J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

带头对数近似下的π介子价夸克分布函数的QCD行为和有关的微分截面

本文利用我们已经给出的在带头对数近似下强子价夸克分布函数的解析表达式^[11], 讨论了π介子价夸克分布函数的QCD行为, 很好地解释了现有的π介子价夸克分布函数数据. 同时预言了Drell-Yan机制产生大质量轻子对的微分截面M³ dσ/dM, 并和现有的实验数据进行了比较.     

多重产生的层子-胶子机制和平均带电多重数

假定高能强子碰撞在产生 N 对层子的同时,还伴随着产生了与这些层子的键数成正比的胶子,就得到 N 和层子-层子质心系释放能 Q 的函数关系:N=（α²+βQ9）^1/2—α.出它算出的平均带电多重数〈n_ch〉_理,与目前所有的 pp、π^&;#177;p、K^&;#177;p 碰撞的实验数据相比较,证明在广阔的能区内都很符合.并定量地解释了介子-质子和质子-质子的能量——带电多重数关系的差别.得出的层子平均能量也与其它理论给出的层子有效质量的平均值相近.     

K±介子与40—48Ca的弹性散射及中子分布的分析

本文在Elikonal近似的框架下, 用K^±N散射分波相移和^40—48Ca的三参数Fermi型密度分布函数计算了K^±与^40—48Ca的弹性散射微分截面; 在比较由各家提供的基本参数所得到的理论计算值与实验符合程度的基础上, 通过调整中子分布函数的参数, 改善了理论计算值与实验值的符合. 结果表明, ⁴⁰Ca的中子分布比较其质子的分布有较小的均方根半径(约小0.15fm)和较薄的表面厚度. 这是与H.F. 计算相容的, 并与其他作者对中能质子与钙的弹性散射分析的结果相一致.     

极化电子与极化核子的深度非弹散射过程

本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW₂^P的实验曲线定出参数,并计算了 vG₁、v²G₂的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h（?）（x）.其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU（6）对称和不具有 SU（6）对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A₁^P×vW₂^P 的理论值与实验相符合,对 SU（6）对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG₁^P-vG₁ⁿ}dx=-1.16,实验支持 SU（6）对称的波函数.     

电子与极化核子的深度非弹散射过程与重轻子对产生过程的极化效应

本文利用文献[3]给出的具有一定自旋取向的层子的分布函数,计算了:1.电子与极化质子、中子、核子深度非弹散射过程的微分截面和不对称度;2.过程+N→μ⁺μ^-+X（其中和N都是极化的）的微分截面和不对称度,并从运动学证明了过程π（K）+N→μ⁺μ^-+X（其中核子N是极化的）没有极化效应,从部分子模型得到过程p+N→μ⁺μ^-+X（其中p和N是极化的）也没有极化效应。     

深度非弹光子结构函数计算的一种方法

本文利用矢量为主模型, 假定ρ⁰介子内的价夸克分布函数可以用π⁰介子内的价夸克分布函数描述, 并且利用我们已经给出的在带头对数近似下π介子价夸克分布函数的解析表达式^[13], 加上类点分量的贡献, 讨论并计算了光子结构函数的行为, 和现有的实验数据进行了比较, 本文的理论结果和实验符合得较好.     

Fep(x, Q2-Fen(x, Q2)的行为和标度性破坏参数

利用在文章[1]中给出的强子的价夸克分布函数的解析表达式, 我们讨论了电生过程的非单态分量, F^ep-F^en, 标度性破坏参数F^ep(x, Q²), 以及一些其它的量. 文中也给出了与实验数据的比较.     

核内胶子分布函数的核效应参数公式

利用改进的核密度模型和动量守恒条件, 找到了核内胶子分布函数的核效应参数公式, 其中利用了已经建立的核密度与原子核的平均结合能之间的联系. 利用该模型所得到的核内胶子分布函数, 对轻子打靶核的J/ψ光生过程的核效应给出了满意的解释, 深化了核内胶子分布函数受核效应影响的认识.     

胶子辐射效应对形成乳胶室团状结构现象的影响

夸克-夸克散射机制已被证明是形成乳胶室团状结构现象的原因之一. 这里, 采用一种近似的Q²依赖方法, 计入胶子参与的物理过程, 以研究胶子辐射效应对形成乳胶室团状结构现象的影响. 叙述了计算的方法并给出了Monte-Carlo模拟的结果.