值模拟,采用能量方程求解丝上以运动气泡为中心的局部区域内的温度分布,同时引入了在核态池沸腾丝上运动气泡粘性力经验公式,以此来考虑Marangoni驱动力和粘件力相等时的运动气泡稳态速度,最后分析了气泡在运动过程中吸收热量的特性.为理论求解丝上核态沸腾运动气泡的稳态速度和吸热特性积累一些理论根据.    

9.  双频超声激励空化泡动力学耦合因素研究*  
   杨日福  张凡  耿琳琳《应用声学》,2016年第35卷第4期
   研究双超声各因素对空化气泡动力学影响,找出最佳的耦合效果。对Rayleigh-Plesset方程模型进行修改,并利用MATLAB提供的Runge-Kutta算法进行数值求解,考察频率、相位差,声强的不同耦合对双超声激励空化泡动力学过程的影响。结果表明:在其他条件相同的情况下,双超声与单超声相比,空化泡运动过程中的最大半径较大,空化泡半径收缩的变化率也较大,同时可知,采用相同频率低频超声组合的空化强度最强;保持双超声初相位相同,避免两者反相,以及超声声强组合平均分配等,有利于提高空化效果。当采用不同频率组合激励时,要根据实验条件选择合适的双超声频率组合、相位差和声强的分配,才能起到协同强化作用。    

10.  超声波作用下泡群的共振声响应  
   胡静  林书玉  王成会  李锦《物理学报》,2013年第62卷第13期
   从球状泡群气泡动力学方程出发, 考虑泡群间次级声辐射的影响, 得到了声场中两泡群共同存在时气泡振动的动力学方程, 并以此为基础探讨声波驱动下双泡群振动系统的共振响应特征. 由于泡群间气泡间的相互作用, 系统存在低频共振和高频共振现象, 两不同共振频率的数值与泡群内气泡的本征频率相关. 泡群内气泡的本征频率又受到初始半径、泡群大小和泡群内气泡数量的影响. 气泡自由振动和驱动声波的耦合激起泡群内气泡的受迫振动, 气泡初始半径、气泡数密度和驱动声波频率等都会影响泡群内气泡的振动幅值和初相位. 关键词: 气泡群 共振 声响应 超声空化    

11.  声场中球形空化云中气泡的耦合谐振  
   张鹏利  林书玉  朱华泽  张涛《物理学报》,2019年第13期
   本文从泡群中气泡动力学方程出发,对泡壁运动方程进行线性约化,得到球状泡群中气泡谐振频率的表达式,并给出了泡群中气泡谐振频率与单泡Minnaert频率的修正系数.讨论了泡群中气泡初始半径、气泡数量、气泡之间距离对谐振频率的影响.研究结果表明:考虑到气泡的相互作用后,球状泡群中气泡的谐振频率明显小于单泡的Minnaert频率.随着泡群中气泡数量的减少、气泡之间距离增大,泡群中气泡之间的相互作用减弱,气泡的谐振频率回归到Minnaert单泡谐振频率.同时泡群中气泡的谐振频率随气泡之间距离、气泡数量的影响变化梯度也不相同.泡群中气泡数量越多、气泡距离近越近,气泡之间相互作用强,谐振频率变化幅度快.    

12.  单泡声致发光过程的等离子体描述  
   徐宁《物理》,2000年第29卷第5期
   对单泡声致发光过程采用等离子体描述,考虑了各种等离子体输运过程,假设了声致发光的轫致辐射机制,数值模拟的结果与实验很好地吻合,有力地支持了声致发光的热转向的解释,预言了声致发光中可能出现的极端电现象,对各物理量时空剖面的分析表明,强电场的出现中能产生的Rayleigh-Taylor不稳定性有制约作用,这可能是声致发光约10^12能量汇集的原因之一。    

13.  同步双脉冲激光致声研究  
   王晓宇  王江安  宗思光  刘涛  梁善勇《强激光与粒子束》,2013年第25卷第2期
   利用高速摄像机拍摄了同步双脉冲激光聚焦击穿水介质产生激光空泡的运动过程。分析了该条件下产生的四种典型激光声信号特性,初步计算了光声能量转换效率。研究结果表明:通过调节脉冲激光的能量差,可以控制激光声信号峰值间隔,提高激光声信号脉宽;两空泡之间无量纲距离为1.5时,溃灭过程中出现融合现象,融合过程中空泡热力学能转化为机械能,融合后形成的单个空泡能量变大,其溃灭产生的激光声信号主频降低;同步双脉冲激光聚焦击穿情况下的光声能量转换效率为6%~10%。    

14.  硫酸中多气泡声致发光光谱  被引次数:1
   安 宇《应用声学》,2013年第32卷第3期
   非线性声波方程与气泡脉动方程联立, 可以描述声空化云中的声场以及任何一个气泡的脉动过程,为数值计算空化场问题提供了理论框架.计算的声压分布变化可以用来计算单气泡动力学,了解任何位置处气泡发光过程以及气泡内气体温度和压强变化等. 对浓硫酸中氙气泡空化云的计算定性符合实验观测, 只有钠原子线谱的计算结果相比实验观测有些出入.    

