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相似文献
 共查询到14条相似文献,搜索用时 171 毫秒
1.
本文构造了由多模复共轭相干态的相反态|{-Zj(a)*}>q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZj(b)*}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)>q,利用多模压缩态理论研究了态|Ψ(ab)>q的任意偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N取偶数,即N=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|Ψ(ab)>q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且 ,则当满足一定的量子化条件(或者在一些闭区间内连续取值)时,态|Ψ(ab)>q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.2)在N=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,若Rj(a)=Rj(b)和φj(a)j(b)(j=1,2,3,…,q),态|Ψ(ab)>q则可呈现出等阶N次方Y压缩简并现象.  相似文献   

2.
本文构造了由多模虚共轭相干态{iZj(a)*}>q与多模虚共轭相干态的相反态|{-iZj(b)*}>q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab)>q.利用多模压缩态理论,对态|Ψ(ab)>q的等阶N次方Y压缩特性进行了详细研究.结果发现:该态在一定条件下可呈现出周期性变化的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,而在特殊条件下,则呈现出等阶N次方Y压缩简并现象.  相似文献   

3.
本文利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)>q的广义非线性等阶N次方H压缩特性.结果发现:在腔模总数q与压缩阶数N这两者之积qN为偶数亦即qN=2p的条件下,无论p=2m(m=1,2,3,…,…)还是p=2m+1(m=0,1,2,…,…),当两非对称态中各模的初始相位和 =φj(a)、 =φj(b)、态间的初始相位差(θpqbInqaR),以及各单模相干态光场的光子干涉项之和 =[Rj(a)Rj(b)]cos(φj(a)j(b))]等满足一定条件时,态|Ψ(ab)>q可分别呈现出周期性变化的奇数模-偶数阶、偶数模-奇数阶和偶数模-偶数阶的等阶N次方H压缩效应.  相似文献   

4.
本文利用多模压缩态理论,研究了第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)>q的任意奇数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N=2p+1的条件下,无论p=2m还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要构成态|Ψ(ab)>q的两个不同的量子态|{-Zj(a)*}>q与|{-iZj(b)*}>q的各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位都不相等,亦即Rj(a)≠Rj(b)和φj(a)≠φj(b)(j=1,2,3,…,q),并且 Rj(a)(2p+1)= Rj(b)(2p+1),则当各对应模的初始相位φj(a)与φj(b)、各对应模的初始相位差(φj(a)j(b)),态间的初始相位差(θnq(aR)nq(bI))以及光子干涉项的幅度 =Rj(a)Rj(b)等分别满足一定的量子化条件时,态|Ψ(ab)>q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶N次方Y压缩效应.这一结果,与现有报道的结果截然不同.  相似文献   

5.
本文利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)态|Ψi,e(2)>q是一种典型的多模非经典光场,当压缩阶数N为奇数时,态|Ψi,e(2)>q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应;当腔模总数q与压缩阶数N这两者的乘积q·N为奇数时,则在一定条件下态|Ψi,e(2)>q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应.2)态|Ψi,e(2)>q的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅γq(e)、压缩参数Rj、各模的初始相位φj(或者各模的初始相位和 φj)、压缩阶数N以及腔模(指纵模)总数q等呈较强的非线性关联,等阶N次方H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶N次方Y压缩效应的更强.3)多模虚偶相干态光场|Ψi,e(2)>q与多模偶相干态光场|Ψ,e>q及多模复共轭偶相干态光场|Ψ*,e(2)>q这后两者的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反,这种现象就称为相反压缩.  相似文献   

6.
第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩   总被引:25,自引:6,他引:19  
侯瑶  孟继德  田来科  胡艳芳  万云  杨志勇 《光子学报》2001,30(10):1194-1199
本文构造了由多模相干态|{Zj}>q与多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场|ψ7(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ7(2)>q的偶数阶等阶N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩阶数N=2p、并且P=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 等分别满足一定的取值条件,则在这种情况下态|ψ7(2)>q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶N次方Y压缩效应.  相似文献   

7.
利用多模压缩态理论研究了第种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab)〉q的等阶N次方H压缩特性.结果发现:1)当腔模总数q与压缩阶数N的乘积取偶数,亦即qN=2p时,无论p=2m(m=1,2,3,…,…),还是p=2m+1(m=0,1,2,3,…,…),只要各模的初始相位差(φj(a)j(b))、态间的初始相位差(θnq(aR)nq(bR))及光子干涉项的幅度 1Rj(a)Rj(b)等分别满足一定的条件,则态|Ψ||(ab)〉q的第一和第二正交分量总可分别呈现出周期性变化的等阶N次方H压缩效应.2)当qN=2pp=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)时,若构成态|Ψ(ab)〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数)和初始相位相等,亦即Rj(a)=Rj(b)和φj(a)j(b)(j=1,2,3,…,q),则态|Ψ(ab)〉q可呈现出“等阶N次方H压缩简并”现象.  相似文献   

