Pb2，PdPb2分子的势能函数

采用Gaussian 98程序,运用B3LYP方法,对Pd和Pb原子采用收缩价基组LANL2DZ,对Pb₂和PdPb₂分子的微观结构进行了理论计算. 由于Pb₂分子离解后一个Pb原子处于基态,另一个Pb原子处于激发态,采用最小二乘法拟合Pb₂分子的势能函数,选用的函数形式为Murrell-Sorbie势能函数加上开关函数. 使用多体展式理论导出了势函数中的参数进而给出PdPb₂分子基态势函数的解析表达式,其势能面准确地复现了PdPb₂分子的两个稳定构型(C_2V和C_∞v)及其能量关系. 关键词： 2')" href="#">Pb₂ 2')" href="#">PdPb₂ 势能函数     

XF2(X=B,N)分子基态的结构与势能函数

基于Gaussian03计算软件利用QCISD方法,选用不同基组对XF₂(X=B,N)分子基态结构进行了几何优化,在此基础上选出最优基组D95(df,pd)和D95+(df,pd)分别对BF₂和NF₂分子的谐振频率、力常数等进行了计算.推导出XF₂(X=B,N)分子基态的多体展式势能函数,同时根据势能函数绘制了XF₂(X< 关键词： 2')" href="#">BF₂ 2')" href="#">NF₂ 结构 势能函数     

BeH，BeD，BeT分子基态(X2Σ+)的结构与势能函数

采用量子力学从头算方法，运用二次组态相互作用QCISD(T)/aug-cc-pVTZ和电子相关单双耦合簇CCSD(T)/6-311++G(3df，2pd)研究了BeH，BeD，BeT分子基态的结构与势能函数，计算出了这些分子的光谱数据(ω_e，ω_eχ_e，B_e，α_e，D_e)，结果与实验光谱数据吻合较好.这表明上述分子基态的势能函数可用经修正的Murrell-Sorbie+c₆函数来表示. 关键词： BeH BeD BeT分子基态 分子结构 势能函数     

TiO,O2 和TiO2的分析势能函数及光谱研究

用Gaussian09程序包的密度泛函理论DFT方法,在BP86/6-311++g(d,p)水平上对O₂, TiO和TiO₂ 分子进行了优化.得到该系列分子的基态电子态分别为：O₂(X³Σ_g), TiO(X³Π_g), TiO₂(X¹ A₁), TiO₂分子的稳定构型为C_2v构型. 用Murrell-Sorbie势能函数对TiO和O₂分子的扫描势能点进行拟合, 其扫描点都与四参数Murrell-Sorbie函数拟合曲线符合得很好,在此基础上推导出它们的光谱数据和力常数. 用多体项展开理论导出TiO₂分子的全空间解析势能函数,在固定键角∠OTiO=110.5° 的情况下, R_Ti-O = 0.1652 nm处存在一个深度为15.09 eV的势阱, 表明在该处易形成稳定的TiO₂分子. 关键词： TiO 2和TiO₂')" href="#">O₂和TiO₂ 密度泛函理论 势能函数     

AlB2和Al2B的结构与解析势能函数

运用单双取代耦合簇（CCSD）方法,选择基组6-311+g（2df）对基态B₂、Al₂分子和基组6-311g（3df）对基态AlB分子的微观结构进行优化计算,采用最小二乘法拟合得到B₂、Al₂和AlB分子的势能函数,并得到了与实验值符合很好的光谱常数.采用同种方法,选择6-31g基组,对基态AlB₂和Al₂B分子的结构进行优化计算.运用原子分子反应静力学原理得到离解极限.在此基础上,采用多体项展式法,得到AlB₂和Al₂B分子基态解析势能函数,该势能函数准确再现了AlB₂和Al₂B分子基态平衡结构特征.     

OH分子基态（X2Π）的结构与势能函数

采用密度泛函理论的B3LYP方法和二次组态相互作用(QCISD(T))方法优化计算了OH分子基态(X²Π)的平衡结构、振动频率和离解能.根据原子分子反应静力学原理，导出了OH分子基态(X²Π)的合理离解极限，采用最小二乘法拟合Murrell-Sorbie函数得到了相应的势能函数和与该基态相对应的光谱常数(B_e，α_e，ω_e和ω_eχ_e)，计算结果与实验数据符合得相当好. 关键词： OH分子 2Π)')" href="#">基态(X²Π) 势能函数     

HNO分子基态的结构与解析势能函数研究

应用群论及原子分子反应静力学的方法, 导出了HNO分子基态电子态和合理的离解极限.利用优选出的密度泛函理论B3LYP方法结合6-311G **优化计算了HNO分子基态的平衡结构和谐振频率.计算结果表明基态HNO分子稳定态为C_S构型,电子组态为X¹A',平衡核间距分别为R_H-N=0.1065 nm,R_N-O=0.1200 nm,键角∠H-N-O=108.60°,离解能D_e=15.379 eV.基态简正振动频率分别为:弯曲振动频率ν₁=1575.6351 cm^-1,对称伸缩振动频率ν₂=1673.2890 cm^-1,反对称伸缩振动频率ν₃=2837.7856 cm^-1.在此基础上,应用多体项展式理论导出了基态HNO分子的全空间解析势能函数,该势能函数等值势能图准确再现了HNO分子平衡结构和离解能. 关键词： 势能函数 光谱常数 密度泛函方法     

