140Tb和141Dy的β缓发质子衰变以及143Dy的自旋宇称

利用⁴⁰Ca+¹⁰⁶Cd融合蒸发反应产生了近质子滴线核¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy,配合氦喷嘴带传输系统采用“质子-γ”符合方法观测了它们的β缓发质子衰变, 其中包括半衰期、质子能谱和衰变到第二代子核不同低位态的分支比. 通过统计理论拟合提取了¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy的基态自旋宇称分别为7^±和9/2^±. 另一方面, 用Woods-Saxon Strutinsky方法计算了这两种核限制组态的势能面, 由此得到¹⁴⁰Tb和¹⁴¹Dy的基态自旋宇称分别为7⁺和9/2^－. 此外用同一方法还计算了¹⁴³Dy的核势能面, 从中看出¹⁴³Dy存在有自旋宇称为1/2⁺的基态和一个激发能为198keV的11/2^－的同质异能态. 该结果与2003年Eur.Phys.J. A16:347—351中的¹⁴³Dy衰变实验数据相符.     

50,40,46的(n,p)(n,α)和58Ni的(n,2n)(n,p)反应截面的测量

本文叙述了从13.50MeV到14.81MeV中子能区用活化法相对²⁷Al(n,α²⁴Na的反应截面,对⁵⁰Ti(n,α)⁴⁷Ca、⁴⁸Ti(n,p)⁴⁸Sc、⁴⁶Ti(n,p)⁴⁶Sc、⁵⁸Ni(n,2n)⁵⁷Ni、⁵⁸Ni(n,p)^58m+gCo五个反应截面的测量.并将所得的结果和其他作者的结果进行了比较.     

产生长寿命核的几个(n,2n)反应截面的测量

本文报道了E_n=13.5—14.8MeV中子能区几个长寿命生成核的(n,2n)反应截面的测量.测量方法是以⁹³Nb(n,2n)^92mNb反应截面为中子注量标准的相对活化法.测量的几个反应为:¹⁵¹Eu(n,2n)^150mEu、¹⁵³Eu(n,2n)¹⁵²Eu、¹⁵⁹Tb(n,2n)¹⁵⁸Tb和¹⁰⁹Ag(n,2n)^108mAg.中子能量是用铌锆截面比法测定的.本文的结果和已收集到的测量结果进行了比较.     

130Nd和140Tb的EC/β+衰变研究

利用能量为170MeV左右的³⁶Ar重离子束轰击⁹⁶Ru和¹⁰⁶Cd浓缩同位素靶,分别生成缺中子同位素¹³⁰Nd和¹⁴⁰Tb.借助氦喷嘴带传输系统,用X–γ和γ–γ符合方法,分离鉴别了这两种核素,并进一步测定了它们的衰变性质.得到¹³⁰Nd的半衰期为(13±3)s,首次建议了它的EC/β+衰变纲图,推测了其子核¹³⁰Pr的基态和低位能级的自旋宇称.修订了¹⁴⁰Tb的原有极简单的EC/β⁺衰变纲图并指认¹⁴⁰Tb的基态自旋宇称为7⁺.     

N,N-二甲基硫代乙酰胺S3(ππ*)态的衰变动力学 (cited: 1)

采用共振拉曼光谱和完全活化空间自洽场方法研究了N,N-二甲基硫代乙酰胺在被激发至S₃(ππ^*)态后的衰减动力学. 指认了紫外吸收光谱和振动光谱. 获得了乙腈、甲醇和水溶剂中不同激发波长下的A带共振拉曼光谱,以探测Franck-Condon区域的结构动力学. 开展了CASSCF计算以确定低能单重激发态和锥形交叉点的电子激发能和优化几何结构. 通过共振拉曼强度分析和CASSCF计算获得了结构参数、A带结构动力学和S₃(ππ^*)态衰减机制. 提出了主要衰减通道为_3,FC(ππ^*)→S₃(ππ^*)/S₁(nπ^*)→_1(nπ^*).     

