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共有20条相似文献,以下是第1-20项 搜索用时 281 毫秒

1.  K(Ta0.56Nb0.44)O3四方铁电结构的第一性原理研究  被引次数:3
   彭毅萍  王渊旭  张 磊  张沛霖  钟维烈《物理学报》,2000年第49卷第6期
   在广义梯度近似(GGA)下利用全电势线性化的缀加平面波法(FLAPW)的总能量计算,确定了K(Ta0.56Nb0.44)O3固溶体的四方精细结构,即B位离子(Ta和Nb)在铁电相的平衡构型.结果表明,Ta相对于氧八面体沿[001]方向有约为0005nm的偏心位移,而Nb的偏心位移约为0016nm,铁电非稳的发生主要应归因于后者.    

2.  Ba0.5Sr0.5TiO3有序构型的第一性原理研究  
   何建平  吕文中  汪小红《物理学报》,2011年第60卷第9期
   采用第一性原理计算了Ba0.5Sr0.5TiO3三种有序构型的晶格结构和对应的电子结构,晶格结构的详细分析结果表明BST{100}有序构型为四方相,Ti-O八面体中Ti原子和Ba-Sr平面上的O原子沿[100]方向分别偏心位移0.040 Å和0.065 Å,八面体畸变导致反平行自发极化出现,构型处于反铁电态. BST{110}构型也是四方相,并且(110)和(1 关键词: 钛酸锶钡 第一性原理 有序结构 铁电性    

3.  新铌酸盐Sr5LnTi3Nb7O30的结构与介电性能  
   张辉  孟范成  杨俊峰  方亮  刘韩星  袁润章《物理化学学报》,2003年第19卷第10期
   在SrO-Ln2O3-TiO2-Nb2O5(Ln=La, Y)体系中,通过固相反应法,合成了填满型钨青铜结构新铌酸盐Sr5LaTi3Nb7O30与Sr5YTi3Nb7O30.分别采用X射线衍射分析、扫描电镜进行了结构分析,并进行了介电性能测试.结果表明, Sr5LaTi3Nb7O30室温时为四方钨青铜结构顺电相,晶胞参数a=1.233 60(4) nm, c=0.388 01(2) nm;频率为1 MHz时,其陶瓷的室温相对介电常数为466,介电损耗约为5×10-3.Sr5YTi3Nb7O30为弛豫性铁电体, 10 kHz时居里温度为260 ℃;室温时为四方钨青铜结构铁电相,晶胞参数a=1.228 80(4) nm, c=0.387 05(2) nm; 1 MHz时,陶瓷体的室温相对介电常数为290.    

4.  KTa_(0.5)Nb_(0.5)O_3电子结构的第一性原理研究  被引次数:1
   王渊旭  赵明磊  王春雷《化学学报》,2003年第61卷第9期
   用全电势线性缀加平面波法(FLAPW)计算了KTa_(0.5)Nb_(0.5)O_3铁电相和 顺电相的态密度、能带结构。通过对两相态密度的对比分析我们发现在铁电相,钽 原子的d电子和氧原子的2p电子以及铌原子d电子与氧原子的2p电子之间存在强烈的 轨道杂化,对能带的分析也得出同样的结论。这种轨道杂化对KTa_(0.5)Nb_(0.5) O_3铁电性的稳定有着重要的意义。钽原子在四方铁电体KTa_(1-x)Nb_xO_3中的作 用与在纯钽酸钾中的作用有明显的差别。    

5.  BaTiO3-Nb2O5-Fe2O3陶瓷介电性能的研究  被引次数:1
   蒲永平  YANG Gong-an  王瑾菲  YANG Wen-hu《人工晶体学报》,2008年第37卷第4期
   利用传统方法制备了BaTiO3-Nb2O5-Fe2O3(BTNF)陶瓷,采用X射线衍射仪、电容测试仪、电滞回线测量仪等测试手段研究了不同添加剂(Fe2O3、Co2O3、Nb2O5)对陶瓷晶体结构、介电性能及铁电性的影响.结果表明:Nb2O5是施主掺杂,易引起晶格畸变,使四方率增大;而Fe2O3为受主掺杂,其可提高氧空位浓度,促进BaTiO3陶瓷晶粒生长.同时掺杂Fe2O3、Nb2O5时,可以相互补偿.当Fe2O3浓度约为0.15%摩尔分数,Nb2O5浓度为0.79%摩尔分数时,陶瓷的介电常数达到4443,温度特性≤±10%,可以满足Y5P瓷料的要求.    

