Co和稳定元素对Nd3(Fe,Co,M)29(M=Ti,V,Cr) 化合物结构和磁性的影响

利用x射线衍射和磁测量研究了不同稳定元素Co以及Ti,V和Cr替代对Nd₃Fe_29-x-yCo_xM_y(M=Ti,V,Cr)化合物结构和磁性的影响.研究发现:每一个稳定元素都有一替代量极限,在此极限以内所有化合物均为Nd₃(Fe,Ti)₂₉型结构,A2/m空间群.不同稳定元素的溶解极限不同.Co的替代量与稳定元素有关,当以Cr作为稳定元素时,Cr的替代量随着Co含量的提高而提高 关键词： 3(Fe')" href="#">Nd₃(Fe Co 29')" href="#">M)₂₉ 结构 磁性     

Er3(Fe,Co,M)29化合物(M=Cr,V,Ti,Mn,Ga,Nb)的结构与磁性

合成了Er3Fe29-x-yCoxMy化合物(M=Cr,V,Ti,Mn,Ga,Nb)并用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性.发现Fe基Er3(Fe,M)29化合物结晶成哑铃对Fe-Fe无序替代的Th2Ni17型结构(P63/mmc空间群)而不能形成Nd3(Fe,Ti)29型结构,因此其化学式也可以用Er2-n(Fe,M)17+2n(n=0.2)表示.当Er3Fe29化合物中部分Fe原子被M原子所取代时,其居里温度均有一定程度的提高.所有Er3(Fe,M)29化合物在室温均为易面型各向异性.当Er3(Fe,M)29(M=Cr,V)中的部分Fe原子被Co原子取代且Co原子数与Fe原子数达到一定比值时,得到一个单斜结构的新相.磁测量表明Er3Fei95Co6V3.5在室温可能为单轴各向异性,在162K出现自旋重取向,其各向异性由易轴型变为易面型.在5K下于难磁化方向磁化时观察到一个一级磁化过程(FOMP).     

3∶29型Gd_3(Fe_(1-x)Co_x)_(29-y)Cr_y化合物的成相与结构

通过X射线衍射分析和磁测量研究了Gd-Fe-Co-Cr四元系中对应于化学式Gd3(Fe,Co,Cr)29且Gd含量为一定值的截面内富Fe,Co区的相关系,重点探索了高Co含量3∶29型化合物合成的可能性,研究了3∶29型Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的结构与磁性.研究结果表明,获得3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的范围为：y=5,0≤x≤0.7;y=5.5,0.7≤x≤0.8和y=6,0.8≤x≤0.9.基于对Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物成相条件的研究,成功地合成了纯Co基Gd3Co29-yCry化合物,其固溶范围为6.5≤y≤7.3.3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的晶体结构都属于单斜晶系,Nd3(Fe,Ti)29型结构,空间群为A2/m.得到3∶29型单相Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物的固溶极限即Co含量的极大值与稳定元素Cr含量有关.Co原子的含量越高,所需稳定元素Cr的含量越大.值得注意的是,用Co原子替代Fe原子会导致Gd3(Fe1-xCox)29-yCry化合物磁晶各向异性的显著改变.当x≥0.4时,化合物的磁晶各向异性从易面型转变为易轴型.     

(Nd_(1-x)Er_x)_2Co_(15.5)V_(1.5)的结构转变与磁性

利用电弧熔炼制备了 (Nd1 xErx) 2 Co1 5 5V1 5(x=0— 1 0 )化合物样品 .通过x射线衍射分析和磁性测量研究了Er替代Nd2 Co1 5 5V1 5中的Nd时对化合物结构和磁性的影响 .研究结果表明 ,低Er含量 (x <0 4 ) ,化合物为Th2 Zn1 7型结构 ;高Er含量时 (x >0 5 ) ,化合物转变为Th2 Ni1 7结构 ;Er含量为x =0 4和 0 5时 ,两种结构共存 .两种结构的晶胞参数a ,c和晶胞体积V随着Er含量的增加都呈现递减的趋势 .随着Er含量的增加 ,(Nd1 xErx) 2 Co1 5 5V1 5化合物的居里温度和饱和磁化强度都单调下降 .(Nd1 xErx) 2 Co1 5 5V1 5化合物的室温各向异性由低Er含量时的易锥型转变为高Er含量时的易轴型 .x =0— 0 5的化合物在温度升高时发生自旋重取向转变 ,自旋重取向温度Tsr随Er含量的增加而减小     

