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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 171 毫秒

1.  第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究  被引次数:87
   侯洵 杨志勇《光子学报》,1998年第27卷第10期
   本文在文献20的基础上进一步提出了多模辐射场的N-Y最小测不准态、N-H最小测不准态、N-Y压缩最小测不准态以及N-H压缩最小测不准态等的定义.构造了由多模(q模)相干态|{Zj}>q及其相反态|{-Zj}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场|ψ1(2)>q,利用文献20新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义,首次对态|ψ1(2)>qN次方Y压缩及N次方H压缩效应进行了详细研究.结果表明,1)当N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ1(2)>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应.2)当q·N为偶数时,态|ψ1(2)>q恒处于N-H最小测不准态;当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ1(2)>q则可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3)N次方Y压缩及N次方H压缩效应的压缩深度与腔模总数q、压缩参数Rj以及压缩阶数N等非线性相关,后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强.    

2.  多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究  被引次数:62
   许定国  侯瑶  杨志勇  侯洵《光子学报》,1999年第28卷第6期
   本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模偶相干态光场冲|ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究。结果表明:1)当N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|ψ,e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2)当q·N为偶数时,态|ψ,e〉q恒处于N-H最小测不准态。当q·N为奇数时,在另外的条件下,态|ψ,e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应。3)N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅yq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位ψj(或者初始相位和∑j=1qψj)、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关,后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强。    

3.  一种新型的两态叠加多模Schrödinger猫态光场的等阶N次方Y压缩  被引次数:3
   刘伟民  侯瑶  杨志勇  孙秀泉  侯洵《光子学报》,1999年第28卷第10期
   本文根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态|{Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrdinger猫态光场|Ψ(2)q,利用新近建立的多模压缩态理论,研究了态|Ψ(2)q的N次方Y压缩效应。结果发现:①当压缩阶数N=2pp=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψ(2)q总是恒处于N-Y最小测不准态;②当压缩阶数N=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,如果各模的初始相位φj,态间的初始相位差θpq(I)-θnq(R)以及各单模相干态光场的平均光子数之总和 等满足一定的量子化条件,则态|Ψ(2)q可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应;③当压缩阶数N=2p′+1时,无论p′=2m(m=0,1,2,…,…)还是p′=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位φj满足一定的量子条件,则当两态叠加几率幅满足rpq(I)=rnq(R)时,态|Ψ(2)q就恒处于N-Y测不准态,始终不呈现N-Y最小测不准态和N次方Y压缩;而当rpq(I)rnq(R)时,态|Ψ(2)q始终不呈现N-Y测不准态、N-Y最小测不准态和N次方Y压缩效应。    

4.  受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩  被引次数:36
   张党卫  杨志勇  侯洵  张振杰  侯瑶《光子学报》,2000年第29卷第7期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由受量子相位调制的多模(即q模)虚相干态|{im1Zj}〉q及其相反态|{-im2Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψm1,m2(2)q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|ψm1,m2(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)无论态间的初始相位差(θm2m1)、各模的初始相位φj、腔模总数q、压缩参量Rj以及两态叠加的几率幅rm1rm2等取何值,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1和m2与压缩阶数N的关系满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2(2)q就恒处于等阶N-Y最小测不准态.2)当态间的初始相位差(θm2m1)在态间压缩区[2kθπ-π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]},2kθπ+π/2+ {Rj2[(m2-m1)π/2]}]内取值时,无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要相位调制因子m1m2N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件,态|ψm1,m2q就可呈现出周期性变化的,任意阶的等阶N次方Y压缩效应.3)利用相位调制因子m1m2与压缩阶数N之间的解析关系式,可直接确定出|ψm1,m2q呈现等阶N次方Y压缩效应时的压缩阶数N.4)文献2、11、15关于等阶N次方Y压缩的研究结果,仅仅是本文所得普遍性结果在相位调制因子m1m2取不同值时的特例.    