6.  共沉淀法制备Ba(Fe_(0.5)Nb_(0.5))O_3纳米粉体  
   王卓  文永飞  马文峰  李鹏超  蒲永平《人工晶体学报》,2014年第12期
   以廉价的Nb2O5为铌源,采用共沉淀法制备了纳米Ba(Fe0.5Nb0.5)O3粉体。用XRD、TG-DSC、FT-IR、SEM等测试手段分析了烧结温度、保温时间、体系温度、p H值等对前驱体粉体的物相、形貌及晶粒大小的影响,并对粉体的磁学性能进行了表征。结果表明:合成温度在950℃,体系温度在30℃和50℃均可获得纯相立方钙钛矿结构的Ba(Fe0.5Nb0.5)O3粉体,保温时间和p H值对粉体相结构变化无影响。在体系温度为30℃,p H=10,前驱体粉体在950℃煅烧2 h后获得颗粒尺寸约30 nm的Ba(Fe0.5Nb0.5)O3粉体,且粉体具有弱的铁磁性。    

7.  铌酸盐 Ba5YTi3 Nb7 O30的结构与介电性能  被引次数:2
   张辉  方亮  吴伯麟  袁润章《分析测试学报》,2001年第20卷第3期
   在BaO-TiO2-Mb2O5体系中通过掺Y3-合成了铌酸盐Ba5YTi3Nb7O30 ,采用粉晶X射线衍射(XRD)对其结构进行了分析,并测试了其烧结体的介电特性,结果表明,在室温下Ba4YT3 Nb7O30属于填满型四方钨青铜结构,晶胞参数,a=1.24332(2)nm,c=0.39453(1)nm,α=β=γ=90度,Ba5TYi3Nb7O30在100度从铁电相转变为顺电相。    

8.  铁掺杂四方、三方两相共存PZN-PZT陶瓷的Raman散射分析  被引次数:3
   路朋献  邹文俊  许德合  马秋花  朱满康  侯永改  栗政新  王春华《光散射学报》,2007年第19卷第1期
   Raman散射常用于研究温度变化时铁电体的各种相变,如铁电-顺电相变等,但是,利用Raman散射研究掺杂诱导的相变并不常见。本文采用Raman散射研究了铁掺杂Pb(Zn1/3Nb2/3)0.2(Zr0.5Ti0.5)0.8O3(PZN-PZT)铁电陶瓷中三方-四方共存现象。通过分析四方相E(3TO)和A1(3TO)模式与三方相Rl模式,确定了铁掺杂对PZN-PZT陶瓷中三方-四方共存结构的影响。这一结果,得到了XRD相分析的验证。因此,通过对Raman散射中三方-四方振动模式的分析,可以表征掺杂诱导的PZT基陶瓷中三方-四方相结构变化趋势。    

9.  KTa_(0.5)Nb_(0.5)O_3电子结构的第一性原理研究  
   王渊旭  赵明磊  王春雷《化学学报》,2003年第61卷第9期
   用全电势线性缀加平面波法 (FLAPW )计算了KTa0 .5Nb0 .5O3 铁电相和顺电相的态密度、能带结构 .通过对两相态密度的对比分析我们发现在铁电相 ,钽原子的d电子和氧原子的 2p电子以及铌原子d电子与氧原子的 2p电子之间存在强烈的轨道杂化 ,对能带的分析也得出同样的结论 .这种轨道杂化对KTa0 .5Nb0 .5O3 铁电性的稳定有着重要的意义 .钽原子在四方铁电体KTa1 xNbxO3 中的作用与在纯钽酸钾中的作用有明显的差别 .    

10.  新铌酸盐Ba5LnZnNb9O30(Ln=Y,La)的合成、结构与介电性能  
   方亮  杨俊峰  黄涛华  张辉  刘韩星  袁润章《高等学校化学学报》,2004年第25卷第5期
   在BaO-Ln2O3-ZnO-Nb2O5(Ln=Y,La)体系中通过固相反应法合成了填满型钨青铜结构的新铌酸盐Ba5YZnNb9O30与Ba5LaZnNb9O30.采用X射线衍射分析和扫描电镜进行了结构分析,并进行了介电性能测试.结果表明,Ba5YZnNb9O30为弛豫性铁电体,10kHz时的居里温度为25℃;室温时为四方钨青铜结构铁电相,晶胞参数a=1.25255(4)nm,c=0.39530(2)nm;1MHz时陶瓷体的室温相对介电常数为456.Ba5YZnNb9O30在室温下为四方钨青铜结构顺电相,晶胞参数a=1.25731(3)nm,c=0.39812(2)nm;频率为1MHz时,其陶瓷的室温相对介电常数为316.    