(Nd1－xErx)3Fe25Cr4.0(0≤x≤1.0) 化合物的结构与磁性

合成了(Nd1-xErx)3Fe25Cr4.0(0≤x≤1.0)系列化合物并采用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性.发现当0≤x≤0.8时化合物保持Nd3(Fe,Ti)29型结构,属于单斜晶系,A2/m空间群,当0.8＜x≤1.0时,化合物形成一种哑铃对Fe-Fe无序替代Th2Ni17结构,P63/mmc空间群.随着Er含量的增加,化合物的居里温度TC和饱和磁化强度Ms单调下降.当x=0时,Nd3Fe25Cr4.0化合物的易磁化方向非常靠近[040]方向,仅略微偏离15结构的基面,但随Er含量的增加,(Nd1-xErx)3Fe25Cr4.0化合物的易磁化方向从靠近[040]方向转向靠近[4 0 2]方向,同时与15结构的基面所成的倾角也增大.通过测量交流磁化率发现,x=0-0.4和x=1.0的化合物在低温下出现自旋重取向.在x=0-0.4的化合物中,自旋重取向温度Tm随Er含量增加单调升高.用高达13T的磁场测量难磁化方向的磁化曲线发现,在0≤x≤0.8的化合物中发生了一级磁化过程(FOMP),其临界场Bcr随Er含量的增加而降低.     

(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的结构与磁性

通过x射线衍射分析和磁性测量对(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的结构与磁性进行了研究.单相(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的成相范围为x=00—05之间，所有化合物均属于单斜晶系、Nd3(Fe,Ti)29型结构和A2/m空间群.着Er含量的增加，(Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物的晶胞体积、居里温度TC和5K下的饱和磁化强度Ms均单调减小，而5K下的饱和磁化强度Ms和Er含量的关系与稀释模型所描述的结果相一致.(Nd1-xErx)3Fe273Ti1 关键词： (Nd1-xErx)3Fe273Ti17化合物 磁晶各向异性 自旋重取向 磁相图     

Gd3Co29-xCrx新相化合物的结构与磁性

制备出具有室温单轴磁晶各向异性的非间隙型Co基Gd3Co29-xCrx化合物(x=65和70)，x射线衍射和磁性测量表明所有单相化合物均属于单斜晶系，Nd3(Fe,Ti)29型结构和A2/m空间群.Gd3Co29-xCrx化合物的居里温度在x=65时为412 K，x=70时为359 K. Gd3Co29-xCrx化合物在x=65 时磁化强度随温度的变化曲线表明，在居里温度以下的某一温度处有一补偿点，在补偿点处求得晶格分子场系数nRT=33 T f.u./μB. 关键词： Gd3Co29-xCrx化合物 x射线衍射 磁晶各向异性     

(Nd1-x Erx)3 Fe25 Cr4.0(0≤x≤1.0)化合物的结构与磁性

合成了 (Nd1 -xErx) 3Fe2 5Cr4 . 0 (0≤x≤ 1 .0 )系列化合物并采用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性 .发现当 0≤x≤ 0 . 8时化合物保持Nd3(Fe,Ti) 2 9型结构 ,属于单斜晶系 ,A2 m空间群 ,当 0 8相似文献   

Er3(Fe,Co, M)29化合物(M=Cr,V, Ti,Mn, Ga,Nb)的结构与磁性

合成了Er_３Fe_29-x-yCo_xM_y化合物(M=Cr, V, Ti, Mn, Ga, Nb )并用x射线衍射和磁测量等手段研究了它们的结构和磁性. 发现Fe基Er_３(Fe,M)_２９化合物结晶成哑铃对Fe-Fe无序替代的Th₂Ni₁₇型结构(P6₃/mmc空间群)而不能形成Nd₃(Fe,Ti)_２９型结构，因此其化学式也可以用Er_2－n(Fe,M)_17+2n (n=0.2)表示. 当Er_３Fe₂₉化合物中部分Fe原子被M原子所取代时，其居里温度均有一定程度的提高. 所有Er_３(Fe,M)_２９化合物在室温均为易面型各向异性. 当Er_３(Fe,M)_２９ (M=Cr, V)中的部分Fe原子被Co原子取代且Co原子数与Fe原子数达到一定比值时，得到一个单斜结构的新相. 磁测量表明Er_３Fe_19.5Co₆V_3.5在室温可能为单轴各向异性，在162K出现自旋重取向，其各向异性由易轴型变为易面型. 在5K下于难磁化方向磁化时观察到一个一级磁化过程(FOMP). 关键词： 稀土金属间化合物 晶体结构 磁晶各向异性     

