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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 218 毫秒

1.  CO分子的A^1Π(v=1)对d^3△(v=5)态的微扰研究  
   王亚玲  郭迎春《原子与分子物理学报》,2008年第25卷第5期
   CO谱带的微扰给谱线的标识和分析带来挑战.这里针对CO A1Ⅱ(v=1)对d3△(v=5)态的徵扰,首先采用有效哈密顿矩阵的方法重新分析了d3△-a3Ⅱ(5,0)带高精度的涉及d3△2和d3△3的振转光谱数据,发现A1Ⅱ的微扰可忽略不计.进一步理论计算了由A1Ⅱ的微扰产生的d3△的△1,△2和△3的转动能级移动扣d3△-a3Ⅱ(5,0)光谱强度的变化.发现△1的能级移动最大,最大可达4 cm-1,这个能级移动随J值的增大而减小;对△2和△3的影响在J小时可忽略不计.光谱强度的改变有类似的变化趋势,涉及到△1的d3△1-a3Ⅱ光谱强度减小量最大可达20%,随J的增大,此减小量变小;对涉及△2和△3的光谱强度此微扰可忽略不计,从而给出了上面实验数据分析中不考虑微扰的原因.    

2.  CO三重带系d3Δ-a3Π(4,0)和(5,0)带激光光谱研究  
   李本霞  杨晓华  郭迎春  Kaniki K  喻姗姗  刘煜炎  陈扬骎《光学学报》,2004年第24卷第2期
   光外差磁旋转浓度调制激光光谱技术属于一种高灵敏度的吸收光谱测量方法 ,可以用于瞬态分子和激发态分子光谱的检测。采用这种技术分别在 16 4 0 0~ 16 6 5 0cm-1和 174 5 0~ 1775 0cm-1波段内直接观测到CO三重带系d3 Δ←a3 Π(4,0 ) (5 ,0 )振转吸收光谱。这种跃迁的上态d3 Δ1(v =4 ) ,d3 Δ2 (v =4 ) ,d3 Δ1(v =5 )分别与A1Π(v =0 ) ,D1Δ(v =0 )和A1Π(v =1)态存在微扰相互作用。通过对所测量到的 CO三重带系 (4,0 ) (5 ,0 )振转谱带作了包含微扰相互作用在内的分析 ,获得了上态d3 Δ(v =4 ,5 )的精确的分子转动光谱常数。    

3.  CO三重带系d^3Δ-α^3∏(4,0)和(5,0)带激光光谱研究  被引次数:1
   李本霞 杨晓华 郭迎春 KanikiK 喻姗姗 刘煜炎 陈扬锓《光学学报》,2004年第24卷第2期
   光外差磁旋转浓度调制激光光谱技术属于一种高灵敏度的吸收光谱测量方法,可以用于瞬态分子和激发态分子光谱的检测。采用这种技术分别在16400~16650cm^-1和17450~17750cm^-1波段内直接观测到CO三重带系d^3△←α^3∏(4,0)(5,0)振转吸收光谱。这种跃迁的上态d^3△1(v=4),d^3△2(v=4),d^3△1(v=5)分别与A^1∏(v=0),D^1△(v=0)和A^1∏(v=1)态存在微扰相互作用。通过对所测量到的CO三重带系(4,0)(5,0)振转谱带作了包含微扰相互作用在内的分析,获得了上态d^3△(v=4,5)的精确的分子转动光谱常数。    

4.  K(3D)+H2→KH+H反应的转动分辨截面的测量  
   穆尼赛·努尔麦麦提  沈异凡  戴康  普拉提·艾合买提《新疆大学学报(理工版)》,2010年第27卷第2期
   利用泵浦-检测技术,研究了K(3D)与H2反应生成的KH[X^1∑+(v,J)]分子的转动态分布,利用激光感应荧光光谱(LIF),确定了v=0,1振动能级上的转动态分布.转动态分布与热统计分布基本一致.记录X^1∑+(v,J)←A^1∑+(v’+J+1)时间分辨荧光,从荧光强度的对数值给出的直线斜率得到它的自发辐射寿命.K激发态原子密度由泵浦激光通过样品池后的能量损失得到,反应生成物KH分子密度利用光学吸收法得到,由速率方程分析,得到σ(VJ),对J求和,得到σ(v)分别为(0.8±0.3)×10^-16 cm^2[对v=0],为(0.7±0.3)×10^-16cm^2[对v=1].    