11.  氢对PbZr0.5Ti0.5O3在氮氢混合气氛退火中铁电性能的影响  
   赵庆勋  耿波  王书彪  边芳  关丽  刘保亭《物理化学学报》,2009年第25卷第1期
   采用基于密度泛函理论的第一性原理,针对PbZr0.5Ti0.5O3无氧和含氢的顺电相和铁电相的二层超晶胞,分别计算了 Ti 沿 c 轴位移时体系总能量的变化、电子云密度分布和Ti-O、Zr-O和H-O的重叠布居数.结果表明,含氢铁电相的Ti-O键和Zr-O 键相埘无氢铁电相明显减弱,氢氧之间较强的轨道杂化使它们趋于形成共价键;晶格中氧氧键的钉扎效应使含氢情况下的顺电相能昔始终低于铁电相能量,说明氢的引入阻碍了PbZr0.5Ti0.5O3从立方顺电相到四方铁电相的相变,并推断其为含氧气氛退火过程中PbZr0.5Ti0.5O3铁电性能下降的主要原因之一.所得结果对于深入理解铁电材料在氮氢混合气氛退火后铁电件能下降的微观机制具有参考价值.    

12.  光折变晶体KTa0.5Nb0.5O3光学特性的第一性原理研究  
   王渊旭  王春雷  袁敏  赵明磊  钟维烈《物理学报》,2004年第53卷第9期
   用全电势线性缀加平面波法(FLAPW)计算了KTa0.5Nb0.5O3四方相和立方相 的光学特性,即介电函数虚部ε2(ω)、光学吸收系数I(ω)和反射率R(ω). 在四方相,介电虚部沿a,b轴,在3,7和23eV附近,分别有三个介电峰.沿c轴的三个介电峰分别位于4,8和23eV.其中4eV附近的介电峰非常尖锐而且高.从8至18eV,沿a,b ,c轴三个方向都有许多低的介电峰.通过对两相光学特性的对比分析发现铁电相KTa0.5Nb0.5O3具有更强的各向异性.    

13.  氢对PbZr0.5Ti0.5O3在氮氢混合气氛退火中铁电性能的影响  
   赵庆勋  耿波  王书彪  边芳  关丽  刘保亭《物理化学学报》,2009年第25卷第1期
   采用基于密度泛函理论的第一性原理, 针对PbZr0.5Ti0.5O3无氢和含氢的顺电相和铁电相的二层超晶胞, 分别计算了Ti沿c轴位移时体系总能量的变化、电子云密度分布和Ti—O、Zr—O和H—O的重叠布居数. 结果表明, 含氢铁电相的Ti—O键和Zr—O键相对无氢铁电相明显减弱, 氢氧之间较强的轨道杂化使它们趋于形成共价键; 晶格中氢氧键的钉扎效应使含氢情况下的顺电相能量始终低于铁电相能量, 说明氢的引入阻碍了PbZr0.5Ti0.5O3从立方顺电相到四方铁电相的相变, 并推断其为含氢气氛退火过程中PbZr0.5Ti0.5O3铁电性能下降的主要原因之一. 所得结果对于深入理解铁电材料在氮氢混合气氛退火后铁电性能下降的微观机制具有参考价值.    

14.  四方相区NBT-KBT无铅铁电介电弛豫与铁电相变研究  
   李月明  陈文  徐庆  江向平  张玉平《人工晶体学报》,2006年第35卷第4期
   本文研究了具有四方结构的(Na1-xKx)0.5B i0.5TiO3体系中x=0.22,0.26和0.30陶瓷材料不同温度下的电滞回线,结合变温XRD和介电温谱分析,发现该体系四方结构的组成为反铁电体,但紧靠准同型相界的四方结构由于场诱导下引起的反铁电-铁电相变,表现出铁电体特性,材料在升温过程中由于反铁电宏畴向微畴的转变导致了介电峰的产生,且在介电温谱上表现出强烈的介电常数-频率依赖性,为弛豫铁电体特征。    

15.  溶胶-凝胶法制备的Ba0.8Sr0.2TiO3薄膜的结构及铁电性质研究  
   程建功  孟祥建  唐军  郭少令  褚君浩《物理学报》,2000年第49卷第5期
   采用0.05mol/L的前驱体溶液,利用溶胶-凝胶法成功制备了室温下具有优良铁电性质的Ba0.8Sr0.2TiO3 (BST)薄膜.X射线衍射分析表明,制得的BST薄膜室温下呈四方相,场发射扫描电子显微观测显示BST薄膜表面平整、致密、无裂纹出现,薄膜晶粒呈柱状结构、尺寸在150nm左右.电学测量表明制备的BST薄膜室温下具有优良的铁电性能.薄膜的剩余极化Pr约为35μC/cm2,矫顽电场E    