15.  液体介质中的空泡发光现象及其他  
   李玉同  张杰《物理》,2002年第31卷第5期
   空泡广泛存在于自然界中,理论和实验表明,空泡在坍塌时可以将能量密度提高-10^12倍,发出皮秒级超短脉冲闪光,文章对液体介质中的空泡规律和常用研究方法进行了描述,主要内容包括空泡动力学、声致发光、冲击波产生、激光空泡及空泡应用前景介绍。    

16.  海洋大气间气泡的气体输运  
   刘春嵘  周显初《力学学报》,1999年第31卷第2期
   研究球形小气泡在理想流体的波浪场中的气体扩散过程,把小雷诺数下均匀来流绕流菜气泡的气气体交换结果与气泡运动方程耦合在一起进行求解。讨论了溶解于水中的气体浓度、波浪,气泡半长,气泡初始深度对单个气泡气体扩散量的影响。    

17.  格子Boltzmann方法分析气泡的运动及其相互作用  
   孟辉  张兴伟  牛小东  胡平《应用力学学报》,2014年第4期
   利用格子Boltzmann方法对气泡在液体中的运动规律及相互作用的气液两相流问题进行了研究;采用了基于自由能模型且适用于大密度比多相流问题的Z-S-C模型,计算模拟了处于不可压缩流体中的气泡在浮力作用下的运动特性;通过算例验证了Z-S-C模型的可行性;研究了不同放置位置两气泡的运动形态及其相互作用情况,分别分析了沿y方向同轴放置的两气泡间距变化对合并过程和沿x方向并列放置的两气泡的间距变化对气泡相互作用的影响。结果表明:两气泡的初始间距在一定范围内时,初始间距对上升过程中气泡间的相互作用具有重要影响;当初始间距超过一定量值时,上升过程中两气泡相互独立,不存在相互作用。    

18.  球状泡群内气泡的耦合振动  
   王成会  莫润阳  胡静  陈时《物理学报》,2015年第64卷第23期
   振动气泡形成辐射场影响其他气泡的运动, 故多气泡体系中气泡处于耦合振动状态. 本文在气泡群振动模型的基础上, 考虑气泡间耦合振动的影响, 得到了均匀球状泡群内振动气泡的动力学方程, 以此为基础分析了气泡的非线性声响应特征. 气泡间的耦合振动增加了系统对每个气泡的约束, 降低了气泡的自然共振频率, 增强了气泡的非线性声响应. 随着气泡数密度的增加, 振动气泡受到的抑制增强; 增加液体静压力同样可抑制泡群内气泡的振动, 且存在静压力敏感区(1–2 atm, 1 atm=1.01325×105 Pa); 驱动声波对气泡振动影响很大, 随着声波频率的增加, 能够形成空化影响的气泡尺度范围变窄. 在同样的声条件、泡群尺寸以及气泡内外环境下, 初始半径小于5 μm 的气泡具有较强的声响应. 气泡耦合振动会削弱单个气泡的空化影响, 但可延长多气泡系统空化泡崩溃发生的时间间隔和增大作用范围, 整体空化效应增强.    

19.  导电流体中气泡径向振动行为的磁场控制  
   张舍  莫润阳  王成会《声学学报》,2018年第4期
   液态金属中气泡行为是磁流体力学的重要方面。为对磁场条件下导电流体中气泡动力学行为作全面理解,基于磁流体动力学方法建立了磁场条件下导电流体中气泡径向振动的无量纲化动力学方程,数值研究了磁场对导电流体中气泡径向非线性振动稳定性、泡内温度、泡内气压及液体空化阈值的影响。结果显示:磁场增强了气泡非线性振动的稳定性,随着磁场增强且当作用在泡上的电磁力与惯性力数量级可比时,气泡运动为稳定的周期性振动;同时,磁场引起泡内温度、泡内压力及液体空化阈值变化。研究表明,可用磁场调节和控制液态金属中气泡的运动使其满足工程应用需求。    

20.  声致发光气泡内水蒸气的影响  被引次数:4
   谢崇国  安宇  应崇福《物理学报》,2003年第52卷第1期
   提出了一个单气泡声致发光的简单计算模型.这个模型是在均匀压强近似下,考虑质量和温度在气泡内的非均匀分布,同时考虑了水蒸气在气泡壁上的凝结与蒸发以及水蒸气在气泡内相对惰性气体的质量扩散.通过Saha方程估算气体电离密度,利用电子与离子、电子与中性粒子的轫致辐射,电子与离子的复合辐射公式估算气泡的辐射强度.不考虑化学反应,计算了不同水温时的气泡发光强度,发现当水温在0 ℃时轫致辐射发光模型比较符合实验结果,水温升高时,如水温为20 ℃或以上,轫致辐射发光模型的计算与实验结果出现数量级差别.考虑化学反应,轫致辐射发光模型的计算则总是比实验结果低2个数量级.    

设为首页 | 免责声明 | 关于勤云 | 加入收藏

Copyright©北京勤云科技发展有限公司  京ICP备09084417号