5.  H2(v=3)+H2(He)碰撞中的转动能量转移  
   张彬  朱冬辉  戴康  沈异凡《原子与分子物理学报》,2013年第30卷第6期
   激发态Na2与H2碰撞,使H2(v=3,J=3)得到布居,在H2和He总气压为800Pa及温度为700K的条件下,利用相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)光谱技术研究了H2(3,3)与H2(He)间转动能量转移过程。改变CARS激光束与激发Na2的激光之间的延迟时间,测量He不同摩尔配比时H2(3,J)态CARS谱强度的时间演化,得到H2(3,3)的总弛豫速率系数分别为=(21±5)×10-13cm3s-1和=(5.6±1.6)×10-13cm3s-1。测量H2(3,J)各转动态的相对CARS谱强度,由速率方程分析,得到H2(3,3)+H2→H2(3,J)+H2中,对于J=2,4,转移速率系数分别为11±4和8.2±3.1cm3s-1。在H2(3,3)+He→H2(3,J)+He中,对于J=2,4,转移速率系数分别为3.1±1.2和2.1±0.7cm3s-1。对于H2(3,3),单量子弛豫׀∆J׀=1约占该态总弛豫率的90%。    

6.  氯原子光诱导能级移动和增宽  
   郑仁慧  陈东明  何天敬  刘凡镇《化学物理学报》,2002年第15卷第2期
   应用半经典的微扰论方法计算出了氯原子光诱导能级移动和增宽,其大小与光强成正比。光频率为41018cm^-1时,氯原子初态3p^52P3/2^0和3p^52P1/2^0在非共振情况下,光移动分别为67.6和26.9MHz/Wμm^-2。当激光频率V接近3P^52P3/2^0→4s^2P3/2的跃迁频率时,氯原子基态3p^52P3/2^0的|MJ,MI>=|-1/2,3/2>→|1/2,3/2>超精细ESR谱线发生近共振频率光移动,大小量级为0.1MHz/Wμm^-2,能级增宽一般远小于光移动。    

7.  镓置换铝对SrAl2Si2O8∶Eu2+晶体结构和发光特性的影响  
   王飞  田一光  张乔  赵文光《光子学报》,2014年第40卷第9期
   采用高温固相法在弱还原气氛下制备了Sr0.955Al2-xGaxSi2O8∶Eu2+ (x=0~1.0)系列荧光粉,研究了Ga3+置换铝Al3+对晶体结构和光谱特性的影响.Ga3+进入SrAl2Si2O8晶格与Al3+发生类质同相替代使晶胞参量a、b、c、β和晶胞体积V都随Ga3+置换量呈线性增大,表明形成了连续固溶体.镓置换铝对晶胞参量c的影响最明显,b其次,a最小.Eu2+的宽带激发光谱位于230~400 nm,表观峰值位于350 nm,可由267 nm、305 nm、350 nm和375 nm四个峰拟合而成.随着镓置换量增加,较短波长的三个激发峰发生红移并且267 nm和350 nm峰强度减弱,305 nm峰强度明显增强,375 nm峰位和强度基本不变,表观激发峰半高宽由109 nm减小至98 nm,基本不随镓置换量变化.发射光谱位于380~600 nm为不对称宽带,可由406 nm和441 nm两峰拟合而成并且随Ga3+置换量增加线性红移,拟合发射光谱峰面积之比线性递增,Ga3+进入晶格对较长波长发射中心影响较大.Ga3+置换量为1.0 mol时,表观发射峰位从407 nm线性红移至422 nm,表观峰值随Ga3+置换量线性增大,半高宽由58 nm增加至79 nm.镓置换铝造成Eu-O距离变小,发光中心Eu2+所处晶体场增强,5d轨道能级分裂变大,最低发射能级下移.    

8.  C_2a~3П_■.d~3П_g 态振动能级和基态离解能的实验研究  
   沈异凡  普拉提·艾赫买提《新疆大学学报(理工版)》,1989年第3期
   测量了 c_2放电管中 d~3Π_(?)→a~3Π_(?)跃迁电振光谱带系.观察到了(2、0),(1、0)(0、0)和(0、1)各带的带头头和若干“尾带”,从而确定了 a~3Π_u、d~3Π_8二个态的较高振动能级.将 d~3Π_g 能级外推得到 c_2基态的离解能 D(?)=5.05eV.    

