共查询到20条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
用腔倒空Nd:YAG激光器对fs超短脉冲的同步放大 总被引:1,自引:1,他引:0
实现了用腔倒空Nd:YGA激光器对fs超短脉冲放大器的同步泵浦。由碰撞锁模环形染料激光器产生的80fs脉冲经二级染料放大后,实现放大倍数6.2×10~4,输出超短脉冲峰值功率~2×10~7W。 相似文献
2.
3.
4.
5.
HL—1装置放电坪区小破裂现象分析 总被引:1,自引:1,他引:0
HL-1装置上观测到大量放电破裂现象,其中一类出现在电流坪段的小破裂现象,在文献上讨论很少,其产生时的安全因子是2.5≤q_a≤4.5,密度为1×10~(13)cm~(-3)≤n<3×10~(13)cm~(-3)或n≥4×10~(13)cm~(-3), 在环压及软X射线上观测到几百毫秒的驰豫振荡。本文详细分析了这类现象的性质及特征,并讨论了其产生的原因。 相似文献
6.
7.
8.
报道了甲酚紫染料的非线性光学性质的实验研究方法及其结果.利用简并四波混频技术,测量得到甲酚紫甲醇溶液(浓度为5×10~(-4)M)的三阶非线性极化率X~(3)为2.0×10~(-10)esu.此外,利用不同强度皮秒脉冲相关技术得到了甲酚紫甲醇溶液的吸收恢复时间τ_(21)为163ps. 相似文献
9.
提出了一种高精度测量液体折射率的新方法一“干涉逼近法”.这种方法可以在测量过程中监视被测液体温度不均匀性给测量带来的误差.由于受温度测量的限制,其测量液体折射率的不确定度在1×10~(-6)到4×10~(-5)(2σ)之间,具体值取决于液体折射率的温度系数. 相似文献
10.
原子和分子在某些特定的條件下可以發射出各种不同波長的電磁波,这些電磁波的波長範圍是很廣阔的,光学光譜所討論的範圍是紅外線、可見光及紫外線。波長从幾個毫米到7.5×10~(-4)毫米的間隔內属於紅外線;从7.5×10~(-4)毫米到4×10~(-4)毫米是可見光;波長比可見光短的就是紫外線,紫外線的波長可以短到2×10~(-6)毫米。如果使各個區域內的電磁波通过適当的光譜儀器,我們就可以得到各個区域的光譜。假如我們是在可見光区域內工作,便可以直接用眼睛观察到光譜,例如使一個金属电弧所发出來的光通过一個稜鏡攝譜仪之后,在一個距離放得合適的屏上,我們就 相似文献
11.
Rb(5PJ)+Rb(5PJ)→Rb(5JS)+Rb(nl=5D,7S)碰撞能量合并 总被引:1,自引:1,他引:0
研究了Rb(5PJ)+Rb(5PJ)→Rb(nlJ')+Rb(5S)碰撞能量合并过程,利用单模半导体激光器分别共振激发Rb原子的5P1/2或5P3/2态,利用另一与泵浦激光束反向平行的单模激光束作为吸收线探测激发态原子密度及其空间分布,吸收线分别调至5P1/2→5D3/2和5P3/2→7S1/2跃迁.由激发态原子密度和谱线荧光比得到碰撞能量合并过程的截面,对5P3/2激发,碰撞转移得到5D5/2,5D3/2和7S1/2的截面分别是(1.32士0.59)×10-14,(1.18士0.53)×10-14和(3.21士1.44)×10-15cm2;对5P1/2激发,碰撞转移到5D5/2和5D3/2的截面分别是(6.57士2.96)×10-15和(5.90士2.66)×10-15cm2.与其他的实验结果进行了比较. 相似文献
12.
本文介绍了进一步寻找磁单极子的实验进展。目前没有新的磁单极子候选者被观测到。慢磁单极子的实验流强上限:速度在(10~(-4)-10~(-2))c范围内的观测,低于3.0×10~(-12)cm~(-2)sr~(-1)s~(-1);在(10~(-3)-10~(-2))c范围的观测,低于4.1×10~(-13)cm~(-2)sr~(-1)s~(-1)。 相似文献
13.
14.
声表面波振荡器具有基频高、相位噪声低,重量轻、体积小,结构简单、可靠性好、抗冲击震动等优点,是一种性能比较好,具有实际应用价值的射频源。我们研制了500MHz单端对SAW沟槽谐振器,无载Q_u≥20,000,动态电阻R_j=20—30Ω,用它作稳频元件组成振荡器。经测量获得短期频率稳定度为:0.001s是4.2×10~(-10),0.01s是2.8×10~(-10),0.1s是2.5×10~(-10),1s是5.5×10~(-10)。在偏离中心频率1kHz处的单边带相位噪声是-108dBC/Hz。振荡器的频率随温度变化特性,在不用恒温槽的情况下,环境温度从—30℃—+60℃时,振荡器总的相对频率变化是1.1×10~(-4),平均值是1.2×10~(-6)/℃;在自由室温下,日平均频率波动为2.7×10~(-6)/d。 相似文献
15.