89Y(α,p)92Zr反应中的核芯激发和全微观理论分析

测量了⁸⁹Y(α,p)⁹²Zr反应的基态和几个激发态的微分截面及⁸⁹Y(α,α)⁸⁹Y弹性散射微分截面.利用⁸⁹Y、⁹²Zr的壳模型波函数对该反应基态和第一激发态的实验数据进行了完全微观DWBA理论分析.具有核芯激发组态的核波函数明显地改善了不同末态的截面相对强度,而对角分布的形状影响甚微.它表明具有核芯激发组态的⁸⁹Y、⁹²Zr核波函数有较好的实验基础.最后,讨论了⁸⁹Y(α,p)⁹²Zr反应的截面绝对值问题,揭示了α浅势阱的重要性.     

B0－B0体系重子衰变的CP破坏效应

本文研究了B⁰－B⁰和B⁰－B⁰系统二体重子衰变中的CP不守恒效应.我们讨论了两种实验背景:(1)BB对在Z⁰共振峰不相干产生,(2)电荷共轭宇称C=+1的BB对在Υ(4S)共振峰以上产生.我们估算了检验该效应所需的bb对数目.对于衰B⁰→PP,Δ⁺⁺Δ^－－和Δ⁰Δ⁰,N_bb～10⁷—10⁸.     

中能重离子碰撞中多重碎裂的同位旋效应

利用同位旋相关的量子分子动力学,研究了逆反应系统¹²⁰Xe+⁴⁰Ca,¹²⁰Cd+⁴⁰Ar和⁷⁶Kr+⁴⁰Ca,⁷⁶Zn+⁴⁰Ar中多重碎裂的同位旅效应.对于在中能区缺中子碰撞系统的中等质量碎片多重性大于丰中子碰撞系统的现象进行了分析和讨论.     

核ANC和激发态中子晕

利用转移反应¹¹B(d,p)¹²B和¹²C(d,p)¹³C抽取¹²B<—>¹¹B+n和¹³C<—>¹²C+n重叠函数的核渐近归一化常数,计算了¹²B和¹³C核中价中子密度分布的均方根半径及其在核外的几率.实验结果表明,¹²B的第二(J^π=2^－),第三(J^π=1^－)激发态和13C的第一(J^π=1/2⁺)激发态为中子晕态,而¹³C的第三(J^π=5/2⁺)激发态是中子皮态.考察了库仑势和角动量对晕形成的阻碍效应.提出了均方根半径对于有效核子分离能的统一的标度定律.     

基于激发态运动方程耦合簇的神经网络透热势能矩阵：苯硫酚1πσ*态-介导的光解

本文用最近发展的神经网络拟合方法[Chin. J. Chem. Phys. 34,825 (2021)]构造了一个新的涉及苯硫酚¹πσ^*态-介导光解的¹ππ^*和¹πσ^*态耦合非绝热势能面. 势能面包含了解离过程中的三个关键振动模式,即S-H伸缩、弯曲和扭转振动. 由于单双激发态运动方程耦合簇方法具有简单、效率高、精度高的优点,采用激发态运动方程耦合簇方法计算了苯硫酚激发态¹ππ^*和¹πσ^*的绝热能量. 神经网络拟合绝热激发态S₁和S₂态的均方根误差分别为0.89和1.33 meV,表明神经网络方法具有很高的拟合精度. 在构建非绝热势能面的过程中,仅利用了体系绝热势能,避免了非常耗时的非绝热耦合计算,极大地提高了效率. 为了检测新的非绝热势能面的可靠性,本文进一步展开了苯硫酚光解非绝热动力学模拟. 动力学计算得到的S₁振电态0⁰和3¹的寿命与实验和之前的理论结果均吻合,验证了基于激发态运动方程耦合簇绝热能量构建的非绝热势能面的可靠精确性,并可进一步应用到实际大分子体系中.