9.  激光激发Rb+H2系统形成RbH分子机理的实验研究  被引次数:1
   沈晓燕  刘静  戴康  沈异凡《光谱学与光谱分析》,2008年第28卷第11期
   在Rb-H2混合系统中用激光(泵浦激光)将基态Rb原子激发到Rb(5P3/2)能级,将调谐至5P3/2→7S1/2跃迁的另一激光束(检测激光)与泵浦激光反向平行通过样品池,并在池的直径方向平行移动,利用光学吸收法得到Rb(5P3/2)态的密度及其空间分布。由于辐射陷获存在,有效辐射率是自然辐射率与透射因子(发射的光子在探测区域内没有被吸收的平均概率,它与吸收截面及激发态原子密度和空间分布有关)的乘积。由5P3/2原子密度及其空间分布结合5P3/2←5S1/2跃迁线的碰撞增宽计算了透射因子。能量合并过程5P3/2 5P3/2→5S1/2 5D产生高位态5D原子,猝灭过程Rb(5P3/2) H2(v=0)→Rb(5S) H2(v=2)产生H2(v=2)态,H2(v=2)密度由Rb(5P3/2)与H2的碰撞猝灭截面得到。Rb(5D) H2和Rb(5P3/2) H2(v=2)发生碰撞反应可生成RbH分子,通过对不同H2密度时5D→5P3/2与5P3/2→5S1/2荧光强度比以及RbH分子X1Σ →A1Σ 跃迁线吸收光强的测量,首次得到了Rb(5D) H2→RbH H和Rb(5P3/2) H2(v=2)→RbH H的反应截面分别为4.02×10-17cm2和1.00×10-18cm2。实验表明,Rb(5P3/2) H2不直接生成RbH分子,而是通过二步反应产生的。    

10.  KBaPO4∶Eu3+红色发光材料的光谱特性  
   王志军  李盼来  杨志平  郭庆林《光子学报》,2014年第40卷第3期
   采用高温固相法制备了KBaPO4:Eu3+红色发光材料,研究了Eu3+掺杂浓度、电荷补偿剂等对材料发光性质的影响,并利用X射线衍射及光谱等技术对材料的性能进行了表征.研究结果显示:在400 nm近紫外光激发下,材料呈多峰发射,分别由Eu3+的5D0→7FJ(J=0,1,2,3,4)能级跃迁产生,主峰位于621 nm|监测621 nm发射峰,所得激发光谱由O2-→Eu3+电荷迁移带(200~350 nm)和f-f高能级跃迁吸收带(350~450 nm)组成,主峰位于400 nm|改变Eu3+掺杂浓度,KBaPO4∶Eu3+材料的发射强度随之改变,Eu3+浓度为5 mol%时,强度最大|依据Dexter理论,得知引起浓度猝灭的原因为电偶极-电偶极相互作用|添加电荷补偿剂,可增强KBaPO4∶Eu3+材料的发射强度,其中以添加Li+,Cl-时,材料发射强度提高最明显.    

11.  钠分子三重激发态的光谱分析  
   李海华  高虹《化学物理学报(中文版)》,2001年第14卷第6期
   利用逆向微扰法、 WKB节点法和夫兰克-康登因子相位法等计算方法,分析了Na2分子的23Σg + (ν=15,J=27)→a3Σu +、 23Πg (ν=11,J=11)→a3Σu +和43Πg (ν=12,J=23)→a3Σu +的微扰增强光学-光学双共振实验光谱,计算了23Σg +、 a3Σu +、 23Πg、 43Πg的电子态势能曲线以及相关跃迁的电子跃迁电偶矩,并在此基础上将理论计算的光谱与实验光谱相比较.    

