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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 187 毫秒

1.  不同激发波长下单壁碳纳米管与多壁碳纳米管的拉曼光谱比较  
   欧阳雨  方炎《光散射学报》,2003年第15卷第3期
   对不同激发波长下单壁和多壁碳纳米管的激光拉曼光谱进行了比较。发现单壁碳纳米管D峰强度和G峰强度的比值(ID/IG)几乎不随激发光子能量的改变而变化,多壁碳纳米管ID/IG值随着激发光子能量的增加以斜率0 3/eV减小。并对此现象进行了初步的分析。此外,还发现在1064nm激发波长下,单壁和多壁碳纳米管2500-3500cm-1之间拉曼峰的相对强度随着入射激光功率的增加而增加。    

2.  碳纳米管的拉曼光谱及其温度效应  被引次数:3
   黄福敏 施祖进《光散射学报》,1998年第10卷第1期
   在室温下首次观察到碳纳米管的四级拉曼光谱,并且发现碳纳米管的D峰和D*峰的斯托克斯线和反斯托克斯线频率不一致。此外,还发现碳纳米管的拉曼特征峰频率严重依赖样品的温度,随着温度增加,碳纳米管拉曼特征峰频率下移,频移与温度变化成线性关系。    

3.  在不同激发波长下的单壁碳纳米管的拉曼光谱研究  
   滕利荣  初宇卓  张晓萍  王静  韩松  于笑坤  刘兰英《高等学校化学学报》,2005年第26卷第9期
   采用直流电弧法制备单壁碳纳米管样品,用457.5和632.8nm两种不同的激发光分别测得单壁碳纳米管的正常拉曼光谱和共振拉曼光谱.通过理论分析得到了单壁碳纳米管的直径分布,进一步推测了其类型及结构参数;对单壁碳纳米管的正切拉伸模的成分进行了归属.在632.8nm激发波长下得到了IG/ID值随激光功率变化的曲线,认为在2.5mW时,单壁碳纳米管缺陷的结构可能发生了改变.在用457.5nm波长激发的单壁碳纳米管的拉曼光谱中,首次发现了1421cm-1的拉曼谱峰.    

4.  高温下单壁碳纳米管的拉曼光谱研究  被引次数:3
   郝志强  王玉芳  李利伟  李威  周晓婷  蓝国祥《光散射学报》,2003年第15卷第3期
   本文采用对样品进行直接加热和测温的方法,对单壁碳纳米管(SWNT)高温下的拉曼光谱进行了研究。在不同的激发波长下,观测了SWNT拉曼光谱的切向振动模频率随温度的变化,发现其频率随温度增加而降低,基本呈线性变化,温度系数约-0.014cm-1/K。不同的激发波长下,切向振动模频率随温度的变化行为基本一致。    

5.  以Y/Ni为催化剂制备的单壁碳纳米管的拉曼光谱研究  被引次数:1
   王玉芳  刘浩然  徐晓轩  邵悦  曹学伟  扈士芬  刘友婴  蓝国祥《光谱学与光谱分析》,2002年第22卷第4期
   采用电弧放电法以Y/Ni为催化制备了单壁碳纳米管(SWNTs),对样品进行了扫描电镜、透射电镜和拉曼光谱的研究。所制备的样品中单壁碳纳米管的含量较高。对单壁碳纳米管的共振拉曼散射增强效应进行了观察,随激光波长的不同,单壁碳纳米管的拉曼光谱也随之变化,尤其是低频区径向呼吸模的变化比较明显。利用布里渊区折叠法计算了单壁碳纳米管的电子态密度曲线,根据SWNTs电子态密度尖峰之间的能量差、管子的直径和呼吸模频率建立了一个图表,并对SWNTs的呼吸模进行了归属。分析结果表明:样品中单壁碳纳米管的直径分布在0.79-1.76nm范围,金属管和半导体管均存在,并且直径在1.45nm附近的碳管居多。    