在1.5~300K温度范围内,研究了非品态Y_5Ni_(95),溅射合金膜的霍尔效应。观察到该材料的正常霍尔系数R_o不随温度改变,R_o=—1.46×10~(-12)Ω·cm/G;反常霍尔系数R_s值随温度增高而增大,其值从1.5K的—2.2×10~(-10)变化至300K的—3.3×10~(-10)Ω·cm/G。利用斜散射和边跳跃机制对此进行了讨论。 相似文献
16.
双会切串级镜MM—4U的初步实验结果 总被引:2,自引:2,他引:0
本文描述MM-4U装置及其初步实验结果。这些结果主要是,用电子注入可以在装置系统中建立等离子体;测得轴向等离子体电位分布,东、西会切中心和中心室的等离子体电位分别为-184V,-164V和-1.8V;得到轴向电子密度分布与电位分布有相同形式,三个中心的密度分别为1.7×10~(11)cm_(-3),4.7×10~(10)cm~(-3),7.5×10~7cm~(-3);观测到中心室存在不稳定性,其振荡频率为7—9.2kHz。对上述结果进行了分析,提出了进一步研究的课题。 相似文献
17.
激光等离子体实验中。许多现象是在微微秒和微米范围内发生的。为了研究这些现象,采用微微秒激光脉冲与高分辨率光学相结合的方法可以提供必要的空间和时间分辨率。实验观察是在碘激光系统AsterixⅢ上进行的。碘激光输出波长为1.3μm,脉冲能量最大输出为300J,脉冲宽度为300ps。靶面功率密度为3×10~(15)W·cm~(-2)相应的半能量点的直径为85μm。利用脉冲宽度为10ps的主被动锁模染料激光脉冲,在与碘激光成90°的方向上,拍摄了时间分辨的阴影照片。同以往的方法相比,染料激光系统作了相当大的改进;特别是染料激光脉冲与碘激光脉冲的同步。染料激光脉冲相对于碘激光脉冲的到达时间可以预先选择,其漂移时间为200ps。所拍得的阴影照片的空间分辨率为10μm。从阴影照片可以看出,除了被加速的冷箔材料之外,还观察到“发丝”、“冲击”等的形成以及沿着靶的表面传导等现象。随着激光强度的增加,这些现象变得愈来愈明显。由于在等离子体与靶架之间存在着很高的电位差,所以对于某些放电现象的观察可能更为可靠。用条纹相机定量地测量了2和10μm厚的塑料薄箔条的膨胀。在高强度激光照射下观察了有机玻璃中等离子体云的形成以及由于激光束的冲击所释放出的冲击波。实验和理论计算表明,激光产生的等离子体被充电到10~ 相似文献
18.
19.
研究了各种表面活性剂存在下,8-羟基-1,3,6-三磺酸芘钠盐(HPTS)的荧光光谱,结果表明、表面活性剂对其荧光特性的影响可分为两种类型:单分子猝灭(CMC以下)和胶束作用(CMC以上)。它们分别服从相应的Stern-Volmer稳态猝灭和溶质-胶束作用线性方程。按导出方程对应作图,求得CTMAB的单分子猝灭常数K=2.4×10~5L/mol;CTMAB胶束和TX100胶束对HPTS的键合常数分别为7.4×10~5L/mol和7.0×10~3L/mol。阴离子表而活性剂十二烷基硫酸钠,由于其电性与HPTS阴离子电性的不相容性,对HPTS荧光未见明显影响。 相似文献
20.
金原子团簇的分频散射光谱研究 总被引:5,自引:0,他引:5
液相金原子团簇是一种非线性光学介质.它在580nm处产生一个最强共振散射峰.当激发波长为290nm(1.03×1015Hz)时,液相金原子团簇在580nm(1/2×1.03×1015Hz)和870nm(1/3×1.03×1015Hz)分别产生一个1/2分频和1/3分频散射峰;当激发波长为580nm(5.02×1014Hz)时在290nm(2×5.02×10-14Hz)和870nm(2/3×5.02×1014Hz)分别产生一个2倍频和2/3分频散射峰;当激发波长为870nm(3.34×1014Hz)时在580nm(3/2×3.34×1014Hz)和290nm(3×3.34×1014Hz)分别产生一个3/2分频和3倍频散射峰.分频散射和倍频散射峰与共振散射峰具有相似的散射行为.从激励光与液相金原子团簇相互作用的运动方程出发,根据傅氏变换理论,较好地解释了液相金原子团簇产生的一些非线性散射光谱. 相似文献