12.  氧原子簇Oxy (x=2~6, y=-2~2)的结构、能学与光谱性质  
   易军  陈鸿博  魏光  林银钟  廖代伟《化学物理学报》,2001年第14卷第1期
   在B3LYP/6-311G(d,p)水平上,对氧原子簇O^yx(x=2-6,y=-1-2)的结构,能学与光谱性质进行了量子化学从头计算,对^3O2和^2O^+2的基态和激发 态进行了CASSCF计算。结果表明,氧分子及其离子 的体系总能量大小为^3O2(^3Σ g^-)<^2O2-(2 Ⅱgi)<^1O2(^1△g)<^1O2^-2(^1Σg^+)<^2O2^+(^2Ⅱg)<^1O2^+2(^1Σg^+).活性的二重态氧分子负离子^2O2^-(2Ⅱgi)在相对能量上只比三重态 的中性氧分子^3O2(^3Σ G^-)高25kJ/mol。对于弯曲型(StructrueⅠ)的臭氧分子(O3)及其离子,其体系总能量相对次序为^2O3^-(^2B1)<^1O3(^1A1)<^3O3(^3B2)<^1O3^-2(^1A1)<^2O3^+(^2A1).氧 四聚体(O4)及其离子的体系总能量相对大小为^2O4^-(C8弯曲型,^2A‘)<^2O4(D2v面心三角型,^2A2)<^2O4^-(D ∞h直线型,^2Σg)<^1O4( Cs弯曲型,^1A‘)<^1O4(F∞h直线型,^1Σg)<^1O4(D4h正方型,^1A1g)<^1O4(C2v面心三角型,^1A1)<^O4^-(D4h正方型,×1A1)<^2O4^+(D∞h直线型,^2Σg)<^2O4^+(C8弯曲型,×1A、)。相对能量最低的氧四聚体物种是呈椅形的带一个负电荷的负离子^2O4^-(C8弯曲型,^2A‘),其和持征振动频率应出现在1179和1349cm^-1。共面三角双锥型的^1O5(C2v ,^1A1)相对能量量最低,其与A 字型(C2v,^1A1) 可能是共振构型,特征振动频率位于1302cm^-1。氧六聚体(O6)的六边型构型的相对能量较低,其振动频率的红外强度很弱,但从其对称性看,应具有较强的拉曼强度。以B3LYP/6-311G(d,p)方法计算、并经0.9614因子校正的氧分子及其离子的O-O的夺动频率与实验值相当吻合。    

13.  用微扰增强双共振对Na_22~3Π_g和3~3Π_g能级进行新观测(英文)  
   崔成哲  陈峥  刘耀明  李丽《化学物理学报》,2004年第3期
   Na2 2 3 Πg 和 33 Πg 态在 3486 0cm-1(相对基态Te)和 3s+3d解离限之间的Ω =0 ,1,2能级进行了脉冲激光微扰增强双共振探测 .观测到两个态之间强烈的相互微扰 .给出忽略微扰情况下Ω =0能级的Tv 和Bv.    

14.  二角对称稀土配合物的配位场计算  
   杨频  范英芳  王越奎  潘大丰《中国科学B辑》,1994年第11期
   应用双层点电荷配位场(DSCPCF)模型和不可约张量方法,系统地推导了D_2对称场中f~N(N=1—13)组态各支谱项~(2S+1)L_J(J=0—8和J=1/2—15/2)的配位场微扰矩阵元,讨论了二角场(D_2,G_(2v))中不同配位数(5—12)的DSCPCF参数A_m~k的具体表达式及其在较高对称场(D_4,C_(4v),D_(2d),D_(4d),D_(2h),D_(4h)和O_h)中的约化行为,建立了相应的数学模型,计算程序DSF.D适用于二角、四角及其立方对称场任意配位数的稀土配合物的光谱解析。    

15.  蓝宝石晶体的光谱精细结构、零场分裂参量及晶体结构  
   殷春浩  吕海萍  李泽彬  魏雪松  钮应喜  赵强《光学学报》,2008年第28卷第11期
   运用不可约张量算法和群理论构造了C3v对称晶场中3d5组念离子的252阶可完全对角化的微扰哈密顿矩阵.用此矩阵计算了Al2O3:Fe3 晶体的光谱精细结构、零场分裂参量(D,a-F)、品体结构,其理论计算值与实验值相符合,并研究了自旋四重态、自旋二重态分别对基态能级的影响,证明了自旋四重态对基态能级的贡献是主要的,自旋二重态对基态能级的贡献虽很小,但却是不可忽略的.进一步研究了SO梢合作用、SS耦合作用对Al2O3:Fe3-品体的光谱精细结构和零场分裂参量的影响,结果发现SO耦合作用是最主要的,SS耦合作用也是不可忽略的.    

16.  钠分子三重激发态的光谱分析  
   李海华  高虹《化学物理学报》,2001年第14卷第6期
   利用逆向微扰法、WKB节点法和夫兰克-康登因子相位法等计算方法,分析了Na2分子的2^3∑g^+(v=15,J27)→a^3∑u^+、2^3∏g(v=11,J=11)→a^3∑u^+和4^3∏g(v=12,J=23)→a^3∑u^+的微扰增强光学-光学双共振实验光谱,计算了2^3∑g^+、a^3∑u^+、2^3∏g、4^3∏g的电子态势能曲线以及相关跃迁的电子跃迁电偶矩,并在此基础上将理论计算的光谱与实验光谱相比较。    

17.  ThSiO4:V^4+晶体的光谱及EPR参量的理论研究  
   黄永平《人工晶体学报》,2008年第37卷第5期
   基于晶体场理论,采用3d1离子在D2d对称中的晶场能级公式和EPR参量高阶微扰公式,计算了ThSiO4:V4 晶体的光谱和电子顺磁共振(EPR)参量g因子g//,g⊥和超精细结构常数A//,A⊥.计算结果与实验发现很好吻合.由于晶体中顺磁杂质中心的EPR参量与其缺陷结构密切相关,本计算还获得了V4 杂质中心缺陷结构的信息.对上述结果进行了讨论.    