6.  单模石英光纤受激拉曼散射温度特性研究  被引次数:2
   孙秀平  冯克成  张喜和  高阳  谭勇  刘建国  刘文清《Guang pu xue yu guang pu fen xi = Guang pu》,2007年第27卷第10期
   研究了在不同温度下单模石英光纤的受激拉曼散射光谱,从实验和理论上分析了温度对拉曼散射光谱特性的影响,在脉冲调Q倍频YAG激光的泵浦作用下,获得了石英光纤一级斯托克斯光的拉曼频移、带宽及光强随温度的变化规律.实验表明随着温度的升高,拉曼频移逐渐增大,在一定的温度范围内拉曼频移和温度成线性关系.在相同的泵浦功率作用下,当温度较低时,拉曼光谱的级次较低,低温对高阶斯托克斯光有抑制作用;温度越低其阈值越高;而拉曼光谱的谱线宽度随温度的变化不是线性的,存在一个谱线宽度极大值点.理论和实验表明温度对光纤受激拉曼散射的光谱特性有直接的影响.    

7.  不同参数多壁碳纳米管的拉曼光谱研究  
   吴熔琳  邵铮铮  常胜利  张学骜  李和平  李新华《光谱学与光谱分析》,2014年第34卷第4期
   拉曼光谱是进行碳材料结构与性质研究的有力手段,为了研究多壁碳纳米管(MWCNT)的管径和长度对其拉曼光学性质的影响,本研究对一系列不同管径和长度的多壁碳纳米管进行拉曼光谱的测试和分析。研究发现:与高取向的石墨相比,多壁碳纳米管一阶拉曼光谱的G峰中心和D峰中心都会向低波数发生不同程度的红移;MWCNT两个主要特征峰(G峰和D峰)峰强在其他条件相同的情况下,与MWCNT的管径成正比,与长度成反比;G峰的频移与MWCNT的管径和长度两个因素密切相关,与管径成反比关系(这与单壁碳纳米管的径向呼吸模有着一致的结果),与管长成正比关系,而D峰的频移受MWCNT的管径和长度的影响很弱,并对此现象进行了初步分析。在此基础上,我们以MWCNT的长径比为横坐标,G峰频移为纵坐标作图,进行线性拟合,得到了G峰频移与长径比成一定的线性递增关系。采用同样的分析方法,我们将G峰和D峰强度分别对MWCNT的长径比作图,进行线性拟合,得到了G峰和D峰强度分别与MWCNT的长径比成一定的线性递减关系。    

8.  碳纳米管晶格振动模及拉曼光谱的研究进展  被引次数:7
   王玉芳  曹学伟  蓝国祥《光谱学与光谱分析》,2000年第20卷第2期
   本文介绍了碳纳米管的结构特征和晶格振动模的理论研究 ,综述了不同方法生长的多壁碳纳米管和单壁碳纳米管拉曼光谱的研究进展。另外 ,还简单描述了单壁碳纳米管的应用前景    

9.  利用径向呼吸模及其倍频模的共振特性精确测定单壁碳纳米管的电子跃迁能量  
   张俊  谭平恒  赵伟杰《物理学报》,2010年第59卷第11期
   提出一个根据拉曼基频模及其倍频模的斯托克斯和反斯托克斯拉曼成分的不同共振行为来探测样品与激光共振的系统能级的方法.此方法被应用到不均匀单壁碳纳米管束样品中某一径向呼吸模频率为219波数的金属型碳纳米管.通过分析呼吸模及其倍频模和切向模的共振行为,获得了该碳纳米管的电子跃迁能量,并获得纳米管C-C最近邻重叠积分因子为2.80 eV.此数值可以很好的解释单壁碳纳米管径向呼吸模的共振行为. 关键词: 单壁碳纳米管 呼吸模 共振拉曼散射 电子跃迁能    