5.  多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态  被引次数:56
   许定国  侯瑶  杨志勇  侯洵《光子学报》,1999年第28卷第7期
   本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模奇相干态光场|Ψ,o〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N-Y最小测不准态以及N-H最小测不准态等进行了详细研究.结果表明:1)当压缩阶数N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-Y最小测不准态;当N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-Y最小测不准态,也不呈现N次方Y压缩效应.2)当q & #183;N为偶数时,多模奇相干态|Ψ,o〉q总是恒处于N-H最小测不准态;当q & #183;N为奇数时,态|Ψ,o〉q既不处于N-H最小测不准态,也不呈现N次方H压缩效应.3)多模奇相干态|Ψ,o〉q恒处于N-Y最小测不准态与恒处于N-H最小测不准态的条件明显不同,两者存在着严格的区别.    

6.  由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩  被引次数:29
   杨志勇  许定国  张继良  薛琳娜《光子学报》,2001年第30卷第5期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q中,压缩阶数N为偶数时,只存在等阶N-Y最小测不准态;2)多模叠加态光场|Ψo,e(4)Ⅱ>q,在压缩阶数为奇数时,随着腔模总数q、态间相位差(θeo)、各模初相位φj以及态的几率幅值re和ro及平均光子数Rj2等取不同的组合定值时,可呈现以下几种状态:①等阶N-Y最小测不准态、②“半相干态”、③“半压缩态”;3)本文构造的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与文献17、18研究的多模叠加态|Ψo,e(4)Ⅰ>q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性,故态|Ψo,e(4)Ⅱ>q与态|Ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着“压缩简并”现象.    

7.  多模复共轭虚奇相干态光场的等阶高次压缩特性研究  被引次数:39
   陈永庄  杨志勇  许定国  刘宝盈  张继良  侯洵《光子学报》,2000年第29卷第11期
   本文构造了一种新型的多模复共轭虚奇相干态光场|Ψi,o*(2)>q,利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψi,o*(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:与多模奇相干态光场、多模复共轭奇相干态光场和多模虚奇相干态光场等所有的多纵模奇相干态光场的性质相同,多模复共轭虚奇相干态光场在任何条件下都不呈现等阶N次方Y压缩效应与等阶N次方H压缩效应,但在一定条件下却可恒处于等阶N-Y最小测不准态和等阶N-H最小测不准态.这表明所有的多纵模奇相干态光场之间,必定存在某些内在的必然性联系.    

8.  多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩  被引次数:67
   许定国  侯瑶  王菊霞  杨志勇  侯洵《光子学报》,1999年第28卷第8期
   利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,对多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:①多模复共轭奇相干态光场,压缩阶数N为偶数时,只存在N-Y最小测不准态;而当腔模总数q与压缩阶数的乘积q·N为偶数时,只存在N-H最小测不准态;此外,无论N及q·N为何值,不呈现N次方Y压缩与N次方H压缩效应.②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的N次方Y压缩与N次方H压缩效应.③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同,这种现象称为“压缩简并”.    

9.  四态叠加多模叠加态光场|Ψe(4),Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩  被引次数:7
   明崇善  许定国  安毓英《光子学报》,2002年第31卷第4期
   根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场态|Ψe(4),Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1) 当压缩阶数N=4m,(m=1,2,3,…)时,态|Ψe(4),Ⅲ〉q恒处于等阶数N-Y最小测不准态;2) 当压缩阶数N=4m′+2,(m′=0,1,2,…)时,在(θ12),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψe(4),Ⅲ〉q可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应与"半相干态"效应;3) 当压缩阶数N为奇数时,在(θ12),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψe(4),Ⅲ〉q可呈现出等阶N次方Y压缩效应.    