18.  TbP5O14晶体发射光谱电偶极跃迁强度的理论分析  
   黄爱平 李伯任《高等学校化学学报》,1991年第12卷第6期
   从奇次晶场微扰出发,推导了描述稀土晶体光谱电偶极跃迁振子强度公式,推广了J-O理论。用此理论计算了TbP_5O_(14)晶体的~5D_4→~7F_J(J=1,2,6)谱线强度,结果与实验基本符合。    

19.  二维镨-镉异核金属配合物的水热合成、晶体结构及谱学性能研究  
   林青锋  周良良  孙燕琼  陈义平《光谱学与光谱分析》,2019年第10期
   利用水热合成法,以柔性的乙二胺四乙酸(H_4EDTA)为配体、氧化镨以及氯化镉为金属源合成了一种镨-镉异金属-有机配合物[Pr_2Cd_3(EDTA)_3(H_2O)_(11)]·14H_2O (1)。通过X射线单晶衍射确定化合物1的结构,该化合物属单斜晶系的C2空间群,a=16.154(3)?,b=14.863(3)?,c=14.875(3)?,β=115.855(3)°,V=3214.2(9)?~3,Z=2,化合物1的结构中存在纳米尺寸大小的"心形"Pr_6Cd_6O_(12)轮簇。其中Cd~(2+)的配位数为7,采取单帽三棱柱的配位构型,而Pr~(3+)采取十配位双帽四方反棱柱的构型。EDTA~(4-)配体的四个羧基全部去质子化,与一个Cd~(2+)和两个Pr~(3+)配位,其中4个羧基氧原子和2个氮原子都与Cd~(2+)配位,两个羧基分别桥连1个Pr~(3+)。Pr~(3+)和Cd~(2+)通过μ_2-O氧原子交替连接形成Pr_6Cd_6O_(12)轮簇,每个Pr_6Cd_6O_(12)轮簇与附近的6个Pr_6Cd_6O_(12)轮簇共边连接,从而形成一个二维(6,3)层状结构。二维层再通过…AAA…类型的堆积方式形成三维超分子结构。游离水分子填充在二维层空隙中,与羧基以及配位水分子之间形成比较强的O—H…O氢键,这些氢键有利于结构的稳定。通过热重分析、稳态荧光光谱、热微扰二维红外相关光谱(2D-IR COS)、固体紫外-可见漫反射光谱等手段进一步对化合物1的谱学性能进行表征。在红外光谱上,由于存在大量的氢键,化合物的红外光谱在3 680~2 640 cm~(-1)波数范围内出现宽而强的吸收谱带。同时配体H_4EDTA中的羧基脱去了质子氢,并且与金属离子发生配位,因此化合物1中羧基的CO双键的伸缩振动吸收峰与未配位配体中的CO双键的伸缩振动吸收峰相比,向低波数移动,在1 527 cm~(-1)波数处出现吸收峰。固体荧光测试显示在325 nm的紫外光照射下,配合物1能发出强的360 nm左右的荧光,主要是由能量在Cd~(2+)和EDTA~(4-)之间发生明显的LMCT跃迁转移引起的,因此化合物1可作为一类潜在的发光材料。热微扰下的二维红外光谱显示,由于水分子与羧基及水分子之间存在氢键,使得O—H的伸缩振动吸收峰对热的微扰响应比较敏感。紫外-可见光谱测试显示化合物1在位于216 nm处出现很强的紫外吸收峰,归属于化合物1中EDTA~(4-)配体的中n→σ~*跃迁及π→π~*,位于444,468和484 nm的弱吸收峰,归属为Pr~(3+)的f—f跃迁。    

20.  KTbP_4O_(12)的能级结构及配位场理论计算  
   阚秋斌  白玉白  赵永年  李铁津  侯卫星《高等学校化学学报》,1988年第5期
   本文报告了77K下KTbP_4O_(12)晶体中Tb~(3+)离子~5D_4-~7F_J(J=0~6)跃迁的荧光光谱,并由此得到~5D_4和~7F_J的Stark能级。运用配位场理论对基态谱项~7F_J的Stark能级进行拟合计算,均方根差10cm~(-1),最大偏差24cm~(-1)。    

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