10.  有限长单壁碳纳米管的受压频移  
   王志刚  姚明光  潘守甫  金明星  刘冰冰《原子与分子物理学报》,2009年第26卷第4期
   使用第一原理密度泛函计算方法,我们研究了(5,5)有限长单壁碳纳米管(FSWNT)在气相条件下,结构的变化对振动模式(红外强度和拉曼活性)的影响. 我们得到了与无限长单壁碳纳米管(SWNT)有差异的拉曼频谱,发现了A1g, E1g 和 E2g的不同频移特征,并对其原因进行了解释. 当结构压缩到1.5 时,我们得到了一个双管的FSWNT结构,它也具有一个呼吸模(409.26 cm-1),而释放“压力”之后,FSWNT不同于SWNT之处在于其不能恢复到理想的D5d对称性结构,我们得到了一个新的具有C2h对称性的稳定的两端半封闭的FSWNT,其也具有一个明确的呼吸模(365.01 cm-1). 并且,我们发现了稳定的D5d和C2h对称性结构的不同的电子布居特征.    

11.  多壁碳纳米管的拉曼散射  被引次数:4
   韩和相 葛惟锟《光散射学报》,1999年第11卷第3期
   本文报导了用直流碳弧放电方法制备的多层碳纳米管的拉曼光谱。和HOPG相比,由于碳纳米管的量子尺寸效应和碳纳米管直径的分布,在纯化和未纯化的碳纳米管中均存在E2g模的软化,其红移范围分布在2~13cm 1范围内。    

12.  单壁碳纳米管声子谱计算  被引次数:2
   吴延昭  王玉芳  金庆华  丁大同  蓝国祥《光散射学报》,2003年第15卷第4期
   本文对单壁碳纳米管的结构对称性进行分析,并对其晶格振动模对称性进行分类。计算单壁碳纳米管的声子谱,给出了直径在0.7~10.0nm范围内的碳纳米管的拉曼活性和红外活性振动模的频率。    

13.  单壁碳纳米管短管的制备  
   魏忠  陈言  刘忠范《物理化学学报》,2001年第17卷第8期
   分别通过控制CVD生长时间的方法和在混合的硝酸硫酸中超声氧化碳纳米管的化学剪裁法制备了单壁碳纳米管短管.两种方法都能将大多数碳纳米管的长度控制在500 nm以下.拉曼光谱结果表明: 在化学剪裁过程中,单壁碳纳米管部分被破坏产生无定形碳杂质;用控制CVD反应时间得到的单壁碳纳米管短管样品比长时间反应得到的长管样品杂质少,且不存在后处理时碳纳米管的破损问题,其纯度比化学剪裁法得到的产品纯度高.    

14.  单壁碳纳米管储氢过程的GULP模拟  
   胡雅婷  周硕  马晓兰  李华《人工晶体学报》,2012年第41卷第1期
   利用GULP软件的蒙特卡罗模块对常温(T=300 K)下单壁碳纳米管(SWNT)管内物理吸附储氢进行了模拟。研究和讨论了5种半径的扶手椅管在T=300 K时的吸附等温线,给出了同一管径在不同压强下氢气分子在碳纳米管中分布变化的对比图,并对T=300 K,P=10 MPa时不同管径的碳纳米管储氢能力进行了对比。结果显示,常温下压强不大于10 MPa时单壁碳纳米管吸附氢气的质量储氢容量不超过1.8%,体积吸附量不超过22 kg.m-3,表明纯单壁碳纳米管具有一定的吸附氢气的能力,但其存储能力与美国能源部提出的研究目标尚有一定差距,还需通过改变碳纳米管的结构、特性等方法来改善其储氢特性。    

15.  不同惰性气氛及压强下的碳纳米管的拉曼光谱  
   何艳阳  张海燕  伍春燕  朱燕娟  梁远博  陈易明《光谱学与光谱分析》,2002年第22卷第4期
   本文比较了央弧法中在两种不同气氛和不同压强下制备出的碳纳米管的一级和二级拉曼光谱。我们用直流碳弧法分别在He气氛下和Ar气氛下,压强从11kPa到92kPa制备出碳纳米管,对它们的拉曼光谱进行了分析和比较,发现谱线的峰位置和峰宽度取决于所制备的惰性气氛种类和气体压强。在Ar气氛下制备的碳纳米管的拉曼光谱更接近于石墨的拉曼光谱,而He气氛下制备的碳纳米管,其拉曼光谱与石墨比较,差别较大。并且拉曼位移的峰位置和宽度随着压强的变化而改变,在较高压强下产生的碳纳米管的拉曼光谱更类似于石墨的拉曼光谱。    