3:29型Gd-Fe-Co-Cr化合物的结构和磁性

制备了Gd₃(Fe_1-xCo_x)₂₅Cr₄(0≤x≤0.6)和Gd₃Fe_29-yCr_y(3.5≤x≤5.0)化合物,通过X射线衍射和磁性测量手段研究了它们的结构和磁性.实验表明这些化合物都属于A_2/m空间群.Cr含量增加导致居里温度下降,饱和磁化强度降低,磁晶各向异性场下降.Co替代Fe导致单胞体积收缩,居里温度升高,5K的饱和磁化强度在x=0.3左右达到极大值,磁晶各向异性在x=0.4附近由易面转变为易轴. 关键词：     

Tin-doped spinel-related oxides of composition M3O4 (M = Mn, Fe, Co)

Tin-doped compounds of spinel-related M₃O₄ (M = Fe, Mn, Co) have been studied by ¹¹⁹Sn and ⁵⁷Fe Mössbauer spectroscopy in the temperature range of 20–600 K. The ¹¹⁹Sn Mössbauer spectra recorded down to 20 K from the non-iron-containing compounds of Co₃O₄ and Mn₃O₄ contained only doublets showing no transfer of magnetic properties from cobalt or manganese to the dopant tin ions. In contrast, the tin-doped-(FeCo)₃O₄ and (FeMn)₃O₄ gave ¹¹⁹Sn and ⁵⁷Fe Mössbauer spectra, which showed magnetic hyperfine interactions. The Curie temperature has been estimated for the former sample.     

Mössbauer and magnetic studies of MFe2O4(M = Co, Ni) nanoparticles

Nanocrystalline MFe₂O₄ (M?=?Co, Ni) particles are synthesized by citrate precursor technique. Mössbauer and magnetic studies are carried out with the CoFe₂O₄ samples having particle sizes of 9, 14 and 30 nm and the NiFe₂O₄ samples having particle sizes of 9, 21 and 30 nm. The intrinsic magnetic parameters are found to vary with the particle size. The magnetic interactions and cation distribution present in these systems influence the room temperature Mössbauer parameters. Ferrimagnetic sextets are observed for all the different particle sizes. The observed reduction of the magnetic hyperfine field values with the decrease in the size of MFe₂O₄ particles are attributed to the intrinsic size effect and the canted spin structure at the surface of the nanoparticles.     

Hydrothermal synthesis and magnetic studies of transition metal nocerites M3(BO3)F3 (M=Fe,Co, Ni)

Polycrystalline samples of M₃(BO₃)F₃ (M=Fe, Co, Ni), isostructural with nocerite Mg₃(BO₃)(OH,F)₃, have been prepared in supercritical hydrothermal conditions. These compounds represent with boracites, M₃B₇O₁₃F (M=Mg, Cr, Mn, Fe, Co, Zn), the only transition metal fluoride borates known to date. Co₃(BO₃)F₃ and Ni₃(BO₃)F₃ are antiferromagnetic with T_N=17(2) and 40(2) K, respectively. Spin-flop transitions at B_C1=4.0 T and B_C2=7.5 T occur at 1.6 K in Co₃(BO₃)F₃, while a parasitic ferromagnetism (0.02 μ_B/Ni²⁺ at 1.6 K) appears below T_N in Ni₃(BO₃)F₃. The magnetic structures consist of three spin sub-lattices of double rutile-type ferromagnetic chains.     

Hyperfine interactions in ultrafine amorphous Fe−M−B (M=Ni,Co) alloys

Ultrafine amorphous (Fe, Co, Ni) B powders have been prepared by a chemical reduction method. The influence of the Co and Ni atoms on the distribution of internal magnetic fields P(B_hf) has been investigated. The quadrupole splitting distribution P(QS) of ultrafine amorphous Fe−Ni−B powders has a form similar to that derived for the dense random packing of atoms.     

Structural effects of various modifiers on M−Fe/MgO catalysts (M=Al,Co, K)

Effects of typical modifiers (Al: textural, Co: alloying and K: electronic) have been studied on Fe/MgO catalysts. Addition of Al modified the structure of iron oxide phase; the Co additive was incorporated mainly in bimetallic Fe?Co particles, while the potassium promoter has not exerted observable structural change. The results of Mössbauer studies are correlated with data of catalytic measurements in CO+H₂ reaction.     

Structural tuning of unconventional superconductivity in PuMGa5 (M=Co,Rh)

The superconducting properties of the recently discovered PuMGa5 (M=Co,Rh) superconductors, including the power law behavior of the specific heat, the evolution of the superconducting transition T(c) temperature with pressure, and the linear relation between T(c) and ratio of tetragonal lattice parameters c/a, are compared to those of the heavy fermion CeMIn5 (M=Co,Rh,Ir) unconventional superconductors. The striking similarity of the properties between the two families of superconductors suggests a common physics and a common (magnetically mediated) mechanism of superconductivity.