O2分子激发态a1Δg和b1Σ+g态的分析势能函数

以aug-cc-pVQZ,cc-pV5Z,6-311++g（d,p）和6-311++g（3df,3pd）等为基函数,采用多组态相互作用（MRCI）方法对O₂分子最低的两个激发态¹Δ_g和¹Σ⁺_g的平衡结构、谐振频率和势能曲线进行了计算.并选用Murrell-Sorbie势能函数对曲线进行拟合,利用拟合的参数值计算出了力常数和光谱数据.结果表明计算值与实验值符合较好. 关键词： MRCI 势能函数 力常数 光谱数据     

UH和UH2分子的结构与势能函数

用相对论有效原子实势(RECP)和密度泛函(B3LYP/SDD)方法研究了UH,UH₂基态和低激发态的结构和势能函数,导出了分子的光谱数据.结果表明,UH和UH₂的基电子状态分别为X⁴Π和X³A₂,离解能分别为2.886eV和5.249eV,UH₂具有C2v对称性,得到了UH和UH₂的几个不同的低激发态的结构与光谱数据.应用多体项展式理论以及数字拟合方法 关键词： UH 2')" href="#">UH₂ 势能函数 分子结构     

基态MgB2分子的结构与分析势能函数

应用群论及原子分子反应静力学方法推导MgB₂分子的电子状态及其离解极限,采用密度泛函B3LYP和从头计算QCISD方法在6-311++G**基组水平上,对MgB₂分子可能的状态进行优化计算,得出MgB₂的三重态能量最低,其稳定构型为C_2v,平衡核间距R_e=2.2977,键角α_BMgB=41.5521°,能量为-248.9645a.u.同时还计算了基态的简正振动频率:对称伸缩振动频率ν（B₂）=315.4430 cm^-1,反对称伸缩振动频率ν（A₁）=418.1883 cm^-1和弯曲振动频率ν（A₁）=968.9672 cm^-1.在此基础上,使用多体项展式理论方法,导出了基态MgB₂分子的解析势能函数,其等势面准确再现了基态MgB₂平衡结构和离解能,并由此讨论了B+MgB和Mg+BB分子反应的势能面静态特征. 关键词： 2')" href="#">MgB₂ 多体项展式理论 解析势能函数     

Synthesis and properties of La1-xSrxNiO3 and La1-xSrxNiO2

Superconductivity has been realized in films of La_1-xSr_xNiO₂. Here we report synthesis and characterization of polycrystalline samples of La_1-xSr_xNiO₃ and La_1-xSr_xNiO₂ (0 ≤ x ≤ 0.2). Magnetization and resistivity measurements reveal that La_1-xSr_xNiO₃ are paramagnetic metal and La_1-xSr_xNiO₂ exhibit an insulating behavior. Superconductivity is not detected in bulk samples of La_1-xSr_xNiO₂. The absence of superconductivity in bulk La_1-xSr_xNiO₂ may be due to the generation of hydroxide during reduction, a small amount of nickel impurity, or incomplete reduction of apical oxygen. The effect of interface in films of La_1-xSr_xNiO₂ may also play a role for superconductivity.     

Polymorphic Phase Transformation in In2La and CeIn2

Nuclear quadrupole interactions of ¹¹¹Cd probes in In₂La and CeIn₂ were measured using perturbed angular correlation of gamma rays (PAC). Near room temperature, a single non-axially symmetric quadrupole interaction was observed in each compound, with ω ₀ = eQV _zz /ℏ = 78.8(2) Mrad/s and η = 0.312(1) for In₂La at 11°C and ω ₀ = 80(1) Mrad/s and η = 0.29(2) for CeIn₂ at 34°C. The observed non-axial symmetry is consistent with the reported CeCu₂ structure of the phases. The non-axially symmetric interactions were replaced completely by axially symmetric interactions (η = 0) at 524°C, with ω ₀ = 101.0(1) Mrad/s in In₂La and ω ₀ = 96.9(4) Mrad/s in CeIn₂. The change in symmetry is attributed to a polymorphic phase transformation. Based on symmetry information from the quadrupole interaction and on chemical arguments, it is proposed that high-temperature phases of In₂La and CeIn₂ both have the AlB₂ (C32) structure.     

Percolative phase separation in La2CuO4+δ and La2−x Sr x CuO4

We report on the formation of conducting phases in slightly doped La₂CuO₄ samples by the existence of a percolative phase separation. Phase separation can be quenched by rapid cooling and can be restored by the application of a 3 T magnetic field. Magnetically polarizable quasiparticles are shown to be formed by hole doping which fuse to form percolative conducting and below 37 K superconducting phases.