16.  (1-x)(K0.5Na0.5)NbO3-xSrTiO3陶瓷的弛豫铁电性能  
   宋学平  张永光  罗晓婧  徐玲芳  曹万强  杨昌平《物理学报》,2009年第58卷第7期
   通过对(1-x)(K0.5Na0.5)NbO3-xSrTiO3(0≤x≤0.15)陶瓷的相组成、晶体结构和介电性能的研究发现,该陶瓷为单一的钙钛矿结构相.当x含量较小(x<0.1)时为正交相结构,x≥0.1时转变为四方相结构.随着SrTiO3掺杂量的增加,样品的致密度增加,样品由正常铁电相逐渐向弥散铁电相转变,且相 关键词: 弛豫铁电体 0.5Na0.5)NbO3铁电陶瓷')" href="#">(K0.5Na0.5)NbO3铁电陶瓷 3掺杂')" href="#">SrTiO3掺杂 相变温度    

17.  Bi0.5Ba0.5Fe0.5Ti0.49Nb0.01O3热敏陶瓷的微结构和电学性能研究  
   袁昌来  刘心宇  马家峰  周昌荣《物理学报》,2010年第59卷第6期
   采用固相合成工艺,制备了Bi05Ba05Fe05Ti049Nb001O3(BBFTN)热敏陶瓷,借助X射线衍射仪、扫描电子显微镜、阻温测试仪和交流阻抗谱考察其微结构、直流电阻、介电特性、阻抗和电学模量方面的电学性能. 结果表明:BBFTN材料依然为立方钙钛矿结构,平均晶粒尺寸约为10 μm,晶格常数相对于BaTiO3的晶格常数有所变大;室温电 关键词: 05Ba05Fe05Ti049Nb001O3')" href="#">Bi05Ba05Fe05Ti049Nb001O3 微结构 电学性能    

18.  (α,β,γ)-Nb5Si3电子结构和光学性质研究  
   段永华  孙勇《物理学报》,2012年第61卷第21期
   基于第一性原理的密度泛函理论赝势平面波方法,采用局域密度近似,计算了不同结构的α-Nb5Si3,β-Nb5Si3和γ-Nb5Si3的电子结构、态密度以及光学性质.计算结果表明,Nb5Si3费米能级附近价带主要是由Nb的4d轨道及Si的3s和3p轨道贡献,导带主要由Nb的4d轨道贡献;Nb5Si3的光学性质具有各向异性的特征,其零频介电常数ε1(0)=207,折射率n0=13;在15 eV以上的高能区表现为无色透明.    

19.  CuO对(Zn_(0.5)Mg_(0.5))Nb_2O_6陶瓷的烧结温度和微波介电性能的影响  
   陈乔  林旭平  马景陶  邓长生  周济《人工晶体学报》,2009年第Z1期
   本文研究了助烧剂CuO对(Zn0.5Mg0.5)Nb2O6陶瓷的烧结特性、微观结构、相结构及微波介电性能的影响。研究结果表明,助烧剂CuO可以将(Zn0.5Mg0.5)Nb2O6陶瓷的烧结温度降低到950℃。添加3 wt%CuO,在950℃烧结的(Zn0.5Mg0.5)Nb2O6陶瓷密度达到了理论密度的97%以上,介电常数为20,Q×f值为33556 GHz。    

20.  冲击波加载下孔隙率对Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3 铁电陶瓷去极化性能的影响  
   冯宁博  谷岩  刘雨生  聂恒昌  陈学锋  王根水  贺红亮  董显林《物理学报》,2010年第59卷第12期
   制备了四种不同孔隙率的Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3铁电陶瓷,并研究了冲击波作用下孔隙率对陶瓷去极化性能的影响. 研究表明: 短路负载条件下陶瓷的放电波形不随孔隙的加入而改变,均为方波. 多孔陶瓷的放电脉冲幅度较低,脉冲宽度较长. 释放的电荷量随着孔隙率的增加而减小,与静态电滞回线测试结果一致. 多孔陶瓷具有较低的冲击阻抗,改善了与封装介质的阻抗匹配. 用Lysne模型拟合了材料在高电阻负载条件下的放电行为,并指出高电阻负载条件下材料的介电常数是静态介电常数的4—5倍,而且材料的介电常数随孔隙率的增加而减小. 冲击波通过样品以后,电路的放电时间常数随着孔隙率的增大而增大. 随着电阻的增大,样品负载电压增高,材料铁电-反铁电相变受到抑制,电流上升沿变缓,致密陶瓷出现了击穿现象. 关键词: 0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3铁电陶瓷')" href="#">Pb0.99(Zr0.95Ti0.05)0.98Nb0.02O3铁电陶瓷 孔隙率 冲击波 去极化    

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