8.
本文构造了由多模相干态|{Zj}〉q与多模虚相干态|{iZj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场|Ψ6(2)q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ6(2)q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)在压缩阶数N=2pp=2l(l=1,2,3,…,…)的条件下,无论各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单相干态光场的平均光子数之和 Rj2等如何变化,态|ψ6(2)q总是恒处于偶数阶等阶N-Y最小测不准态.2)在压缩阶数N=2pp=2l+1(l=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θpq(R)-θpq(I))以及各单模相干态光场的平均光子数之和 Rj2等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时,态|ψ6(2)q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.  相似文献   

9.
韩小卫  皇甫国庆 《光子学报》2003,32(9):1149-1152
利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场|ΨI(ab)qNj次方H压缩特性.结果发现:当各模压缩幂次数之和为偶数时,态|ΨI(ab)q的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应,进而揭示了压缩简并产生的根源.  相似文献   

10.
第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩   总被引:45,自引:25,他引:20  
本文构造了由多模真空态|{0j}>q和多模虚相干态的相反态|{-iZj}>q这两者的线性叠加所组成的第V类两态叠加多模叠加态光场|ψ5(2)>q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ5(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1)态|ψ5(2)>q是一种典型的多模非经典光场;无论压缩阶数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)和态间的初始相位差(θnq(I)oq(o))等满足一定的取值条件,态|ψ5(2)>q总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶N次方Y压缩效应.2)态|ψ5(2)>q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同.3)无论压缩阶数N取奇还是取偶,态|ψ5(2)>q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方Y压缩效应总是呈现出周期性的互补关系.  相似文献   

11.
侯洵  杨志勇 《光子学报》2000,29(5):385-395
本文根据量子力学中的线性叠加原理,分别构造了由多模(即q模)相干态|{Zj}>q与多模真空态|{0j}>q以及由多模相干态的相反态|{-Zj}>q与多模真空态|{0j}>q等的线性叠加所组成的第及第类两态叠加多模叠加态光场|ψ+,3(2)>q和|ψ-,4(2)>q.利用新近建立的多模压缩态理论,首次对态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的广义非线性等阶N次方Y压缩和等阶N次方H压缩特性进行了详细研究.结果发现:1)态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q是两种典型的多模非经典光场,当各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,q)或者各模的初始相位和 =φj以及态间的初始相位差(θ±(R)(0)±)等分别满足一些特定的量子化条件时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方Y压缩效应和等阶N次方H压缩效应;2)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅不相等亦即C+(R)≠C-(R)和C+(0)≠C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同,但其压缩幅度(即压缩程度和压缩深度)却不相等,这种现象称为“相似压缩”;3)当组成态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q的各对应复几率幅相等亦即C+(R)=C-(R)和C+(0)=C-(0)时,态|ψ+,3(2)>q及态|ψ-,4(2)>q这两种截然不同的多模叠加态光场不仅具有完全相同的压缩条件和压缩特征,而且还具有完全相等的压缩幅度,这种现象就称为“压缩简并”.  相似文献   

12.
利用多模压缩态理论,研究了多模虚共轭相干态|{iZj*}〉q与多模真空态|{Oj}〉q的叠加态|{Ψp(2)}〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性.结果发现态|{Ψp(2)}〉q是一种典型的多模非经典光场,它在一定的条件下,可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的等阶N次方Y压缩效应,而在另外的条件下,则可呈现出等阶N次方Y相似压缩现象.  相似文献   

13.
本文构造了由两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场|Ψo(4),Ⅲ>q.利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了态|Ψo(4),Ⅲ>q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性,结果发现由不呈现等阶高阶压缩效应的两奇相干态线性叠加组成的新量子光场态|Ψo(4),Ⅲ>q呈现出许多奇异物理现象:1)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,…,…)时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终恒处于等阶N-Y最小测不准态;2)当压缩阶数N=4m-2(m=1,2,3,…,…)时,在一定条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的某一正交分量处于等阶N-Y最小测不准态时,另一正交分量则始终既不处于等阶N-Y最小测不准态,也不呈现等阶N次方Y压缩效应,这种现象称为“半相干态”效应;在另外一些条件下,态|Ψo(4),Ⅲ>q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应,其压缩特性具有周期性变化的、互补对称的关系.3)当压缩阶数N为奇数时,态|Ψo(4),Ⅲ>q始终不会呈现等阶N次方Y压缩效应,也不处于等阶N-Y最小测不准态,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应.  相似文献   

14.
利用多模压缩态理论研究了第种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨIab〉q的任意不等阶Nj次方Y压缩特性.结果发现:对于任意压缩阶数Nj,态|ΨIab〉q在一定条件下总可呈现出任意不等阶Nj次方Y混合压缩效应,但在某一压缩阶数区域内并不一定呈现压缩效应;压缩阶数Nj满足特定条件(Nmj=4mj;4mj+1;4mj+2;4mj+3,其中j=1,2,3,…,…q)时的不等阶Nj次方Y压缩效应仅仅是本文的理论结果在Nj在某一特定条件下的特例.  相似文献   

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