16.  一种高效的用含水乙醇制备单壁碳纳米管的方法  
   闫彬  方炎《光散射学报》,2008年第20卷第2期
   本文采用流化床反应器,利用MgO作为催化剂载体,以Mo和Fe为催化剂。让Ar气流携带含水的乙醇蒸汽进入反应器,通过化学气相沉积(CCVD)法合成了单壁碳纳米管(SWCNTs)。利用拉曼光谱和透射电镜(TEM)对所合成的单壁碳纳米管质量进行检测。实验结果表明无水乙醇中加入7%的水反应温度在950℃时,制备的单壁碳纳米管的质量最好而且管径分布非常均匀。    

17.  电子束诱导单壁碳纳米管不稳定的新观察  
   李论雄  苏江滨  吴燕  朱贤方  王占国《物理学报》,2012年第61卷第3期
   利用透射电镜在室温下对不同形态的单壁碳纳米管进行了原位电子束辐照研究.研究发现:在相同的辐照条件下随着辐照时间(或辐照剂量)的增加,两端固定的单壁碳纳米管径向收缩,且收缩速率越来越快;相同直径的轴向弯曲的单壁碳纳米管比平直的单壁碳纳米管更加不稳定;一端固定另端自由的单壁碳纳米管轴向收缩,但其直径基本不变.利用单壁碳纳米管纳米曲率效应和能量束诱导非热激活效应,对上述单壁碳纳米管不稳定性现象进行了新的、合理的解释.    

18.  催化剂焙烧温度对热解火焰法合成碳纳米管的影响  
   孙保民  袁媛  郭永红  贾斌  王阳《人工晶体学报》,2012年第41卷第4期
   为了探讨在制备Fe/Mo/Al2O3载体载入式催化剂过程中的焙烧温度对实验产物的影响,在热解火焰法中,以CO为碳源,设计了6组实验工况,对不同焙烧温度的合成产物碳纳米管进行对比分析,实验产物的形貌与特征用扫描电镜和拉曼光谱表征.分析表明,在本组实验条件下,催化剂焙烧温度为800~1000℃时,可以使催化剂颗粒尺寸更小,分散性更好,催化活性更高,实验合成的碳纳米管以多壁碳纳米管为主,产量较多,质量较佳,焙烧温度为900 ℃附近时,合成了高质量的单壁碳纳米管.    

19.  微孔对单壁纳米碳管储氢性能的影响  被引次数:1
   郑宏  王绍青  成会明《物理学报》,2005年第54卷第10期
   用巨正则蒙特卡罗分子模拟方法研究了单壁纳米碳管中的微孔即单壁纳米碳管基本孔-内管腔和管间孔对单壁纳米碳管储氢性能的影响.与低温下氮气吸附实验结果的比较发现单壁纳米碳管的内管腔是吸附的主要位置.分析单壁纳米碳管内管腔中吸附势的叠加和利用效率,发现管径为2nm左右时单壁纳米碳管内管腔的储氢容量最高.当单壁纳米碳管阵列的管间距增加时,单壁纳米碳管的管间孔也会成为有效的氢吸附位.    

20.  单壁碳纳米管吸附酞菁类有机物的研究  被引次数:1
   徐中辉  汪峰《物理实验》,2008年第28卷第12期
   利用苯氧基酞菁修饰单壁碳纳米管,并利用透射电子显微镜、紫外可见吸收光谱、荧光光谱以及拉曼光谱进行了表征分析.在透射电镜下观察到结合物呈现糖葫芦状,吸附后吸收光谱以及荧光光谱中峰的强度明显下降说明单壁碳纳米管吸附了大量的苯氧基酞菁,通过拉曼光谱发现吸附后单壁碳纳米管的拉曼光谱中主要峰的位置向长波数方向移动,原因是单壁碳纳米管吸附苯氧基酞菁前后状态的改变导致的.    

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