10.  一种新型的多模虚奇相干态光场的两种等阶最小测不准态——等阶N-Y与等阶N-H最小测不准态  被引次数:32
   刘宝盈  杨志勇  许定国  陈永庄  张继良  侯洵《光子学报》,2000年第29卷第9期
   本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψi,o(2)q的广义非线性等阶高阶压缩特性.结果发现:1)当压缩阶数 N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态;而当 N为奇数时,态 |Ψi,o(2)q既不处于等阶 N-Y最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应.2)当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q&183;N为偶数时,多模虚奇相干态 |Ψi,o(2)q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态;而当q&183;N为奇数时,态 |Ψi,o(2)q 既不处于等阶 N-H最小测不准态,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应.3)上述的等阶 N-Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别.4)多模虚奇相干态光场 |Ψi,o(2)q与已报道的多模奇相干态光场 |Ψ,oq和多模复共轭奇相干态光场 |Ψ*,o(2)q等虽是三种不同的量子光场态,但却具有完全相同的量子统计性质;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应.    

11.  多模叠加态|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的N次方H压缩  被引次数:3
   许定国  安毓英  杨志勇《光子学报》,2002年第31卷第8期
   利用多模压缩态理论,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψe4,Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性结果表明:1)在腔模总数q与压缩次数N的乘积q·N=4m(m=1,2,3,…)的条件下,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量可恒处于等幂次NH最小测不准态2)在q·N=4m’+2(m’=0,1,2,…)的条件下,当态间的初始相位差(θ12)、各模的初始相位和 φj,以及各模平均光子数之总和 Rj2等分别满足一定的取值条件时,态|Ψe4,Ⅲ〉q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应.    

12.  两种特殊四态叠加多模叠加态光场的等N次幂H压缩  被引次数:3
   李英  杨志勇  陈永庄  许定国  高荣发《光子学报》,2003年第32卷第6期
   根据线性叠加原理,用多模相干态|{Zj*}〉q,|{-Zj*}〉q及其复共轭|{Zj*}〉q和|{-Zj*}〉q组成了两种四态叠加多模叠加态光场|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩,结果发现:态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q具有完全相同的等N次幂H压缩规律;当压缩幂次N与腔模总数q之积,即qN为偶数时,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q恒处于等幂次N-H最小测不准态或呈现"半相干态效应";当qN为奇数时,在不同条件下,态|Ψoe(4)Ⅵ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q可以呈现三种不同状态:第一正交分量呈现等N次幂H压缩;第二正交分量呈现等N次幂H压缩; 可呈现"半相干态效应".    

13.  第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场N次方Y压缩—第一正交相位分量的压缩情况  被引次数:2
   张佩瑢  安毓英  杨志勇《光子学报》,2002年第31卷第7期
   根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由三个强度不等的多模相干态光场|{Zj(A)}>q、|{Zj(B)}>q和|{Zj(C)}>q的线性叠加所组成的第Ⅰ种强度不对称三态叠加多模叠加态光场|ψl(ABC)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψl(ABC)>q的第一正交方分量(即磁场分量)的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:①在上述各多模相干态光场中各模的强度和各模的初始相位各不相等的情况下,态|ψl(ABC)>q的第一正交分量-磁场分量在一定的条件下,总可呈现出周期性变化的、任意等幂次的N次方Y压缩效应;②当上述各多模相干态光场的强度和各模的初始相位相等时,态|ψl(ABC)>q的磁场分量的N次方Y压缩现象消失,态|ψl(ABC)>q可恒处于等幂次N-Y最小测不准态.    

14.  第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究  被引次数:13
   侯瑶  董庆彦  田来科  胡艳芳  杨志勇  孙秀泉《光子学报》,2001年第30卷第9期
   本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2pp=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和 Rj2等如何变化,态|ψ6(2)q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2pp=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和 Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.    

15.  由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性  被引次数:4
   薛琳娜  许定国  杨志勇  刘生春《光子学报》,2001年第30卷第10期
   利用多模压缩态理论,详细研究了由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场|ψo,e(4)Ⅱ>q的等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当腔模(纵模)总数q与压缩阶数N之积qN为偶数时,态|ψo,e(4)Ⅱ>q恒处于等阶N-H最小测不准态;2)当qN为奇数时,在其它参量的不同组合取定值的条件下,态|ψo,e(4)Ⅱ>q可分别呈现以下几种效应:①某一正交分量呈现等阶N次方H压缩效应,另一正交分量则既不呈现出等阶N次方H压缩效应也不处于等阶N-H最小测不准态;②呈现出"半相干态”效应;③处于等阶N-H最小测不准态;3)经与文献17比较发现本文论及的态|ψo,e(4)Ⅱ>q与态|ψo,e(4)Ⅰ>q之间存在着"压缩简并”现象.    

16.  多模辐射场的广义非线性高阶差压缩——N次方X压缩的一般理论  被引次数:136
   杨志勇 侯洵《光子学报》,1998年第27卷第12期
   本文在发展现有理论的基础上,提出了多模(2q模)辐射场的广义非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)的定义,给出N次方X压缩效应的压缩度的计算公式,并对N-X最小测不准态和N-X压缩最小测不准态等进行了详细讨论.指出,MarkHilery在文献6中所提出的有关双模辐射场的“差压缩”的定义,仅仅是本文所提出的多模辐射场的广义非线性高阶差压缩(即N次方X压缩)的一般性定义在q=1、N=1条件下的特例.    

17.  态|Ψ(3)q中广义电场分量的不等幂次Nj次方Y压缩  被引次数:4
   万慧军  杨志勇  胡晓云  余晓光  周美娟  李春《光子学报》,2003年第32卷第4期
   利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态|{iZj*}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态|{-iZj*}〉q和多模复共轭相干态|{Zj*}〉q的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)q中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩特性.结果发现:在各模的压缩次数Nj=2pjpj=2mj+1(mj=0,1,2,3,…,…)和Nj′=2pj′且pj′=2mj′+1(mj′=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φjφj′、态间的初始相位差(θ13)与(θ23),以及各单模相干态光场总的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(3)q的广义电场分量(即第二正交相位分量)总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应.    

18.  一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩  被引次数:34
   赵玲慧  杨志勇  张振杰  侯洵《光子学报》,2000年第29卷第3期
   本文根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模(即q模)相干态的相反态|{-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场|ψmsc(2)q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论,研究了态|ψmsc(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现,1)当压缩阶数N=2P且P=2m(m=1,2,3,…,…)时,态|ψmsc(2)q恒处于N-Y最小测不准态;2)当N=2P且P=2m’+1(m’=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和∑j=1qRj2即[(θpq(R)nq(I))-∑j=1qRj2]满足一定的量子化条件,态|ψmsc(2)q可呈现周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;3)当N为奇数时,态|ψmsc(2)q在一定条件下恒处于N-Y测不准态;4)态|ψmsc(2)q与文献21中的态|ψ(2)q出现部分压缩简并现象,从而更进一步表明压缩简并现象的存在是有某种客观内在联系的.    

19.  一种非对称多模叠加态光场的Nj次方H偶数压缩  
   韩小卫  皇甫国庆《光子学报》,2003年第32卷第9期
   利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场|ΨI(ab)qNj次方H压缩特性.结果发现:当各模压缩幂次数之和为偶数时,态|ΨI(ab)q的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应,进而揭示了压缩简并产生的根源.    

20.  两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩  被引次数:21
   刘宝盈  陈永庄  许定国  杨志勇《光子学报》,2001年第30卷第6期
   本文构造了由两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),Ⅲ>q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|Ψo(4),Ⅲ>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性,结果发现由不呈现等阶高阶压缩效应的两奇相干态线性叠加组成的新量子光场态|Ψo(4),Ⅲ>q呈现出许多奇异物理现象:1)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终恒处于等阶N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N=4m-2(m=1,2,3,…,…)时,在一定条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的某一正交分量处于等阶N-Y最小测不准态时,另一正交分量则始终既不处于等阶N-Y最小测不准态,也不呈现等阶N次方Y压缩效应,这种现象称为“半相干态”效应;在另外一些条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应,其压缩特性具有周期性变化的、互补对称的关系.3)当压缩阶数N为奇数时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终不会呈现等阶N次方Y压缩效应,也不处于等阶N-Y最小测不准态,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应.    

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